@第{CiCP-28-41条，author={Wu，Ru-Shan}，title={强散射反演的理论背景——直接包络反演和Gel'fand-Levitan-Margenko理论}，journal={计算物理中的通信}，年份={2020年}，体积={28}，数字={1}，页数={41--73}，抽象={强散射反演或强散射反演问题与弱散射情况不同的物理数学基础。地震基于波动方程的强散射反演不能通过基于弱非线性假设的牛顿局部优化方法。在这里，我试图说明SchröGLM（Gel'fand-Levitan-Markenko）理论的丁格逆散射（薛定谔方程的逆问题）和使用反射数据的直接包络反演（DEI）。波动方程与Schr的区别ö丁格方程是后者具有与频率无关的势，而前者在潜力。我还指出，传统的GLM势反演方程可以只恢复阻抗剖面的高波数分量。我建议使用施尔ö直接阻抗反演的dinger阻抗方程及引入奇异阻抗函数，它也对应于重建阻抗剖面的奇异势，包括不连续性和长波长速度结构。我将回顾GLM理论及其在阻抗反演中的应用，包括一些数值示例。然后分析了最近发展起来的多尺度直接包络反演（MS-DEI）及其与逆Schrö丁格尔散射。可以想象，强散射反演（逆Schrö丁格散射）和弱散射反演（基于局部优化反演）可以创建一些反演方法，用于整个反演范围地球物理勘探中存在的问题。
},issn={1991-7120}，doi={https://doi.org/10.4208/cicp.OA-2018-0108},url={http://global-sci.org/intro/article_detail/cicp/16826.html}}
TY-JOUR公司T1-强散射反演的理论背景——直接包络反演和Gel'fand-Levitan-Markenko理论AU-Wu、Ru-ShanJO-计算物理通信VL-1型SP-41EP-732020年上半年DA-2020/05年序号-28做-http://doi.org/10.4208/cicp.OA-2018-0108UR-（欧元）https://global-sci.org/intro/article_detail/cicp/16826.htmlKW-强散射，强非线性反演，GLM理论，包络反演。AB公司-强散射反演或强散射反演问题与弱散射情况不同的物理数学基础。地震基于波动方程的强散射反演不能直接用基于弱非线性假设的牛顿局部优化方法。在这里，我试图说明SchröGLM（Gel'fand-Levitan-Markenko）理论的丁格逆散射（薛定谔方程的逆问题）和使用反射数据的直接包络反演（DEI）。波动方程与Schr的区别ö丁格方程是后者具有与频率无关的势，而前者在潜力。我还指出，传统的GLM势反演方程可以只恢复阻抗剖面的高波数分量。我建议使用施尔ö直接阻抗反演的dinger阻抗方程及引入奇异阻抗函数，它也对应于重建阻抗剖面的奇异势，包括不连续性和长波长速度结构。我将回顾GLM理论及其在阻抗反演中的应用，包括一些数值示例。然后分析了最近发展起来的多尺度直接包络反演（MS-DEI）及其与逆Schrö丁格尔散射。可以想象，强散射反演（逆Schrö丁格散射）和弱散射反演（基于局部优化反演）可以创建一些反演方法，用于整个反演范围地球物理勘探中存在的问题。
吴汝山。(2020). 强散射反演的理论背景——直接包络反演和Gel'fand-Levitan-Margenko理论。计算物理中的通信.28(1).41-73.doi:10.4208/cicp。OA-2018-0108
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