1简介及主要成果
让
Ω
是一个光滑的有界域。经典的Sobolev嵌入定理表明
W公司
0
1
,
第页
(
Ω
)
⊂
L(左)
q个
(
Ω
)
对于
1
≤
q个
≤
第页
*
和
第页
<
n个
,其中
第页
*
=
n个
第页
n个
−
第页
称为Sobolev指数。然而,在极限情况下
第页
=
n个
,一些示例表明
W公司
0
1
,
n个
(
Ω
)
⊈
L(左)
∞
(
Ω
)
在这种情况下,Trudinger不等式可以作为适当的替代。Trudinger不等式首先由Trudinger建立[1]. 更准确地说,他证明了
第页
=
n个
存在一个常数
α
>
0
如下不等式成立(另见Pohozaev[2]和尤多维奇[三]):
(1.1)
啜饮
u个
∈
W公司
0
1
,
n个
(
Ω
)
,
‖
∇
u个
‖
n个
≤
1
1
|
Ω
|
∫
Ω
e(电子)
α
|
u个
|
n个
n个
−
1
d日
x个
<
∞
.
然而,最佳常数
α
在里面(1.1)未知。不平等的尖锐版本(1.1)由Moser提供[4].
(1.2)
啜饮
u个
∈
W公司
0
1
,
n个
(
Ω
)
,
‖
∇
u个
‖
n个
≤
1
1
|
Ω
|
∫
Ω
e(电子)
α
|
u个
|
n个
n个
−
1
d日
x个
<
∞
,
若(iff)
α
≤
α
n个
≔
n个
ω
n个
−
1
1
n个
−
1
,
哪里
ω
n个
−
1
表示单位球表面的面积
R(右)
n个
现在,不平等(1.2)被称为Trudinger–Moser公司不平等。Trudinger–Moser不等式有许多推广。其中一个重要的扩展是在整个欧氏空间中构造Trudinger–Moser不等式。曹在年考虑了整个欧几里德空间的相关不等式[5]在这种情况下
n个
=
2
对于任何维度,通过doó[6]还有阿达奇和田中[7]在次临界情况下,即
α
<
α
n个
.当涉及到关键情况时
α
=
α
n个
,鲁夫[8](在这种情况下
n个
=
2
)李和鲁夫[9]
(
n个
≥
三
)
表明如果Dirichlet范数被Sobolev范数取代,即。
‖
u个
‖
W公司
1
,
n个
(
R(右)
n个
)
=
∫
R(右)
n个
|
∇
u个
|
n个
+
|
u个
|
n个
d日
x个
1
n个
,然后是保持
(1.3)
啜饮
u个
∈
W公司
1
,
n个
(
R(右)
n个
)
,
‖
u个
‖
W公司
1
,
n个
(
R(右)
n个
)
≤
1
∫
R(右)
n个
Φ
n个
α
|
u个
(
x个
)
|
n个
n个
−
1
d日
x个
<
∞
若(iff)
α
≤
α
n个
,
哪里
Φ
n个
(
t吨
)
≔
e(电子)
t吨
−
∑
j个
=
0
n个
−
2
t吨
j个
j个
!
.
上述所有证明都严格依赖于Pólya-Szegö不等式和对称化论证。Lam和Lu于年提出了一个无对称化的论点[10], [11]. 利用这个无对称化的论点,他们证明了以下关键的奇异Trudinger–Moser不等式
R(右)
n个
:
定理A。
([10])假设
n个
≥
2
,
0
≤
β
<
n个
和
γ
>
0
,然后
(1.4)
啜饮
‖
u个
‖
γ
≤
1
∫
R(右)
n个
Φ
n个
α
1
−
β
n个
|
u个
(
x个
)
|
n个
n个
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
∞
若(iff)
α
≤
α
n个
,
β
≔
α
n个
1
−
β
n个
,
哪里
‖
u个
‖
γ
≔
∫
R(右)
n个
|
∇
u个
|
n个
+
γ
|
u个
|
n个
d日
x个
1
n个
.
