曲率算子的正定性($R>0$)是作为许多的强于正截面曲率的条件($\秒>0$). 事实上,正如Igor所提到的,根据Boehm和Wilking的工作,只有球面空间形式才允许度量$R>0$,虽然许多(但不是那么多!)其他流形承认具有$\秒>0$此类歧管的几乎完整列表可在本节第4节中找到齐勒调查.
当然,虽然$R\冒号\楔形^2 T_pM\至楔形^2T_pM$对称(因此可对角化),其特征空间不必与格拉斯曼矩阵相交$Gr_2(T_pM)=\{\sigma\in\wedge^2 T_pM:\sigma\wedge\sigma=0,\|\sigma\ |=1\}$.因此R美元$可能与限制同时具有一些零(甚至负)特征值$\sec(\sigma)=\langle R(\sigma),\sigma\rangle$其二次型为$Gr_2(T_pM)$是积极的。例如,在$\mathbb加元$这就是发生的情况:R美元$是正的仲烯烃类(并且具有非平凡的内核),但该内核不与格拉斯曼函数相交。
代数上,有一个中间的曲率条件介于$\秒>0$和$R>0$打电话强正曲率,你可能会感兴趣。即曲率算子$R\冒号\楔形^2 V \至楔形^ 2 V$如果存在$4$-形式$\omega\in\楔形^4V$这样的话$R+\欧米茄$是肯定的。在这里,$\omega\in\wedget ^4伏$用对称自同态标识$\omega\colon\wedge ^2V\to\wedge^2V$通过$$\langle\omega(\alpha),\beta\rangle=\langle\ omega,\alpha\wedge\beta\ rangle$$显然,$R>0$表示强正曲率(取$\omega=0$).自$\sec(\sigma)=\langle R(\sigma),\sigma\rangle$和$\langle\omega(\sigma),\sigma\rangle=\langle\ omega,\sigma\wedge\sigma-rangle=0$如果美元\西格玛$是可分解的,强正曲率意味着$\秒>0$在过去几年里,我与R.Mendes一起对这种曲率条件进行了系统研究;有关详细信息,请参见以下内容:
Bettiol,Renato G。;里卡多·门德斯(Ricardo A.E.Mendes)。,强正曲率《全球分析年鉴》。地理。53,第3期,287-309(2018)。ZBL1395.53058型.(arXiv)
Bettiol,Renato G。;里卡多·门德斯(Ricardo A.E.Mendes)。,强非负曲率,数学。Ann.368,No.3-4,971-986(2017)。ZBL1377.53020号.(arXiv)
Bettiol,Renato G。;里卡多·门德斯(Ricardo A.E.Mendes)。,强正曲率的标志流形,数学。字280,第3-4号,1031-1046(2015)。兹比尔1360.53056.(arXiv)
例如,$(\mathbb C P^n,g_{FS})$具有强正曲率,因为$R+\varepsilon(\omega_{FS}\wedge\omega_{FS})>0$对于小型$\varepsilon>0$,其中$\omega_{FS}$是Fubini研究$2$-形式。
结果是几乎所有已知的流形例子$\秒>0$实际上满足了这个更强的条件。对于带有$\秒\geq0$实际上全部的已知示例满足类似的“强非负曲率”条件(这需要$R+\欧米茄$为正硫氰酸盐)。