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硅结构因子的波长依赖性由彭德尔松Saka&Kato论文中描述的方法[《水晶学报》。(1986). 一个42,469-478],在0.8至0.3º的范围内,大多数情况下,准确度高于0.05%。与武田和加藤的结论相同[《水晶学报》。(1978). 一个34得到43-47];即克罗默和利伯曼的反常色散理论[克罗默和利伯曼(1970)]。化学杂志。物理学。 53,1891-1898]基本上是正确的。因此,Jensen的磁散射项[Jensen(1979)]。物理。莱特。一个,74,41-44]不可接受。

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反常离散项的实部是通过近似处理来计算的,该近似处理相当于从泡利方程出发。前向散射近似没有任何用处。虽然需要较小的λ无关修正,但事实证明克罗默和利伯曼的理论[化学杂志。物理学。(1970),53根据萨卡和加藤的实验[《水晶学报》。(1987),A43, 252-254]. 磁散射项[Jensen(1979)]。物理。莱特。一个,74, 41-44; (1980).《物理学杂志》。B类,13,4337-4344]无法从理论上证明。

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真正的部分,(f)通过使用彭德尔松Si 220和{\bar 22}Cu波长范围内的0次反射1至Rh1为了避免汤姆逊散射项因键的性质而产生歧义((f)'X(X)-(f)')与现有的理论计算进行了比较。在这个表达式中,(f)'X(X)(f)'是辐射修正吗X(X)和Ag1,分别用作标准。目前的实验结果最符合克罗默和利伯曼的计算值[化学杂志。物理学。(1970),53, 1891-1898].

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X射线吸收光谱K镍、铜和钛的边缘已经在斯坦福同步辐射实验室进行了测量。原子散射因子的虚部(f)“”是使用光学定理和实部确定的(f)'由Kramers-Kronig色散关系计算得出。评估该积分的方法以及对(f)研究了各种实验误差。这个(f)将铜和镍的结果与干涉测量实验的数据进行了比较。

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测量了富铝Al-Zn-Ag样品中锌和银的反常散射因子K-吸收边缘。斯坦福同步辐射实验室获得的EXAFS光谱被转换为原子散射因子的虚部(f)使用光学定理。了解(f)''(E类),(f)',原子散射因子的实部,由Kramers-Kronig色散关系确定。

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基于原子散射因子实部的相位变化较大并影响摇摆曲线的峰值位置这一事实,提出了一种确定非常靠近吸收边的反常散射因子的方法。作为一个例子,锗的反常散射因子的测定精度优于1%。

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用于计算电子衍射强度的电势取决于原子振动的振幅。本文提供了一种计算这种电势的方法。

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相对论电子衍射依赖于电势中的线性项和二次项,后者在常用的相对论修正的薛定谔方程中被忽略。电子散射及其大角度外推的传统表格可以通过基于屏蔽库仑势平方的通用校正以封闭形式进行修正。

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蛋白质的表面可以被锌离子充电,这些锌离子的异常信号可以用于蛋白质的结构测定。

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