Adimurthi和Yang的论文也考虑了整个欧几里德空间上的奇异Trudinger–Moser不等式[12]. 当有人在功能序列上限制Trudinger–Moser功能时
{
u个
k个
}
k个
,与Trudinger–Moser不等式相关联的集中-压缩原则是有意义的,它首先由[13]. 与Trudinger–Moser不等式相关的集中-压缩原理(1.3)由do Oh、de Souza和de Medeiros于年成立[14]. 李、鲁、朱[15]通过应用无对称化参数,获得了与整个海森堡群上的Trudinger–Moser不等式相关联的浓度压缩原理。后来,陈和张[16]将与整个欧几里德空间上的Trudinger–Moser不等式相关的集中压缩原理推广到奇异情况:
定理B。
([16])让
{
u个
k个
}
k个
是中的有界序列
H(H)
1
(
R(右)
2
)
这样的话
‖
u个
k个
‖
γ
=
1
和
u个
k个
⇀
u个
0
≢
0
在里面
H(H)
1
(
R(右)
2
)
.如果
0
<
第页
<
1
1
−
‖
u个
0
‖
γ
2
,
然后
啜饮
k个
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
有关Trudinger–Moser不等式的更多结果和相关的集中压缩原理,可以参考[14], [17], [18], [19], [20], [21], [22], [23], [24], [25]以及其中的参考文献。
如果
γ
被势函数取代
V(V)
(
x个
)
,我们可以很容易地推导出不等式(1.4)什么时候
V(V)
(
x个
)
具有正的常数下限。然而,如果
V(V)
(
x个
)
在某个开集上消失
R(右)
2
对称化或爆破分析等经典方法都失败了。因此,这个问题变得相当复杂,专门研究它的著作很少[26]发展了一种结合一个新的嵌入定理的方法,该嵌入定理涉及可能消失在某些开集上的简并势
R(右)
2
(引理2.1[26])得出以下结果:
定理C。
([26])假设潜在的
V(V)
(
x个
)
≥
0
满足
V(V)
(
x个
)
=
0
在舞会上
B类
δ
(
0
)
以原点为中心,半径为
δ
和
V(V)
(
x个
)
≥
c(c)
0
在里面
R(右)
2
\
B类
2
δ
(
0
)
对一些人来说
δ
>
0
.然后
(1.5)
啜饮
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,
‖
u个
‖
V(V)
≤
1
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
u个
2
−
1
d日
x个
<
∞
,
哪里
‖
u个
‖
V(V)
=
∫
R(右)
2
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
1
2
.
本文的第一个目的是建立Trudinger–Moser不等式的奇异形式(1.5).
定理1.1。
假设潜在的
V(V)
(
x个
)
≥
0
满足
V(V)
(
x个
)
=
0
在舞会上
B类
δ
(
0
)
以原点为中心,半径为
δ
和
V(V)
(
x个
)
≥
V(V)
0
在里面
R(右)
2
\
B类
2
δ
(
0
)
对一些人来说
δ
>
0
.然后
(1.6)
啜饮
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,
‖
u个
‖
V(V)
≤
1
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
此外,我们研究了与Trudinger–Moser不等式相关的集中压缩原理(1.6).
定理1.2。
让
{
u个
k个
}
k个
⊆
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
这样的话
‖
u个
k个
‖
V(V)
=
1
和
u个
k个
⇀
u个
0
≢
0
在里面
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
。对于任何
0
<
第页
<
1
1
−
‖
u个
0
‖
V(V)
2
,
一个有
啜饮
k个
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
Trudinger–Moser不等式(1.1)以及相关的浓度-压缩原理在研究以下方程基态的存在性方面发挥了重要作用:
(1.7)
−
Δ
u个
+
V(V)
(
x个
)
u个
=
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
,
哪里
0
≤
β
<
2
和
V(V)
(
x个
)
≥
0
是满足以下条件的退化势:
(
V(V)
1
)
V(V)
(
x个
)
=
0
在
B类
δ
(
0
)
和
V(V)
(
x个
)
≥
V(V)
0
在里面
R(右)
2
\
B类
2
δ
(
0
)
对于一些积极的
V(V)
0
和
δ
.
(
V(V)
2
)
有个保持
啜饮
x个
∈
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
=
林
|
x个
|
→
∞
V(V)
(
x个
)
=
γ
>
0
.
非线性项
(f)
(
t吨
)
是连续的,并满足以下条件:
存在一些
β
0
>
0
这样的话
林
|
t吨
|
→
∞
(f)
(
t吨
)
e(电子)
α
1
−
β
2
t吨
2
=
0
,
的
α
>
β
0
,
+
∞
,
的
α
<
β
0
.
存在
μ
>
2
这样的话
0
<
μ
F类
(
t吨
)
=
μ
∫
0
t吨
(f)
(
秒
)
d日
秒
≤
t吨
(f)
(
t吨
)
对于任何
t吨
∈
R(右)
这是众所周知的(A-R)条件。
存在正常数
t吨
0
和
M(M)
0
这样的话
F类
(
t吨
)
≤
M(M)
0
|
(f)
(
t吨
)
|
什么时候
|
t吨
|
≥
t吨
0
.
