虽然标题是关于李代数的,但问题正文提到了李群,我的答案将更多地涉及这些。如其他答案所述,李群在几何中经常作为几何对象的对称组出现。例如,给定一个流形$M$,我们有时可以找到一个以某种有趣的方式作用于$M$的Lie群$G$,因此希望此操作可以同时产生$G$和$M$信息也不是没有道理的。
让我们看一些更具体的东西。假设我们有一个紧连接的Lie群$G$在流形$M$上“以某种好的方式”活动。在这种情况下,人们通常会将$M$分解成$G$轨道,然后逐一研究每个轨道。每个轨道都是$G$的均匀空间$G/H$,其中$H$是轨道中某个点的稳定器。空间$G/H$看起来非常对称,人们可能会尝试利用对称性来获得一些结构信息。粗略地说,我们所做的一切都被抛在了一边,现在主要是与团队合作。当然,一个有趣的特例是当$G$对$M$的作用是可传递的,即当$M$中只有一个$G$-轨道时,$M=G/H$本身就是一个齐次空间。关于$G/H$形式的流形,有很多话要说,所以我将仅限于两件事。
1)
$G/H$的(实)上同调的计算成为涉及$G$和$H$的李代数$\mathfrak{G}$和$\mathfrak{H}$的问题,它们是线性代数对象! 特别地,如果$H$在紧连通李群$G$中是闭的且是连通的,则上同调环$H^\ast(G/H;\mathbb{R})$与相对李代数上同调圈$H^\ ast(\mathfrak{G},\mathfrak{H};\mathbb{R{)$同构。例如,如果$H$是平凡子群,我们得到了OP中提到的同构$H^\ast(G;\mathbb{R})\congH^\asp(\mathfrak{G};\mathbb{R{)$;实际上,计算$H^\ast(\mathfrak{g})$是一个更容易处理的问题。另一个有趣的特例是,$H$是$G$中的最大环面,但我在此不再赘述。。。
2)
$G/H$上的向量丛与$G$的表示理论有关。严格地说,这只适用于等变的向量束,即向量束$\pi\colon e\到G/H$,其中$G$以尊重其在基$G/H$上的作用的方式作用于总空间$e$:也就是说,我们要求$\pi(ge)=G\π(e)$表示G$中的所有$G\和e$中的$e\,并且光纤$e_x\到e_{gx}$之间的转换是线性的。然后,可以看到$G/H$中平凡陪集上的纤维携带$H$的表示。有$G$潜伏的动作吗?是的:$G$作用于层上同调$H^\ast(G/H,V)$!因此,我们可以将$H^\ast(G/H,V)$的上同调与$G$的表示理论联系起来。
一个非常重要的特例是当$H$是最大环面$T$,$V$是等变(全纯)线丛$L到G/T$(让我们不要担心“全纯”位)。(有一个神奇的事实,如果$G$是简单连接的,那么每一个$G/T$上的全纯线丛是自动等变的。特别地,这意味着即使$G$不是单连通的,我们总是会得到$G$的李代数$\mathfrak{G}$在$H^\ast(G/H,L)$上的一个作用,即使没有$G$对应的作用。换句话说,我们可以使用$\mathfrak{g}$的表示理论来研究$H^\ast(g/H,L)$根据$G$的表示理论,对$H^\ast(G/T,L)$有一个非常明确的描述:事实证明,$H^\ast$要么完全消失,要么在单次$q_L$中为非零,在这种情况下,$H^{q_L}(G/T,L)$是$G$的不可约表示。(这可以变得更加精确;特别是对$q_L$和由此产生的不可约表示(以权重表示)进行了明确的描述。这里的关键短语是“Borel--Weil--Bott定理”。)
这是一个具体的例子。如果$G=\operatorname{SU}(2)$和$T$是其对角线子群,则$G/T=\mathbb{C} P(P)^1$,我们可以使用Borel—Weil—Bott定理来描述上同调群$H^\ast(\mathbb{C} P(P)^1,\mathcal{O}(n))$。例如,$H^0(\mathbb{C} P(P)^1,\mathcal{O}(n))=\text{Sym}^n(\mathbb{C}^2)$(对于$n\geq0$)来自于这样一个事实,即$\text{Sem}^(\mathbb{C{^2)$$是最高权重$n$的$\operatorname{SU}(2)$的不可约表示。
李群在几何中重要还有一个明显的原因:它们本身就是几何对象(即流形)!所以你不能期望对一般流形说一些不能对它们说的话。由于李群是一类行为相对良好的流形,因此可以将其用作更一般结果的测试用例或发射台。同质空间$G/H$也是如此。例如,当应用于$G/T$时,一般结果如Atiyah--Bott不动点和Atiyah--Singer指数公式(其中$G$是紧连通李群,$T$是最大环面)与$G$的Weyl字符公式密切相关。