球面射流自发形成的代数方法

图1。 步骤1中解释的$\mathfrak{D}（7,3）$的分解示例，其中符号$\lbrace*，x，=\rbrace$表示唯一可能的非零项

图2。 对角线分量的能量与$W$在$t=t0，（t_{end}+t0）/2，t_{end{$时的总能量之比。该值清楚地显示了流体向准纬向状态的演化

图3。 不等式（13）中出现的变量在$t=t0，（t_{end}+t0）/2，t{end}$处的值，用于相同的模拟图5

图4。 不等式（14）中出现的变量在$t=t0，（t_{end}+t0）/2，t{end}$处的值，用于相同的模拟图5

图5。 在$\mathfrak{D}（257,3）中，$t=t_0$和$t=t{end}$处的涡度场$W，W_s$$

图6。 在$\mathfrak{D}（257,7）中，在$t=t_0$和$t=t_{end}$处的涡度场$W，W_s$$

图7。 在$\mathfrak{D}（257，11）中，$t=t_0$和$t=t_{end}$处的涡度场$W，W_s$$

图8。 在$\mathfrak{D}（257,17）中，$t=t_0$和$t=t_{end}$处的涡度场$W，W_s$$

图9。 $t=t_0$和$t=t_{end}时涡度场$W_{86，1}，W_{86,2}，W_{85，1}$的$\mathfrak{D}（257,3）$中定理4.2和备注3的说明$