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Hansen,S.共被引用42次。
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汉森,S。
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阿克塔·克里斯特。
(1993).
A类
49
,
c114-c115号
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从核糖体颗粒晶体中收集和评估的数据
一、阿格蒙
,
H.巴特尔
,
W·S·贝内特
,
Z.Berkovitch-Yellin先生
,
K.von Bohlen公司
,
A.钻孔
,
M.艾森斯坦
,
F.弗朗西斯科
,
H.A.S.汉森
,
J.危害
,
G.克里格
,
I.莱文
,
F.施伦岑
,
R.沙龙
,
J.Thygesen公司
,
N.沃尔克曼
,
A.约纳思
和
A.Zaytzev-Bashan
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阿克塔·克里斯特。
(2005).
A类
61
,
c113-c114号
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光和物质竞争力量的结构动力学
J.W.安德烈森
,
D.W.布雷比
,
S.R.汉森
,
P.S.拉马努贾姆
,
M.德鲁
和
M.M.尼尔森
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J.应用。
克里斯特。
(1991年)。
24
,
815-821
https://doi.org/10.107/S0021889891001279
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网格蛋白包被囊泡的小角度散射研究
R.鲍尔
,
M.贝汉
,
S.汉森
,
G.琼斯
,
K.莫滕森
,
T.Srmark公司
和
L.Ø性别
通过小角度X射线、中子和动态光散射研究获得了氯氰菊酯包被囊泡的结构信息。
X射线和中子散射剖面中的特征峰(D
2
O) 从完整的包被囊泡来看,与网格蛋白外壳的多边形结构是一致的。
中子和动态光散射使包覆囊泡的尺寸接近1000Ω。
动态光散射检测包覆囊泡的尺寸分布,显示样品的多分散性。
通过动态光散射和X射线散射剖面中峰值的减少以及中子散射剖面中最低角度处散射强度的增加可以观察到,快速冻结和缓慢解冻会导致多边形涂层的破裂和大骨料的产生。
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阿克塔·克里斯特。
(1996).
A类
52
,
175元
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核糖体晶体学中的初始相位
Z.Berkovitch-Yellin先生
,
一、阿格蒙
,
K.Anagnostopoulos公司
,
H.巴特尔
,
A.巴山
,
W·S·贝内特
,
A.钻孔
,
F.弗朗西斯科
,
H.A.S.汉森
,
J.危害
,
S.Krumbholz公司
,
I.莱文
,
S.Morlang公司
,
M.佩雷斯
,
一、佐治
,
F.施伦岑
,
R.沙龙
,
J.蒂格森
,
A.托西尔吉
,
N.沃尔克曼
,
O.温伯格
,
S.温斯坦
和
A.约纳思
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阿克塔·克里斯特。
(1979).
B类
35
,
1877-1880
https://doi.org/10.107/S0567740879007949
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印度普纳的方沸石结构
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阿克塔·克里斯特。
(2013).
E类
69
,
346立方米
https://doi.org/10.107/S1600536813014244
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正常开放
接近
{
N个
,
N个
-双[双(2,2,2-三氟乙氧基)膦酰基]甲胺-κ
2
P(P)
,
P(P)
′}双(η
5
-环戊二烯基)钛(II)
M.Haehnel先生
,
S.汉森
,
A.斯潘嫩贝格
和
T.Beweries公司
标题化合物[Ti(C
5
小时
5
)
2
(C)
9
小时
11
如果
12
不
4
P(P)
2
)],是从Cp反应中获得的四元钛环
2
Ti(η
2
-我
三
碳化硅
2
SiMe公司
三
)和CH
三
N[P(OCH)(正常运行时间)
2
穿越火线
三
)
2
]
2
{
N个
,
N个
-双[双(三氟乙氧基)膦酰基]甲胺,tfepma}。
Ti系列
二
原子由两个环戊二烯基(Cp)配体和螯合tfepma配体以强烈扭曲的四面体几何结构配位。
分子位于镜面上。
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阿克塔·克里斯特。
(1990).
C类
46
,
1363-1364
https://doi.org/10.107/S0108270189013260
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一种高硅Na-P沸石的结构
美国堪萨斯州
,
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J.应用。
克里斯特。
(2015).
48
,
1234-1241
https://doi.org/10.107/S1600576715011735
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现场
高压反应的X射线衍射环境
B.R.S.汉森
,
K·T·莫勒
,
帕斯克维修斯先生
,
交流双刀
,
P.沃尔特
,
C.J.韦伯
,
C.皮斯提达
,
N.贝杰曼
,
M.多恩海姆
,
T.克拉森
,
J.-E.约根森
和
T.R.延森
三
就地
描述了高温高压下气-固和气-固-液反应的X射线衍射样品环境。
该环境可用于各种领域,可承受高达1000巴(1
巴=10
5
Pa)。
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阿克塔·克里斯特。
(1987).
