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D.费尔。
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《水晶学报》。
(1969).
A类
25
,
438-444
https://doi.org/10.107/S056773946900088X
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NH的结构
4
中子和X射线衍射测定的F
H.W.W.Adrian先生
和
D.费尔
NH的中子和X射线强度
4
分别在-196°C和-155°C下测量F。
纤锌矿型结构与空间群
P(P)
6
三
mc公司
已确认。
由每个F构成的两个h.c.p.子晶格的位移
-
-和NH
+
4
-离子,是指所有键的距离都相等。
从X射线数据中发现的N-H键距离比从中子数据中获得的约短0.1º。
最终加权
R(右)
X射线和中子数据的值分别为1.9%和2.6%。
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《水晶学报》。
(1992).
A类
48
,
865-872
https://doi.org/10.1107/S010767392004318
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分子晶体衍射过程建模:X射线散射强度的计算
从头算
电子密度
H.布鲁宁
和
D.费尔
提出了一种计算Stockholder方法定义的分子中原子碎片散射因子的算法。
此方法允许计算
从头算
包括单个各向异性原子温度因子的结构因子的分子波函数。
这些结构因子与大多数最小二乘多极子重定义过程中使用的模型一致。
H的计算
2
O分子说明了该方法。
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《水晶学报》。
(1984).
A类
40
,
184-195
https://doi.org/10.107/S0108767384000428
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二水合草酸结构参数和电子密度图的比较项目
P.铜笔
,
J.大坝
,
S.Harkema公司
,
D.费尔
,
R.费尔德
,
M.S.莱曼
,
R.戈达德
,
C.克鲁格
,
E.海勒纳
,
H.约翰森
,
F.K.拉森
,
T.F.Koetzle公司
,
R.K.McMullan先生
,
E.N.马斯伦
和
E.D.史蒂文斯
通过比较热参数、位置参数和
X(X)
-
N个
电子密度图。
比较中还包括三组理论计算。
尽管在所有实验密度图中都再现了一些重要的化学特征,但在细节上存在差异,这提醒人们不要过度解读这些密度图。
振动张量元素之间的巨大差异
U型
ij公司
通常无法通过缩放集合中的所有温度参数进行校正。
位置参数可再现至0.001°或更高的精度。
理论变形密度图和实验变形密度图之间最大的差异发生在理论图中峰值较高的孤岛区域。
然而,这种比较可能会受到热运动形式的不足的影响,在以定量的方式比较实验图和理论图之前,必须调用热运动形式。
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《水晶学报》。
(1981).
A类
37
,
135元
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α-草酸二水合物的电子密度研究
J.大坝
,
S.Harkema公司
和
D.费尔
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《水晶学报》。
(1983).
B类
39
,
760-768
https://doi.org/10.1107/S01108768183003377
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100K下α-草酸二水合物的X射线衍射电子密度:对IUCr电荷、自旋和动量密度委员会精确测定电子密度项目的贡献
J.大坝
,
S.Harkema公司
和
D.费尔
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《水晶学报》。
(2000).
B类
56
,
118-123
https://doi.org/10.107/S0108768199009581
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从衍射数据中提取电荷密度分布:尿素的模型研究
R.Y.de Vries先生
,
D.费尔
和
V.G.Tsirelson公司
在基于噪声衍射数据的非中心对称结构的多极精细化中,由于结构因子相位的不确定性,所产生的电子密度分布中的误差不允许确定相互作用密度,至少在尿素的情况下不允许。
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《水晶学报》。
(1994).
A类
50
,
383-391
https://doi.org/10.107/S0108767393012802
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应用最大熵法测定X射线实验电子密度分布中实验数据的新处理
R.Y.de Vries先生
,
W.J.布里尔斯
和
D.费尔
最大熵方法(MEM)已在已知电子密度分布(EDD)的有限噪声傅里叶数据集上进行了测试。
结果表明,在通常的数据集方差拟合条件下,最大化EDD的熵不一定会导致计算反射的误差分布令人满意。
产生与数据一致的最平坦EDD的MEM特性导致强反射的计算值尽可能系统地偏离其测量值。
强反射的计算值通常小于其测量值。
对熵最大化的新约束的使用大大改进了误差分布的形式以及计算的EDD。
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《水晶学报》。
(1996).
A类
52
,
C343号
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最大熵方法中的先验。
Be和Si中是否存在非核最大值?
R.Y.de Vries先生
,
W.J.布里尔斯
和
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《水晶学报》。
(1993).