(f)
(
0
)
=
0
和
(f)
(
t吨
)
=
o个
(
t吨
)
对于
t吨
足够接近0。
(f)
(
t吨
)
是一个
C类
1
(
R(右)
)
功能和
(f)
(
t吨
)
t吨
严格来说是在增加
(
0
,
+
∞
)
,并在中减少
(
−
∞
,
0
)
.
为了研究基态的存在性(1.7),我们首先关注(1.7):
(1.8)
−
Δ
u个
+
γ
u个
=
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
.
我们的第三个主要结果是
定理1.3。
假设
(f)
(
t吨
)
满足(i)–(v)和
(vi)
林
inf公司
t吨
→
+
∞
t吨
(f)
(
t吨
)
e(电子)
−
(
1
−
β
2
)
β
0
t吨
2
=
α
0
>
M(M)
,其中
M(M)
=
inf公司
第页
>
0
(
2
−
β
)
2
1
−
β
2
β
0
第页
2
−
β
e(电子)
γ
(
2
−
β
)
4
第页
2
.
然后方程式(1.8)承认正基态解。
通过应用浓度-紧凑性原则定理1.2和定理1.3,我们可以推导
定理1.4。
假设
V(V)
(
x个
)
满足
(
V(V)
1
)
和
(
V(V)
2
)
,
(f)
(
t吨
)
满足(i)–(vi),然后方程式(1.7)承认正基态解。
据我们所知,有许多工作致力于研究基态解的存在性(1.7).如果
β
=
0
和
V(V)
(
x个
)
是强制性的,即。
V(V)
(
x个
)
≥
C类
0
>
0
以及其他
1
V(V)
∈
L(左)
1
(
R(右)
2
)
或
林
|
x个
|
→
+
∞
V(V)
(
x个
)
=
+
∞
,
人们很容易得到
E类
=
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
:
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
<
+
∞
可以紧密嵌入
L(左)
第页
(
R(右)
2
)
(
第页
≥
1
). 然后可以通过Mountain-Pass引理得到非平凡弱解的存在性,可以看出[15], [27], [28]详细信息。在这种情况下
V(V)
(
x个
)
是一个常量,
H(H)
1
(
R(右)
2
)
不断嵌入
L(左)
2
(
R(右)
2
)
但嵌入并不紧凑。鲁夫和萨尼[29]表明(1.7)在增长假设下,利用Pohozaev流形上的约束极小化方法得到一个非平凡的基态解
林
|
秒
|
→
+
∞
秒
(f)
(
秒
)
e(电子)
4
π
秒
2
≥
β
0
>
0
,
对一些人来说
β
0
.
后来,马斯穆迪和萨尼[30]通过将Pohozaev流形和Trudinger–Moser不等式与
R(右)
2
有关非平凡解存在性的更多结果,可以参考[14], [15], [16], [18], [31], [32], [33]以及其中的参考文献。
什么时候?
V(V)
(
x个
)
是Rabinowitz型电位:
0
<
C类
0
=
inf公司
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
<
啜饮
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
=
林
|
x个
|
→
+
∞
V(V)
(
x个
)
=
γ
<
+
∞
和非线性
(f)
(
t吨
)
是指数增长的,Alves和Figueiredo得到了半经典状态解的存在性[34]如果
ε
足够小并且
−
Δ
被替换为
−
ε
2
Δ
最近,陈、陆和朱[35]删除了关于
ε
并确定了基态解的存在性(1.7).
最近,陈、陆、朱[26], [36]得到了含有简并势的拟线性方程基态解的存在性
(
C类
0
=
0
)
以及临界指数增长,当
β
=
0
通过使用具有退化势的尖锐Trudinger–Moser不等式
R(右)
2
。我们的工作重点是存在基态解(1.7)在这种情况下
β
>
0
.由于奇异权重的出现,基于Pohozaev流形的约束极小化方法很难得到存在性结果,我们不能遵循与[26], [29], [30], [36]. 为了克服这个困难,我们首先使用Moser函数序列
{
M(M)
n个
}
n个
为了建立最小能量的阈值,我们将嵌入定理应用于[16]得到的收敛性
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
通过管理结合最小能量阈值的方法
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
和Nehari流形,我们可以得到理想的结果。
论文组织如下。第2节建立了涉及退化势的临界奇异Trudinger–Moser不等式和相关的浓度压缩原理。在第3节,重点讨论了极限方程基态的存在性,并给出了定理1.3.英寸第4节,我们向薛定谔证明了基态的存在方程式(1.7)通过使用定理1.2和定理1.3.
