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为Harada,J。

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通过建立晶体截断棒散射的运动学理论,讨论了晶体截断棒(CTR)散射强度分布与晶体表面粗糙度之间的关系,以反映晶体表面的二维形貌。从布拉格点拉长的CTR散射强度被证明减少了一个因子|Γ(q个)|2对于具有一定粗糙度的表面,其中Γ(q个)由γ的简单傅里叶求和定义,具有相同台阶高度的相对面积在表面上,即。 Γ(q个) =p=0γexp(2π综合性能鉴定),带∑γ= 1,q个是沿CTR散射方向距离布拉格点的倒易空间距离。因此,可以通过粗糙度阻尼因子的简单傅里叶积分获得台阶之间的对相关函数|Γ(q个)|2.对于γ平均台阶高度周围呈高斯分布|Γ(q个)|2近似于众所周知的德拜–沃勒类因子exp(-4π2〈Δ2q个2),其中〈Δ2\9002;是以晶格间距为单位的台阶高度的均方偏差。在此基础上,讨论了几位作者迄今提出的强度公式。

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通过考虑仪器分辨率,描述了一种通过能量色散探测器和白色X射线源组合测量X射线散射的技术。使用高功率X射线发生器产生白色X射线。金的短距离(SRO)漫散射4对Mn合金进行了测量,并确定了该合金直至第50层的Warren-Cowley SRO参数。结果与角色散技术所得结果一致。介绍了该方法在同步辐射源X射线应用中的可能性。

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《水晶学报》。(2008).A类64第39号
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试图区分之前提出的三种四方BaTiO结构模型在新模型中,通过使用从c(c)-畴单晶。细化结果表明,Ti原子从立方位置的位移为0.0135±0.0004Ω;这个R(右)中子和X射线数据的值分别为0.027和0.024。分析还表明,温度参数,B类33,沿着c(c)轴几乎与质量无关;B类33= 0.32 ± 0.03 Å2X射线和0.33±0.04欧2中子衍射。获得的平均值B类11温度参数,B类11=0.50Å2,大大高于B类33值,从而清楚地表明在室温下存在低频光学模式。

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变温X射线晶体结构分析N个-亚苄基苯胺揭示了C-Ph和N-Ph键的扭转振动导致室温下C=N键明显缩短。

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几种变温X射线晶体结构分析N个-亚苄基苯胺揭示了晶体中通过踏板运动发生的构象变化。

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棒状散射,在X射线衍射中称为晶体截断棒(CTR)散射,也可以从高分辨率电子显微照片的表面轮廓图像获得的光学衍射图案中观察到。CTR散射的特征与X射线散射的特征一致。利用这项技术,可以在电子显微镜(EM)中观察到表面或界面图像的晶格弛豫信息GaAs晶体的晶格间距在(001)表面和非晶氧化层之间的界面处缩小。这与Si(001)晶圆表面观察到的效果正好相反。使用光学衍射仪和f.c.c.晶格掩模证明了表面调制对CTR散射的几种影响。

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偶氮苯的变温X射线结构分析表明,N-Ph键的扭转振动足以引起晶体中的构象互变。

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重组BchU来自特皮杜姆C.tepidum已经结晶。使用SPring-8的同步辐射,晶体衍射至2.27°,属于空间群P(P)6122或P(P)6522,带单元间参数=b条= 81.5,c(c)= 250.7 Å.

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根据现有的长波X射线热扩散散射理论,考虑了一阶热扩散散射(TDS)测量积分强度的修正。TDS校正的通用公式α发现在米勒指数中用二次型表示h、 k、l和张量Δβ,作为α=Δβ11小时2+Δβ22k个2+Δβ332+ 2Δβ12香港+ 2Δβ23肯尼亚+ 2Δβ31左侧.Δβ是本文引入的一个张量,用于表征TDS校正的各向异性。张量的形式Δβ显示仅依赖于晶体系统。之间的关系Δβ并给出了温度参数张量。

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通过对非弹性中子散射积分强度的最小二乘精化,直接确定了几种钙钛矿结构材料的低频长波横光学声子对应的原子相对位移和SrTiO被鉴定为Slater型,其中氧原子与Ta和Ti原子相互振动。在RbMnF的情况下然而,获得了完全不同的振动运动,其中Rb离子与刚性MnF异相振动组。

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基于二次消光的能量传递方程,讨论了现有的两个单布拉格反射强度公式,其中包括消光效应和热扩散散射效应的修正。据证明,其中一种是库珀和劳斯推荐的热中子衍射(1970),由牛津大学出版社B.T.M.Willis编辑,无效。

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