国际结晶学联合会

《水晶学报》。(1991).B类47，821-823
https://doi.org/10.107/S0108768191099986

编辑。结构结果的电子提交和发布晶体学报

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利用布拉格衍射数据对分子晶体进行电荷密度分析：误差的影响

A.J.艾伦-威廉姆斯，W.T.德拉尼，R.富里纳，E.N.马斯伦，B.H.奥康纳，J.N.瓦尔盖塞和Young Fook Hong公司

对12组X射线数据进行了电荷密度分析。对于包含第一行原子的材料θ:2θ方法得到与电负性一致的总布居数，分布形状与力场参数的预测定性一致。总电荷对布拉格角系统的实验误差很敏感，但对热运动模型中的缺陷不敏感。热参数中的噪声是仅由X射线数据确定的氢粒子数的一个限制因素，但氢运动的机械模型消除了这一困难。以原子核为中心的球对称函数对键合氢的密度表示得很差。与碳、氮和氧原子相比，具有标准分子指数的Slater型轨道产物对第二行原子的价密度采样效率更低。两个中心密度函数与相邻的一个中心项严重重叠，并且不能为电荷密度研究的基集提供有用的扩展。强极性系统的实验种群和半经验INDO计算之间存在差异。

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P.铜笔，J.大坝，S.Harkema公司，D.费尔，R.费尔德，M.S.莱曼，R.戈达德，C.克鲁格，E.海勒纳，H.约翰森，F.K.拉森，T.F.Koetzle公司，R.K.McMullan先生，E.N.马斯伦和E.D.史蒂文斯

通过比较热参数、位置参数和X（X）-N个电子密度图。比较中还包括三组理论计算。尽管在所有实验密度图中都再现了一些重要的化学特征，但在细节上存在差异，这提醒人们不要过度解读这些密度图。振动张量元素之间的巨大差异U型_ij公司通常无法通过缩放集合中的所有温度参数进行校正。位置参数可再现至0.001°或更高的精度。理论变形密度图和实验变形密度图之间最大的差异发生在理论图中峰值较高的孤岛区域。然而，这种比较可能会受到热运动形式的不足的影响，在以定量的方式比较实验图和理论图之前，必须调用热运动形式。

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C.L.戴维斯和E.N.马斯伦

建立了一种通过滤波散射振幅来最小化电子密度积分和导数方差的方法。证明了密度及其积分和导数的最佳滤波器是相同的。用实验数据进行的计算表明，积分密度的方差对积分区域的形状不是很敏感，这表明可以使用简单的形状进行良好的估计。给出了球面上积分方差的一个非常方便的表达式。Coppens&Hamilton公司[《水晶学报》。（1968），B24，925-929]表明可以准确估计积分密度。过滤可以进一步改善这些估计。相比之下，即使使用滤波衍射数据，也不太可能很好地估计电子密度的导数。

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