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第68卷| 第6部分

国际标准编号：2053-2733

2012年11月发行

封面插图：摩洛哥费兹阿塔林宗教学校（1323年）庭院内壁上准周期图案的一级层次结构的车轮图案的构建顺序[al Ajlouni（2012年）]。《水晶学报》。A类68, 235-243].

专题文章

50年的非周期晶体

T.詹森

20世纪60年代，人们发现了第一批非晶格周期而是准周期（一个更普遍的概念）的晶体，这与普遍认为晶体应该是晶格周期的观点相矛盾。这些非周期晶体中最有趣的一类是1982年丹·谢赫特曼发现的准晶。简要介绍了非周期晶体领域的发展历史。

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研究论文

X射线和极化中子衍射数据联合精细化测定自旋相关电子密度

M.Deutsch（德国）,N.克莱泽,S.枕头,Y.Chumakov先生,P.贝克尔,J.-M.吉列,B.吉隆,C.勒科姆和M.Souhassou先生

描述了一种针对X射线和极化中子衍射数据的多极电荷和自旋联合精细化算法，并首次应用于分子磁性晶体。该算法在软件中实现MOLLYNX公司.

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小孔电子衍射成像（KEDI）

L.德·卡罗,E.卡里诺,F.A.维多利亚,D.西里奇和C.贾尼尼

钥匙孔电子衍射成像是一种用透射电子显微镜以亚奥斯特罗姆分辨率对晶体样品结构进行成像的新技术。通过仿真和实验验证了该方法。

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泊松分布随机数整数幂的期望值

J.海恩

导出了已知正整数幂和未知负整数幂的泊松分布随机数的期望值。

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能否从多极模型推导出电子密度极化的定量信息？

J.M.Bąk博士,Ż. Czyżnikowska公司和P.M.多米尼克

进行了测试，以确定Hansen–Coppens多极模型是否足够准确，以研究晶体场影响下静电特性的变化。研究表明，从多极模型获得的静电特性与从理论簇或微扰理论计算获得的静电性质显著不同。

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从实验和理论结构因子获得的偶极矩计算的临界分析

A.普兰-鲍尔,A.纳苏尔,C.杰尔施,B.断头台,M.库比奇和C.勒科姆

根据理论和实验X射线衍射数据对三种电荷密度模型进行了测试，并对所得的分子偶极矩进行了比较。

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弯曲多板晶体腔中的动态衍射效应

Y.-Y.Chang,蔡永伟（Y.-W.Tsai）,Y.-H.Wu先生,唐先生和S.-L.Chang（S.-L.张）

为了研究弯曲多片晶体腔在背向衍射条件下的聚焦行为，提出了一种改进的X射线动态衍射理论算法。

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分析Friedel平均值和差异

S.帕森斯,P.帕蒂森和H.D.Flack公司

描述了Friedel平均值和差值在以下操作中的使用：确定晶体是否为中心对称，确定晶体的点群，并在结构求解后验证强度数据。

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基于结构因子提取和常用Rietveld精化程序的最大熵法电荷密度GSAS公司,FullProf教授和2006年1月

N.宾祖斯和B.B.伊弗森

使用通用的Rietveld精化软件对同步辐射粉末X射线衍射数据进行了分析，并提出了后续计算最大熵法电荷密度的策略。

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正交球体填料。四、无镜面空间群的三变晶格复合体属于晶体类毫米

H.索瓦

导出了所有均相球填料，它们是指不具有晶体类镜像对称性的空间群的三变正交晶格复合体毫米.

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吸收校正A类*适用于通过Thorkildsen和Larsen分析方法计算的大范围和高精度的圆柱形和球形样品

胡锦涛,C.杨和K.赵

吸收校正A类*对于0≤μ的扩展范围内的圆柱形和球形样品R（右）≤30和0≤θ≤90°，并采用Thorkildsen和Larsen分析方法进行高精度计算。

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补遗和勘误表

从粉末衍射数据确定空间群的概率方法。勘误表

A.J.马克瓦德森,W.I.F.大卫,J.C.约翰斯顿和K.Shankland公司

文章的更正马克瓦尔德森等。[《水晶学报》。（2001年）。A类57, 47–54].

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书评

X射线晶体学基础

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国际结晶学联合会

Gjönnes电子晶体学奖章-提名征集

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IUCr期刊的价格

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进展

一系列进展文章如下。

超越空间。 M.S.Senn先生 (2017).《水晶学报》。A类73, 1-3.

在超空间中生成各向同性子群的通用算法。 H.T.斯托克斯&B.J.坎贝尔 (2017).《水晶学报》。A类73, https://doi.org/10.107/S205327331617629。

通过X射线衍射观察溶剂-纳米粒子界面上的结构重新定向-将水置于聚光灯下。 M.Zobel先生 (2016).《水晶学报》。A类72, 621-631.

由X射线波导实现的小型分束器。 S.Hoffmann-Urlaub公司&T.Salditt公司 (2016).《水晶学报》。A类72，doi:10.1107/S205327331601144X。

相干衍射成像：组装三维分布的一致性。 M.Tegze先生&G.博特尔 (2016).《水晶学报》。A类72，doi:10.1107/S2053273316008366。

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