单个布拉格反射的强度公式，包括消光和热扩散散射效应的修正

J.原田

基于二次消光的能量传递方程，讨论了现有的两个单布拉格反射强度公式，其中包括消光效应和热扩散散射效应的修正。据证明，其中一种是库珀和劳斯推荐的热中子衍射（1970），由牛津大学出版社B.T.M.Willis编辑，无效。

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布拉格衍射几何中不完美晶体积分X射线散射强度的动力学效应。二、。动力学理论

V.B.莫洛金,S.I.奥利霍夫斯基,S.V.德米特里夫和V.V.利佐诺夫

在布拉格衍射几何中，从理论上分析了微缺陷对X射线相干散射和漫散射积分强度中初级消光和反常吸收的动力学效应的影响。

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布拉格衍射几何中不完美晶体积分X射线散射强度的动力学效应。一、半动力学模型

V.B.莫洛金,S.I.奥利霍夫斯基,S.V.德米特里夫,A.I.尼兹科娃和V.V.利佐诺夫

积分X射线衍射强度对实际晶体中不同库仑型缺陷的敏感性是布拉格衍射几何理论研究的主题。利用所提出的近似公式确定了表征硅试样中缺陷的衍射参数。

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布拉格强度剖面建模。2.热扩散散射余量

A.V.Laktionov公司,G.V.费蒂索夫,L.A.阿斯拉诺夫,A.I.丘利奇科夫和N.M.丘利奇科娃

提出了一种X射线结构分析中TDS（热扩散散射）修正的经验测定方法。将热扩散散射引入到先前建议的模型中[Chulichkov等. (1987).苏联。物理学。结晶器。 32, 649-653; Laktionov、Chulichkov、Chullichkova、Fetisov、Pyt'ev和Aslanov（1989）。J.应用。克里斯特。 22，315-320]，用于使用四圆衍射仪测量布拉格反射强度剖面。改进的模型与数学约简方法相结合，可以从实验强度剖面中提取TDS和背景强度值。因此，在不知道样品弹性常数的情况下，解决了晶体结构细化中的TDS校正问题。用该方法获得的TDS修正值与根据六亚甲基四胺C的弹性常数计算的TDS校正值的比较₆小时₂N个₄，和硫，S₈，晶体显示出良好的一致性。

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X射线热扩散散射对硅和立方氮化硼积分布拉格强度的影响

N.Wahlberg公司和A.Ø。马德森

计算并量化了热扩散散射（TDS）对积分布拉格强度的贡献，并研究了未修正TDS对晶体模型的影响。

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多声子效应对热固体静态结构因子影响的半解析理论

H.北村

通过结构因子分析凝聚态中的密度波动是统计力学中与无序和均匀性表征相关的一个基本问题。考虑无限级多声子扩散散射，提出了有限温度下固体静态结构因子的一个新的半解析公式。该公式适用于整个波数范围，计算效率高于其他理论模型。

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布拉格峰内的热扩散散射

H.J.Juretschke先生

应用单声子过程X射线-声子相互作用动力学理论，研究了布拉格峰角区入射辐射的热扩散散射。在这个区域中，必须包括不遵守双光束色散表面上连接点传统选择规则的声子的贡献。对Ge 220对称反射的一般结果进行了明确评估。输出角的热扩散散射分布在中心区域受到强烈抑制，并在靠近该区域边缘以及镜面反射方向出现峰值。除了声子激发信号完全内部产生的边界条件外，相互作用的抑制和伪镜面反射峰的出现可追溯到该区域入射和出射光束的大一次消光。这两种效应还共同消除了布拉格峰热扩散散射的传统预期发散。

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单晶飞行时间中子衍射的洛伦兹展开和大体积互易空间谱修正

T.M.米歇尔·克拉克,A.T.萨维奇,V.E.林奇,X.P.王和C.M.霍夫曼

从总散射（布拉格+漫反射衍射）数据中提取结构因子振幅用于局部结构建模仍然是一个重大挑战，尤其是在考虑飞行时间测量时。单个强度贡献具有不同的统计权重，对数据求和和校正具有相关的显著影响。本文描述了一种综合的、经过统计改进的数据分析方法，可以一步更正和缩放空间倒易数据的完整体积。

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单晶集成强度测量的热扩散散射修正

E.D.史蒂文斯

开发了一个计算集成X射线强度测量中单声子和双声子热扩散散射校正的计算机程序。校正包括扩散散射强度分布中的各向异性以及任何对称类型的晶体的扫描几何形状。计算出的双声子校正是不可忽略的，可能与高阶反射的单声子校正一样大。研究了狭缝尺寸、扫描范围、晶体取向、晶体失准以及忽略声子色散对计算修正的影响。

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RHEED中热扩散散射的动力学效应

S.L.杜达列夫,L.-M.彭和M.I.梁赞诺夫

在量子力学框架内导出了热扩散散射（TDS）强度分布的一般形式。该公式考虑了高能电子初始和最终状态的动态衍射效应，并使用了单次非相干散射近似。当应用于估计反射高能电子衍射（RHEED）中TDS的强度分布时，使用弹性散射波场的双波近似，得到了一个解析表达式。结果表明，动态衍射效应可能导致衍射点附近的TDS强度增强。讨论了相关热原子位移对平行于表面阴影边缘的菊池线对比度的影响。

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