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被积函数(f(x,u,bigtriangledown u)的拟凸泛函在(BV(\Omega,\mathbb{R}^N)\)中的松弛。 (英语) Zbl 0788.49039号

得到了泛函(E(u):=int_\Omega F(x,u(x),nabla u(x。松弛定义为\[{mathcal F}(u):=\inf_{u_n}\left\{liminf_{n\to+\infty}F(x,u_n(x),nabla u_n\]得到以下积分表示,\[\开始{对齐}{\mathcal F}(u)&=\int_\Omega F(x,u(x),\nabla u(x\]其中分布导数\(Du\)写为\(Du=nabla ud{mathcal L}^N+(u^+-u^-)otimes\nu dH^{N-1}\lfloor S(u)+C(u)\)。这里,(nabla u)是(Du)的绝对连续部分相对于Lebesgue测度({mathcal L}^N)的密度,(H^{N-1})是(N-1)维Hausdorff测度,((u^+-u^-)是(u)跨界面的跳跃,(C(u)是,即关于\({mathcal L}^N\)和\(H^{N-1}\floor S(u)\)的单数部分。最后,(f^\infty)表示衰退函数\[f^\infty(x,u,A):=\limsup_{t\to+\infty}{f(x,u,tA)\ over t}。\]这个问题是由相变变分问题的分析和裂纹发展的研究引起的。这类材料的平衡通常与体积能量(E(u))的极小值有关,其中(f(x,u,cdot))是非凸的,并且所涉及的函数空间应允许不连续的向量值(u)。这一点,加上\(f(x,u,\cdot)\)上的线性生长条件,表明需要在\(BV\)中放松\(E(\cdot)\)。此外,由相变导出的奇异摄动问题导致能量密度为类型\(f(x,u,A)=\sqrt{W(u)}h(A)\),其中\(W)在多个点处消失,从而防止了\(f,u,cdot)\的矫顽性,并要求考虑\(f)的简并界。

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2015年第49季度 优化中的几何测量和积分理论、积分电流和正常电流
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全文: 内政部

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