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穆斯堡尔分辨率函数γ-用46.48keV跃迁产生的高强度穆斯堡尔辐射测量了硅中444反射附近的射线散射和热扩散散射(TDS)183W.首次对分辨率函数进行了一般分析,表明其能量和动量分量可以独立计算,能量分辨率由穆斯堡尔共振决定。动量分辨率椭球的半宽测量为0.011、0.11和1.13Ω-1分别在横向、纵向和垂直方向。这些半宽度的比率与中子散射中常见的比率有显著不同。这些分析表明,在TDS剖面中观察到的非弹性散射的广泛分布与已公布的硅弹性常数一致。

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计算并量化了热扩散散射(TDS)对积分布拉格强度的贡献,并研究了未修正TDS对晶体模型的影响。

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共振衍射实验γ-在室温下对硅单晶进行了辐射。穆斯堡尔效应的高能量分辨率被用来分离弹性散射和非弹性散射辐射。描述了一种特殊的实验装置,该装置还可以测定总热扩散散射强度。在整个研究角度范围内观察到非弹性散射辐射。在布拉格反射附近,非弹性散射与弹性散射辐射的积分强度之比与使用基于一阶热扩散散射理论的不同计算机程序计算的结果非常一致,适用于较大范围的选定扫描长度。使用不同布拉格反射的弹性散射辐射的测量比值来确定温度系数B类.

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提出了一种X射线结构分析中TDS(热扩散散射)修正的经验测定方法。将热扩散散射引入到先前建议的模型中[Chulichkov. (1987).苏联。物理学。结晶器。 32, 649-653; Laktionov、Chulichkov、Chulichkova、Fetisov、Pyt'ev和Aslanov(1989)。J.应用。克里斯特。 22,315-320],用于使用四圆衍射仪测量布拉格反射强度剖面。改进的模型与数学约简方法相结合,可以从实验强度剖面中提取TDS和背景强度值。因此,在不知道样品弹性常数的情况下,解决了晶体结构细化中的TDS校正问题。用该方法获得的TDS修正值与根据六亚甲基四胺C的弹性常数计算的TDS校正值的比较6H(H)2N个4和硫,S8,晶体显示出良好的一致性。

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在铌酸锂上进行了穆斯堡尔衍射实验室温下的单晶,散射角在14.5至40.5°之间。对于所有散射角,可以检测到非弹性散射强度的很大贡献。Radiation damage caused by the high-energy components of the radiation emitted by the57观察到Co Mössbauer源。试图估算温度系数B类根据测量的非弹性散射辐射,假设一阶热扩散散射(TDS)占主导地位。利用各种程序从弹性常数计算了TDS对布拉格峰内积分强度的贡献以及布拉格峰中积分一阶TDS与背景中积分一级TDS的比值,并与实验值进行了比较。

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这是众所周知的[Willis(1970)]。《水晶学报》。A类26,396-401]根据晶体对热中子的单声子散射理论,布拉格峰附近热扩散散射(TDS)的性质取决于中子速度是否大于或小于晶体中的声速。对于快于音速的中子,TDS上升到与布拉格峰一致的峰值,而对于慢于音速的核,TDS往往在布拉格反射上呈现平坦的背景。这些理论预测得到了用理想硅单晶脉冲中子衍射实验的支持。特别是,当中子速度降到声速以下时,反射波上的积分TDS会显著下降。

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讨论了热振动对X射线粉末衍射图样的影响。本文描述了对极小晶粒的特殊考虑。

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采用粉末中子衍射技术和双轴中子衍射仪测定了硅的温度因子。实验中使用了1.184º的中子波长。所用样品为纯度为99.999%的细硅粉。由于中子速度为3.34 kms,因此未应用热扩散散射(TDS)引起的观测强度修正-1(对应于1.184Å的中子波长)小于该晶体中的最小声速。这个B类从这些实验中获得的值为0.45(2)Ω,对应于0.017(2)Ω的均方振动振幅2以及在进行实验的284 K样品温度下达到531(11)K的德拜温度。

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S矩阵形式允许从一个声子的热扩散散射中恢复完整的晶格动力学,但仅适用于单原子晶体。

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