关于原子散射因子反常色散项的实部。一、实验部分

硅结构因子的波长依赖性由彭德尔松Saka&Kato论文中描述的方法[《水晶学报》。(1986). A类42，469-478]，在0.8至0.3º的范围内，大多数情况下，准确度高于0.05%。与武田和加藤的结论相同[《水晶学报》。(1978). A类34，43-47]得到；即克罗默和利伯曼的反常色散理论[克罗默和利伯曼（1970）]。化学杂志。物理学。 53基本正确。因此，Jensen的磁散射项[Jensen（1979）]。物理学。莱特。A类,74，41-44]不可接受。

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关于原子散射因子反常色散项的实部。二、。理论部分

K.省略和N.加藤

反常离散项的实部是通过近似处理来计算的，该近似处理相当于从泡利方程出发。前向散射近似没有任何用处。虽然需要较小的λ无关修正，但事实证明克罗默和利伯曼的理论[化学杂志。物理学。(1970),53根据萨卡和加藤的实验[《水晶学报》。（1987），A43, 252-254]. 磁散射项[Jensen（1979）]。物理学。莱特。A类,74, 41-44; (1980).《物理学杂志》。B类,13，4337-4344]无法从理论上证明。

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反常散射实部的测量

T.武田和N.加藤

真正的部分，（f）使用彭德尔松Si 220和 ${\bar 22}$ Cu波长范围内的0次反射Kα₁至RhKα₁为了避免汤姆逊散射项因键的性质而产生歧义(（f）'_X（X）-（f）'_银)与现有的理论计算结果进行了比较。在这个表达式中，（f）'_X（X）和（f）'_银是辐射修正值吗X（X）和AgKα₁，分别用作标准。目前的实验结果最符合克罗默和利伯曼的计算值[化学杂志。物理学。(1970),53, 1891-1898].

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利用色散关系测定铜、镍和钛的反常散射因子

J.J.霍伊特,D.de Fontaine先生和W.K.沃伯顿

X射线吸收光谱K（K）镍、铜和钛的边缘已经在斯坦福同步辐射实验室进行了测量。原子散射因子的虚部（f）“”是使用光学定理和实部确定的（f）'由Kramers-Kronig色散关系计算得出。计算此积分的方法以及对（f）’的各种实验误差进行了研究。这个（f）将铜和镍的结果与干涉测量实验的数据进行了比较。

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Al-Zn-Ag合金中锌和银的反常散射因子的测定

J.P.西蒙,J.J.霍伊特,O.里昂,R.专业,B.E.C.戴维斯,D.de Fontaine先生和W.K.沃伯顿

测量了富铝Al-Zn-Ag样品中锌和银的反常散射因子K（K）-吸收边缘。斯坦福同步辐射实验室获得的EXAFS光谱被转换为原子散射因子的虚部（f）使用光学定理。了解（f）''(E类),（f）'，原子散射因子的实部，由Kramers-Kronig色散关系确定。

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用X射线共振散射精确测定锗的反常散射因子

吉泽先生,S.Zhou公司,R.根岸,T.Fukamachi公司和T.川村

基于原子散射因子实部的相位变化较大并影响摇摆曲线的峰值位置这一事实，提出了一种确定非常靠近吸收边的反常散射因子的方法。作为一个例子，锗的反常散射因子的测定精度优于1%。

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原子振动产生的高能电子的原子散射因子修正

G.R.安斯蒂斯

用于计算电子衍射强度的电势取决于原子振动的振幅。本文提供了一种计算这种电势的方法。

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高能电子衍射原子散射因子的相对论修正

M.Lentzen先生

相对论电子衍射依赖于电势中的线性项和二次项，后者在常用的相对论修正的薛定谔方程中被忽略。电子散射及其大角度外推的传统表格可以通过基于屏蔽库仑势平方的通用校正以封闭形式进行修正。

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利用锌反常散射的实验定相

S.-S.Cha公司,Y.J.An先生,C.-S.Jeong,M.-K.Kim先生,S.-G.李,K.-H.李和B.-H.哦

蛋白质的表面可以被锌离子充电，这些锌离子的异常信号可以用于蛋白质的结构测定。

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Th、U和Pu的实验原子散射因子和反常色散修正

R.B.屋顶Jnr

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