蒂莫西·伯切尔。;托马斯·布里奇斯。 辛横截性与Pego-Weinstein理论。 (英语) Zbl 1504.35422号 高级数学。 406,文章ID 108524,58 p.(2022). 摘要:本文研究了哈密顿偏微分方程孤立波解的线性稳定性问题。线性稳定性问题用Evans函数表示,Evans是一个复解析函数,用(D(lambda)表示,其中(lambda\)是谱参数。主要结果是在[R.L.佩戈和M.I.温斯坦,菲洛斯。事务处理。英国皇家学会。,序列号。A 340,编号1656,47-94(1992年;Zbl 0776.35065号)]导数公式\[D''(0)=\chi\Pi\frac{dI}{dc},\]其中,\(I)是孤立波的动量,\(c)是速度。此外,该因子与孤立波的横向性有关,被建模为同宿轨道:同宿轨道是横向构造的当且仅当\(Pi\neq 0)。(Pi)的符号是一个辛不变量,是孤立波的一个固有性质,是影响线性稳定性的一个关键新因素。因子(chi)已经由引入T.J.Bridges公司和G.甲板【Proc.R.Soc.Lond.,Ser.A,数学物理工程科学455,第1987号,2427–2469(1999;Zbl 0963.76039号)]并基于孤立波的渐近性。一个支持性的结果是引入了一类新的抽象哈密顿偏微分方程,该类偏微分方程建立在非线性Dirac型方程上,在应用中对广泛的偏微分方程进行了建模。除Dirac算子外,该理论还适用于流体力学和光学中的耦合模式方程、大规模Thirring模型和耦合非线性波动方程。为了说明这一理论,对后一类孤立波解进行了计算。 理学硕士: 2011年第35季度 依赖时间的薛定谔方程和狄拉克方程 51年第35季度 孤子方程 35C08型 孤子解决方案 37元29角 动力系统的同宿和异宿轨道 15A66型 Clifford代数,旋量 35B40码 偏微分方程解的渐近行为 53D05型 辛流形(一般理论) 76立方英尺25英寸 不可压缩无粘流体的孤立波 关键词:孤立波;多符号的;Evans函数;克利福德代数;哈密顿偏微分方程 引文:Zbl 0776.35065号;Zbl 0963.76039号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{T.J.Burchell}和\textit{T.J.Bridges},高级数学。406,文章ID 108524,58 p.(2022;Zbl 1504.35422) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] 亚历山大·J·W。;加德纳,R。;Jones,C.K.R.T.,行波稳定性分析中出现的拓扑不变量,J.Reine Angew。数学。,410, 167-212 (1990) ·Zbl 0705.35070号 [2] 亚历山大,J.W。;Jones,C.K.R.T.,渐近振荡双脉冲的存在性和稳定性,J.Reine Angew。数学。,446, 49-79 (1994) ·兹比尔0782.35032 [3] 巴拉申科夫,I.V。;Pelinovksy,医学博士。;Zemlyanaya,E.V.,间隙孤子的振动和振荡不稳定性,物理学。修订稿。,80, 5117-5120 (1998) [4] 贝克,M。;考克斯·G。;琼斯,C。;拉图什金,Y。;McQuighan,K。;Sukhtayev,A.,梯度反应扩散系统中脉冲的不稳定性:辛方法,Philos。事务处理。R.Soc.伦敦。A、 376,第20170187条pp.(2018)·Zbl 1402.35137号 [5] Benjamin,T.B.,《孤立波的稳定性》,Proc。R.Soc.伦敦。序列号。A、 328153-183(1972) [6] Bona,J.,《孤立波稳定性理论》,Proc。R.Soc.伦敦。序列号。A、 344363-74(1975)·Zbl 0328.76016号 [7] Bridges,T.J.,总外代数丛上的正则多符号结构,Proc。R.Soc.伦敦。序列号。A、 4621531-1551(2006)·Zbl 1149.37318号 [8] 布里奇斯,T.J。;Derks,G.,《不稳定特征值与孤立波和对称波前的线性化》,Proc。R.Soc.伦敦。序列号。A、 4552427-2469(1999)·Zbl 0963.76039号 [9] 布里奇斯,T.J。;Derks,G.,Hodge对偶和Evans函数,Phys。莱特。A、 251363-372(1999)·Zbl 0942.35154号 [10] 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