C类
43
,
519-522
https://doi.org/10.107/S0108270187095180
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硫肽的结构(
Z轴
)-Glyt-Gly-OBzl公司
H.A.S.汉森
,
K.克劳森
和
T.F.M.拉库尔
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阿克塔·克里斯特。
(1987).
C类
43
,
522-524
https://doi.org/10.107/S0108270187095179
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二硫肽的结构(
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)-Glyt-Glyt-Gly-甘氨酸-OBzl
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,
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克里斯特。
(2000).
33
,
1415-1421
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小角度散射中间接傅里叶变换超参数的贝叶斯估计
S.汉森
将贝叶斯分析应用于小角度散射中间接傅里叶变换所需超参数的估计问题。它表明了概率论的使用如何消除了必须选择散射体的噪声级和最大维数的传统问题。
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克里斯特。
(2012).
45
,
566-567
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贝叶斯应用程序
:小角度散射数据间接转换的网站
S.汉森
介绍了一个用于小角度散射数据间接转换的网站。
除了实验数据外,不需要用户输入。
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(2012).
45
,
381-388
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小角度散射中硬体结构因子的蒙特卡罗估计
S.汉森
本文描述了一种计算任意形状粒子排斥体积距离分布的方法。
给出了轴比在0.1和10之间的椭球体、圆柱体和带有半球形端盖的圆柱体的示例。
使用该方法对结构因子的估计值与硬球近似值进行了比较。
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阿克塔·克里斯特。
(1988).
B类
44
,
236-242
https://doi.org/10.107/S0108768188000047
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瑞典隆班的一种反辉石和一种砷酸盐矿物的定向共生。
天然复合材料
S.汉森
和
奥基夫先生
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克里斯特。
(1990).
23
,
344-346
https://doi.org/10.107/S0021889890002801
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用蒙特卡罗模拟计算小角度散射剖面
S.汉森
描述了一种利用散射体的蒙特卡罗模拟计算小角度散射轮廓的方法。
从模拟体积直接计算距离分布函数,并通过简单的傅里叶变换生成散射轮廓。
该方法易于应用于任何形状和组成的分子。
在这里,对球体和椭球体的理论轮廓进行了测试。
最后,将该方法应用于由长杆连接的三个球体组成的散射体(生物分子纤维蛋白原的模型)。
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克里斯特。
(2014).
47
,
1469-1471
https://doi.org/10.107/S1600576714013156
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的更新
贝叶斯应用程序
:小角度散射数据分析网站
S.汉森
的更新
贝叶斯应用程序
介绍了一个用于分析小角度散射数据的网站。
最重要的是,除了传统的平滑约束外,数据的间接转换现在还包括一个最大熵约束选项。
可以对狭缝涂抹进行修正,还增加了从简单模型计算散射强度以及估计非球形物体结构因子的选项。
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克里斯特。
(2008).
41
,
436-445
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小角度散射中球形粒子形状因子和结构因子的同时估计
S.汉森
在不使用特定模型结构因子的情况下,通过间接傅里叶变换分析球状粒子非稀释溶液的小角度散射数据。
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(1999).
D类
55
,
310-313
https://doi.org/10.107/S090744998010257
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两种Rubisco亚型的纯化、结晶和初步X射线研究
嗜酸产碱菌
S.汉森
,
E.霍夫
和
K.安徒生
L的晶体结构
8
S公司
8
rubisco来自
A.嗜中性粒细胞
已解为3.2
奥分辨率。
小亚基中的35分辨率延伸形成一个结构基序,其中四个亚基的反平行链有助于形成一个新的八标记β-桶。
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克里斯特。
(1991年)。
24
,
541-548
https://doi.org/10.107/S0021889890013322
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分析小角度散射数据的三种不同方法的比较
S.汉森
和
J.S.佩德森
格拉特介绍了两种对小角度散射数据进行间接傅里叶变换的方法[
J.应用。
克里斯特。
(1977),
10
,415-421]和摩尔[
J.应用。
克里斯特。
(1980),
13
, 168-175].
这里将这两种方法与使用最大熵的方法进行比较。
这些方法已应用于模拟和实验散射数据。
三种方法对模拟数据的比较表明,最大熵方法和Glatter方法给出了相似的结果,与原始分布吻合良好。
摩尔方法偶尔会给出具有人工振荡的结果。
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(1984).
A类
40
,
C219型
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钾和铷交换霞石水合物I
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和
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