各向异性热扩散散射测量积分布拉格强度的修正

K.D.Rouse公司和M.J.库珀

早期的一篇论文中考虑了对一阶热扩散散射测量的积分布拉格强度的校正[Cooper&Rouse，《水晶学报》。(1968). A类24，405]使用近似方法，对伪各向异性材料有效。现在导出了一种方法，用于评估任何对称晶体的校正，该方法考虑了X射线或中子的一阶和二阶散射的贡献。还考虑了实验分辨率的影响。

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一阶热扩散散射积分布拉格强度测量值的修正

M.J.库珀和K.D.Rouse公司

Nilsson推导了一阶热扩散散射对立方单晶积分Bragg强度测量贡献的修正(方舟。飞鱼。(1957)12, 247). 尼尔森公式适用于使用ω扫描（晶体旋转，探测器静止），涉及无限狭缝高度的近似值。在本文中θ–2θ给出了扫描（探测器与晶体耦合2:1），并讨论了一种进一步的分析方法，该方法将在倒易空间中扫描的体积近似为球体。对两者的分析ω和θ–2θ扩展扫描以消除其他方法中涉及的一些近似；讨论了各种方法的局限性，并给出了实例计算结果。

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各向异性热扩散散射测量积分布拉格强度的校正

K.D.Rouse公司和M.J.库珀

对先前公布的中子散射结果进行了修正。

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热扩散散射测量积分布拉格强度的各向异性修正-通用公式

J.原田和M.坂田

根据现有的长波X射线热扩散散射理论，考虑了一阶热扩散散射（TDS）测量积分强度的修正。TDS校正的通用公式α发现在米勒指数中用二次型表示h、 k、l和张量Δβ，作为α=Δβ₁₁小时²+Δβ₂₂k个²+Δβ₃₃我²+ 2Δβ₁₂香港+ 2Δβ₂₃肯尼亚+ 2Δβ₃₁左心室.Δβ是本文引入的一个张量，用于表征TDS校正的各向异性。张量的形式Δβ显示仅依赖于晶体系统。之间的关系Δβ并给出了温度参数张量。

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热扩散散射测量积分布拉格强度的各向异性修正

M.坂田和J.原田

TDS对布拉格反射贡献的评估方法是基于先前论文[Harada&Sakata，《水晶学报》。（1974），A30, 77-82]. TDS张量Δβ用矩阵乘积表示为 ${\波浪线{\西格玛}}$ Tσ，其中T型是表征倒数空间中TDS各向异性的张量，以及σ是散射矢量从笛卡尔轴到晶体倒易轴的变换矩阵。的所有组件T型和σ表中列出了九组弹性常数，以供实际使用。然而，我们发现只有七种矩阵形式Δβ对应于七个晶体学系统。在估计布拉格反射的扫描面积时，先前为尼尔森公式提出的两种不同的近似也适用于一般公式。用这些近似值对NaC1单晶的TDS修正进行了数值计算，并与Renninger的实验测量值以及用其他近似值给出的计算结果进行了比较。计算结果之间没有实质性差异，并且与实验结果吻合良好。

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布拉格反射积分强度下的热扩散散射

C.B.沃克和D.R.奇普曼

开发了两个程序来计算立方晶体布拉格反射积分强度测量中包含的单声子热扩散散射。两者都在连续弹性近似下正确地包含了漫反射散射的各向异性，并且都允许近似地包含主光束波长分布的影响。一个程序，限制为ω-扫描，包括使用三个实验反射剖面来描述倒数空间中的权重函数的近似主光束发散。第二个程序，适用于两者ω-扫描和θ: 2θ-扫描时忽略了主光束发散，但优点是比第一次快约两个数量级。用这些程序对几种情况进行了计算，以说明所包括的热扩散散射校正对各种因素的依赖性，并与以前方法获得的值进行了比较。

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各向异性热散射积分布拉格强度的修正

梅里萨罗先生和J.库里图

提出了一种简便实用的方法，用于计算在常规实验条件下，单声子散射（TDS）对任何对称单晶的测量积分强度的贡献。散射的各向异性正确地包含在连续弹性近似中。本文提出了一个计算立方、四方、正交、六方和三角晶体结构的TDS贡献的计算机程序。该程序用于计算六方和四方晶体结构的单声子贡献。

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X射线热扩散散射对硅和立方氮化硼积分布拉格强度的影响

N.Wahlberg公司和A.Ø。马德森

计算并量化了热扩散散射（TDS）对积分布拉格强度的贡献，并研究了未修正TDS对晶体模型的影响。

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由热扩散散射等因素引起的分辨率和温度相关误差的经验校正

B.尼佩特,R.赫布斯特·伊尔默和D.秸秆

分辨率和温度相关因素（如热扩散散射）可能会导致电荷密度研究中的重大误差。给出了对晶体结构模型的影响，并提出了简单的经验修正。

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立方单晶积分强度测量中热扩散散射的修正

C.B.沃克和D.R.奇普曼

得到了在1-声子热扩散散射理论中发现的球平均声子极化和速度因子的表达式，该表达式适用于所有真实立方晶体，并且易于数值计算。与常用近似形式的比较表明，各向异性材料存在明显差异。

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