M.德萨拉。;傅，H。;Mesarović，S.Dj。;Sekulić，D.P。;克里维利奥夫，M。 毛细流动相场模型中的可压缩性和参数识别。 （英语） Zbl 1474.76091号 西奥。申请。机械。（贝尔格莱德） 44，第2期，189-214（2017）. 小结：相场（扩散界面）模型适用于具有可变接触角的扩散三线运动，从而允许无滑移边界条件而不存在应力奇异性。我们考虑了两类常用的相场模型：可压缩性仅限于扩散界面内流体混合的组分可压缩（CC）模型和不可压缩（IC）模型。首先，我们表明，应用于不同质量密度流体的CC模型显示了导致三重线破裂的计算不稳定性。我们对这种不稳定性提供了定性的物理解释，并认为扩散界面内的成分可压缩性与整体不可压缩流不一致。其次，基于对连续速度场的适当选择，我们导出了IC模型作为CC模型的系统近似。第三，我们根据尖锐界面理论和实验动力学对CC模型进行了基准测试。三线动力学由三线迁移率参数很好地表示。最后，我们研究了体相场扩散迁移率参数对润湿过程动力学的影响，发现在很大范围内，体相场的扩散迁移率并不影响流动。 引用于2文件 MSC公司： 76T10型 液气两相流，气泡流 76D45型 不可压缩粘性流体的毛细管（表面张力） 关键词：扩散三线运动;无滑移边界条件;准压缩性;计算不稳定性 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Dehsara}等人，Theor。申请。机械。（贝尔格莱德）44，No.2，189--214（2017；Zbl 1474.76091） 全文： 内政部 参考文献： [1] H.Abels，粘性不可压缩介质两相二元流的扩散界面模型，马克斯·普朗克研究所讲座笔记36（2008）。 [2] H.Abels，具有一般密度的粘性不可压缩流体扩散界面模型弱解的存在性，Commun。数学。《物理学》289（2009），45-73·Zbl 1165.76050号 [3] H.Abels，H.Garcke，G.Gr¨un，不同密度不可压缩两相流的热力学一致、无框架扩散界面模型，数学。模型方法应用。《科学》第22卷（2012年），第1150013页·Zbl 1242.76342号 [4] D.M.Anderson、G.B.McFadden、A.A.Wheeler，《流体力学中的扩散界面方法》，年。《流体力学评论》30（1998），139-165·Zbl 1398.76051号 [5] M.Asle Zaeem，H.El Kadiri，S.Dj.Mesarovic，M.F.Horstemeyer，P.T.Wang，二元合金相场模型中成分应变对扩散界面厚度和相变的影响，《相平衡与扩散》32（2011），302-308。 [6] M.Asle Zaeem，S.Dj.Mesarovic，使用有限元方法研究薄膜中的相变，《固态现象》150（2009），29-41。 [7] M.Asle Zaeem，S.Dj.Mesarovic，守恒相场的有限元方法：应力介导扩散相变，J.Compute。《物理学》第229卷（2010年），第9135-9149页·Zbl 1427.74169号 [8] T.D.Blake，J.M.Haynes，《液体/液体置换动力学》，《胶体与界面科学杂志》30（1969），421-423。 [9] T.D.Blake，Y.D.Shikhmurzaev，不同粘度液体的动态润湿，胶体与界面科学杂志253（2002），196-202。 [10] D.Bonn、J.Eggers、J.Indekeu、J.Meunier、E.Rolley，《润湿和扩散》，修订版。《物理学》第81卷（2009年），第739-805页。 [11] J.W.Cahn，《关于旋节分解》，《冶金学报》9（1961），795801。 [12] J.W.Cahn，J.E.Hilliard，非均匀系统的自由能。𝐼. 界面自由能，J.Chem。《物理学》第28卷（1958年），第258-267页·Zbl 1431.35066号 [13] J.W.Cahn，R.Kobayashi，相干自应力薄板中的指数快速粗化和屈曲，《冶金与材料学报》43（1995），931-944。 [14] W.C.Johnson，《相干应力薄板中中间相的增长》，《材料学报》48（2000），1021-1032。 [15] F.Chen，J.Shen，各向异性Cahn-Hilliard系统空间谱离散的高效能量稳定格式，Commun。计算。《物理学》第13卷（2013年），第1189-1208页·Zbl 1388.65117号 [16] L.Q.Chen，微观结构演化的相场模型，《材料研究年度回顾》32（2002），113-140。 [17] H.T.Davis，L.E.Scriven，流体界面中的应力和结构，化学物理进展49（1982），357-454。 [18] P.G.de Gennes，《润湿：静力学和动力学》，修订版。《物理学》第57卷（1985年），第827-863页。 [19] P.G.de Gennes、F.Brochard-Wiart、D.Quere，《毛细管和润湿现象》，水滴、气泡和波浪，纽约州斯普林格，2004年·Zbl 1139.76004号 [20] H.Ding，P.D.M.Spelt，中等雷诺数剪切流中壁面上三维液滴运动的开始，《流体力学杂志》599（2008），341-362·Zbl 1151.76447号 [21] H.Ding，P.D.M.Spelt，C.Shu，《大密度比不可压缩两相流扩散界面模型》，J.Compute。《物理学》226（2007），2078-2095·Zbl 1388.76403号 [22] P.Durbin，关于移动接触线奇异性的考虑，以及对细长液滴摩擦阻力的应用，J.Fluid Mech.197（1988），157-169·兹伯利0655.76081 [23] E.B.Dussan V.，E.Rame，S.Garoff，《关于确定移动接触线的适当边界条件：实验研究》，《流体力学杂志》230（1991），97-116。 [24] N.Eustathopoulos，F.Hodaj，O.Kozlova，钎焊中的润湿过程，in：钎焊进展，D.P.Sekulic ed.，Woodhead Pub。，牛津和剑桥，2013年，3-30。 [25] X.Feng，两相流体流动Navier-Stokes-Cahn-Hilliard扩散界面模型的全离散有限元近似，SIAM J.Numer。分析44（2006），1049-1072·Zbl 1344.76052号 [26] H.Fu、M.Dehsara、M.Krivilyov、S.Dj、Mesarovic、D.P.Sekulic，钎焊接头形成期间熔融Al-Si三线运动的动力学，材料科学杂志51（4）（2016），1798-1812。 [27] P.Gao，J.J.Feng，因接触线脱鞣导致图案基板上的滑移增强，Phys。流体21（2009），102102·Zbl 1183.76207号 [28] J.W.Gibbs，《关于异质物质的平衡》。康涅狄格州学院3（1878），108-248343-524。重印：J.Willard Gibbs的科学论文，55-371。Oxbow出版社。 [29] Z.Guo，P.Lin，J.S.Lowengrub，用离散能量定律求解变密度流动的准不可压缩Cahn-Hilliard-Navier-Stokes方程的数值方法。J.计算。《物理学》276（2014），486-507·Zbl 1349.76057号 [30] M.E.Gurtin，D.Polignone，J.Vinals，两相二元流体和顺序参数数学描述的不混溶流体。模型方法应用。科学6（6）（1996），815-831·Zbl 0857.76008号 [31] P.C.Hohenberg，B.I.Halperin，《动态临界现象理论》，修订版。《物理学》第49卷（1977年），第435-479页。 [32] J.Hua，P.Lin，C.Liu，Q.Wang，两相流计算中相场模型的能量守恒C0有限元格式，J.Compute。《物理学》第230卷（2011年），第7115-7131页·Zbl 1408.76550号 [33] D.Jackmin，《扩散流体界面的接触线动力学》，《流体力学杂志》402（2000），57-88·Zbl 0984.76084号 [34] D.Kay，R.Welford，Cahn-Hilliard方程的多重网格有限元解算器，J.Compute。《物理学》第212卷（2006年），第288-304页·Zbl 1081.65091号 [35] J.Kim，多组分流体流动的相场模型，Commun。计算。《物理学》第12卷第3期（2012年），第613-661页·Zbl 1373.76030号 [36] K.Koch，I.C.Blecher，G.K¨onig，S.Kehraus，W.Barthlott，Ruelliadevosiana（Acanthaceae）的超亲水和超亲油叶表面：水和油在表面扩散的生物模型，《功能植物生物学》36（4）（2008），339-350。 [37] J.Koplik，J.R.Banavar，两种液体混合物的无滑移条件，物理。修订稿。80(1998), 5125-5128. 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