几何力学杂志
英国曼彻斯特M13 9PL曼彻斯特大学数学系
*通讯作者
在Darryl Holm 70岁生日之际献给他
这是两篇配套论文中的第一篇。联合目标是研究二维常见点涡系统向高维的推广。本文对李群SU(3)作用于复射影2-空间(实四维流形)副本乘积的动量多面体进行了分类。对于2份副本,动量多面体只是一条线段,可以用少量方式放置在正Weyl腔中。对于3个拷贝的乘积,有8种不同类型的通用动量多面体和许多过渡多面体,所有这些都在这里分类。多面体的类型取决于射影空间每个副本上辛形式的权重。在第二篇论文中,我们使用辛约化技术来研究相互作用广义点涡的可能动力学。
本文的结果可用于确定最多三个3x3 Hermitian矩阵之和的特征值所满足的不等式,其中每个矩阵都有一个双特征值。
图12。 区域A周围具有重复权重的过渡多面体
图1。 左边是SU(3)的根,粉红色阴影区域是正Weyl室$\mathfrak{t}^*_+$。$\pm\alpha_i$是根。右侧显示了Weyl群的两个轨道,黑点表示一般轨道,蓝色点表示退化轨道
图2。 这显示了由三个实数$\lambda_1、\lambda_2、\lampda_3$参数化的平面,它们的和为零。方向是这样的,$\lambda_1$将增加到图的顶部。三个数字的变换对应于蓝线中的反射。粉红色区域是$\lambda_1\geq\lambda _2\geq\ lambda_3$。这些数字将是迹零厄米矩阵的特征值图1)
图3。 $SU(3)$对$\mathbb{CP}^2 \ times\mathbb{CP}^2$作用的四个通用多面体。在每种情况下,$a$表示形式$(u,u)$中的点的图像,以及形式$(u,u^\perp)$中点的$c$图像。请注意,所有这些poytope-segments都与其中一个根平行(相当于,与Weyl室的一面墙正交)。注意,数字(a)和(d)与备注2的对合$*$有关,数字(b)和(c)也是如此
图4。 $SU(3)$在$\mathbb{CP}^2\times\mathbb}CP}^2$上作用的三个过渡多面体。请参阅的标题图3注释说明,备注5供讨论。注意,对合$*$交换了数字(e)和(g),并保持(f)不变
图6。 通用动量多面体:参见图5用于表示法
图5。 这显示了const${}>0$的参数平面$\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=\text{const}$。在中间的黑色三角形中,所有3个权重均为正值。$\Gamma_2$的值在水平线上是恒定的,并垂直向上增加;其他变量的变化可以由此推断。蓝色线表示多面体类型更改的位置,请参见表1。红线之间的扇区是$\Gamma_1\geq\Gamma_2\geq\ Gamma_3$。通用多胞形类型标记为$A、B、\dots、H$,如所示图6,并且相应的转换标记为AB、CE等,请参见图9
图9。 这显示了所有20个带有$\Gamma_j\neq0$的过渡多面体的标签。与进行比较图5.图中表示D$_0$、DD$_0$和GG$_0$的跃迁出现在“无穷远处”,并指$\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=0$的点;多面体如所示图11当$\Gamma_2=\Gamma_1+\Gamma_3=0$时,D$_0$和G$_0$之间发生转换。
图10。 这显示了从B$到$AB$到$A的过渡,涉及顶点$c_1$移动到Weyl腔的边界,并被反射回来,但留下一条边“卡住”到边界。更多解释见正文
图11。 $\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=0$出现的多峰,这意味着$a=0$。请注意,D$_0$和G$_0$通过Weyl腔室中心线的反射相关联;这是因为反转$\Gamma_j$的符号会通过备注2中描述的对合$*$将区域G$_0$转换为D$_0$。类似的观察结果涉及DD$_0$和GG$_0$的多胞体(后者未绘制)。请参见图9对于参数空间中的区域
图13。 剩余的过渡多面体-参见图9用于表示法
图7。 显示固定点处重量的示例
图8。 多面体G的下半部分与顶点$b,c1,c2,c3$处的局部信息兼容的三种可能性-版本(a)是正确的,如在$G处考虑局部动量锥所示$
表1。 的过渡值$\伽马_j$; 类似的转变发生在指数上。”$x\in\text{Wall}$'意味着这一点x美元$属于Weyl密室的一堵墙。请参见图5; 更多详细信息见第4.2节和图9-13
数字(13)
桌子(1)
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区域A周围具有重复权重的过渡多面体
左边是SU(3)的根,粉红色阴影区域是正Weyl室$\mathfrak{t}^*_+$. The$\pm\alpha_i$是根。右侧显示了Weyl群的两个轨道,黑点表示一般轨道,蓝色点表示退化轨道
这显示了由三个实数参数化的平面$\lambda_1、\lambda _2、\ lambda _3$其和为零。方向是这样的$\λ_1$增加到图表的顶部。三个数字的变换对应于蓝线中的反射。粉红色区域是$\λ_1\geq\lambda_2\geq\λ_3$这些数字将是迹零厄米矩阵的特征值。(参见图1)
作用的四个通用多面体美元SU(3)$在$\mathbb{CP}^2\times\mathbb}CP}^2$在每种情况下美元$表示形状点的图像$(u,u)$、和$c美元$形式的点$(u,u^\perp)$请注意,所有这些poytope-segments都平行于其中一个根(相当于,垂直于Weyl腔的一个壁)。注意,图(a)和(d)是由对合关系关联的$ * $如图(b)和(c)所示
作用的三个过渡多面体苏美元(3)$在$\mathbb{CP}^2\times\mathbb}CP}^2$。请参阅的标题图3用于注释的解释,以及用于讨论的注释5。注意,渐开线$ * $交换数字(e)和(g),保持(f)不变
通用动量多面体:参见图5表示法
这显示了参数平面$\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=\text{const}$使用常量$ {}>0 $。在中央黑色三角形内,所有3个权重均为正值。的价值$\伽马_2$在水平线上为常数,垂直向上递增;其他变量的变化可以由此推断。蓝色线表示多面体类型更改的位置,请参见表1。红线之间的扇区是$\Gamma_1\geq\Gamma_2\geq\ Gamma_3$.标记通用多胞类型$A、B、\点、H$,如所示图6,并且相应的转换标记为AB、CE等,请参见图9
这显示了所有20个带$\Gamma_j\neq0$的过渡多边形的标签。与进行比较图5.图中表示D$_0$、DD$_0$和GG$_0$的跃迁出现在“无穷远处”,并指$\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=0$的点;多面体如所示图11当$\Gamma_2=\Gamma_1+\Gamma_3=0$时,D$_0$和G$_0$之间发生转换。
这显示了过渡B$至$AB公司$至$A、 涉及顶点c_1美元$移动到Weyl腔室的边界并被反射回来,但留下一个边缘“卡住”到边界。更多解释见正文
因以下原因产生的多域$\Gamma_1+\Gamma_2+\Gamma_3=0$,这意味着$a=0$注意D$ _0 $和G$ _0 $通过Weyl腔室中心线的反射进行关联;这是因为$\伽马_j$转换区域G$ _0 $至D$ _0 $,通过内卷化$ * $如备注2所述。类似的观察结果与DD的多面体有关$ _0 $和GG$ _0 $(后者未绘制)。请参见图9对于参数空间中的区域
剩余的过渡多面体-参见图9用于表示法
显示固定点处重量的示例
多面体G的下半部分与顶点的局部信息兼容的三种可能性$b、c1、c2、c3$-版本(a)是正确的,如在$克$