A类
49
,
公元378年
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用最大熵方法研究电荷密度
R.Y.de Vries先生
,
W.J.布里尔斯
和
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《水晶学报》。
(1976年)。
A类
32
,
1011-1013
https://doi.org/10.1107/S0567739476000209X
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导出强度的统计检验
G.de与
和
D.费尔
用McCandlish,Stout&Andrews提出的程序计算的X射线反射方差[
《水晶学报》。
(1975),A
31
,245-249]已针对以独立方式确定的方差进行了测试。
获得了令人满意的协议。
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《水晶学报》。
(1976年)。
B类
32
,
3178-3185
https://doi.org/10.107/S0567740876009904
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吡嗪的晶体结构和电荷分布:消光、热扩散散射和串联终止效应
G.de与
,
S.Harkema公司
和
D.费尔
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《水晶学报》。
(1968).
B类
24
,
1334-1339
https://doi.org/10.107/S0567740868004255
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硝酸硫脲的晶体结构
D.费尔
和
W.宋龙
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《水晶学报》。
(1996).
A类
52
,
C352号
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尿素的量子化学与实验研究
D.费尔
,
R.de Vries公司
和
V.Tsirelson公司
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《水晶学报》。
(1993).
A类
49
,
c139号
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模型在X射线精细化中的作用
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《水晶学报》。
(1983).
A类
39
,
14-21
https://doi.org/10.107/S01087673830000021
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X射线衍射数据中的静电分子相互作用。
二、。
理论吡嗪数据测试
D.费尔
和
G.莫斯
在之前的一篇论文中【Moss&Feil(1981)】。
《水晶学报》。
A类
37
414-421]报道了一种从单晶X射线衍射数据计算静电势和静电相互作用能的方法。
该方法应用于实验吡嗪数据;
然而,由于数据质量相对较低,结果并不确定。
本文给出了一个模型研究的结果,其中该方法用于分析由理论波函数计算的理想无误差衍射数据。
由此得到的两个吡嗪分子的分子四极矩和静电相互作用能与直接从波函数导出的相应结果非常一致。
因此,该方法可用于从高精度的X射线衍射数据中确定分子相互作用的长程静电成分。
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《水晶学报》。
(1980).
A类
36
,
1092-1093
https://doi.org/10.107/S056773948002239
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分子和晶体中的电子和磁化密度
由P.Becker编辑
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《水晶学报》。
(1971).
A类
27
,
487-491
https://doi.org/10.107/S0567739471001049
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X射线散射与N中的化学键
2
和CN
-
P.P.M.格罗尼韦根
,
J.泽瓦尔金克
和
D.费尔
N内化学键的X射线散射
2
和CN
-
已经进行了详细的研究。
从键合和非键合模型导出的这些系统的散射差异特征如下
R(右)
值约为0.04。
散射分为核心部分和价电子部分清楚地表明,键合效应完全位于系统的价电子结构中。
因此,新的证据支持了X射线衍射结构研究中目前使用的价结构分析方法。
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(1969).
A类
25
,
444-450
https://doi.org/10.107/S0567739469000891
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X射线晶体学中的分子形状因子
P.P.M.格罗尼韦根
和
D.费尔
分子形状因子的计算
从头算
对分子电子波函数进行了讨论,给出了一种应用于X射线衍射结构分析的方案。
该方法用于计算NH的形状因子
+
4
分子离子源于三个精确的分子波函数,以及相应的孤立原子排列。
在NH的实验单晶X射线衍射数据上测试了所获得的不同形状因子的优点
4
F.形状因子的质量似乎取决于波函数基中的中心数,而不是波函数能量。
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《水晶学报》。
(1972).
B类
28
,
1646-1648
https://doi.org/10.107/S0567740872004789
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尿素草酸(2:1)的晶体结构
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,
J.W.蝙蝠
,
A.M.Weyenberg先生
和
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《水晶学报》。
(1973).
B类
29
,
143
https://doi.org/10.107/S0567740873002116
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尿素草酸(2:1)晶体结构的修正
S.Harkema公司
,
J.W.蝙蝠
,
A.M.Weyenberg先生
和
D.费尔
Harkema、Bats、Weyenberg和Feil在论文中给出了草酸脲(2:1)的错误电池常数[
《水晶学报》。
(1972).
B类
28
, 1646–1648].
正确的值为:
一
= 5.110
(3),
b条
= 12.400
(3),
c(c)
= 7.035
(2)
Å,β=98.13
(7)°.
对原键距和键角表进行了修正。
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