2涉及简并势的奇异Trudinger–Moser不等式及相关的浓度压缩原理
本节致力于研究涉及简并势的奇异Trudinger–Moser不等式和相关的浓度压缩原理。也就是说,为定理1.1和定理1.2。在开始证明之前,我们需要一个重要的嵌入引理,它是在[26].
引理2.1。
([26])假设
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
这样的话
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
)
d日
x个
<
+
∞
,
哪里
V(V)
(
x个
)
满足
(
V(V)
1
)
和
(
V(V)
2
)
.然后存在一个正常数
c(c)
取决于
δ
和
V(V)
0
这样的话
∫
R(右)
2
|
u个
|
2
d日
x个
<
c(c)
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
)
d日
x个
.
备注2.2。
引理2.1意味着标准Sobolev空间
H(H)
1
(
R(右)
2
)
和空间
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
其定义为完成
C类
c(c)
∞
(
R(右)
2
)
在正常情况下
‖
u个
‖
V(V)
是等效的。
现在,我们准备开始定理证明1.1.
定理1.1的证明。
在不失一般性的情况下,我们假设
u个
≥
0
由于
C类
c(c)
∞
(
R(右)
2
)
在希尔伯特空间是稠密的
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
然后我们把证据分成两个案例。□
案例1。如果
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
=
0
.
因此,可以获得支持
u个
⊆
B类
2
δ
(
0
)
有界域上的经典奇异Trudinger–Moser不等式(参见[37])给出了那个
(2.1)
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≤
啜饮
v(v)
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,
∫
B类
2
δ
(
0
)
|
∇
v(v)
|
2
d日
x个
≤
1
∫
B类
2
δ
(
0
)
e(电子)
4
π
1
−
β
2
v(v)
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
C类
δ
.
案例2.如果
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
>
0
.
现在,我们应用了年开发的无重排方法[10], [11]并设置
一
(
u个
)
≔
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
1
2
和
Ω
(
u个
)
≔
{
x个
∈
R(右)
2
|
u个
(
x个
)
>
一
(
u个
)
}
.
很容易知道
一
(
u个
)
<
1
现在,我们声称
|
Ω
(
u个
)
|
≤
4
π
δ
2
+
1
V(V)
0
,
哪里
|
Ω
(
u个
)
|
表示
Ω
(
u个
)
借助于(V1),可以得出
|
Ω
(
u个
)
∩
B类
2
δ
c(c)
(
0
)
|
≤
∫
Ω
(
u个
)
∩
B类
2
δ
c(c)
(
0
)
u个
2
一
2
(
u个
)
d日
x个
≤
∫
Ω
(
u个
)
∩
B类
2
δ
c(c)
(
0
)
u个
2
d日
x个
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
|
u个
|
2
d日
x个
≤
1
V(V)
0
.
接下来就是
|
Ω
(
u个
)
|
≤
|
Ω
(
u个
)
∩
B类
2
δ
c(c)
(
0
)
|
+
|
B类
2
δ
(
0
)
|
≤
1
V(V)
0
+
4
π
δ
2
.
通过将积分分为两部分,我们得到
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
Ω
(
u个
)
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
+
∫
R(右)
2
\
Ω
(
u个
)
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≕
我
1
+
我
2
.
对于
我
2
,直接计算得出
我
2
≤
∫
{
u个
(
x个
)
<
1
}
∑
k个
=
1
∞
(
2
π
(
2
−
β
)
)
k个
k个
!
u个
2
k个
|
x个
|
β
d日
x个
≤
∫
{
u个
(
x个
)
<
1
}
∑
k个
=
1
∞
(
2
π
(
2
−
β
)
)
k个
k个
!
u个
2
|
x个
|
β
d日
x个
≤
∑
k个
=
1
∞
(
2
π
(
2
−
β
)
)
k个
k个
!
∫
R(右)
2
u个
2
|
x个
|
β
d日
x个
.
在的帮助下定理A,可以得到
∫
R(右)
2
u个
2
|
x个
|
β
d日
x个
=
‖
u个
‖
γ
2
∫
R(右)
2
u个
‖
u个
‖
γ
2
1
|
x个
|
β
d日
x个
≤
2
2
−
β
‖
u个
‖
γ
2
∫
R(右)
2
1
|
x个
|
β
经验
1
−
β
2
u个
2
‖
u个
‖
γ
2
−
1
d日
x个
≤
2
2
−
β
‖
u个
‖
γ
2
啜饮
‖
u个
‖
γ
≤
1
∫
R(右)
2
e(电子)
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
‖
u个
‖
γ
2
,
哪里
C类
是独立于
u个
综上所述,可以应用引理2.1推导出
我
2
≤
e(电子)
4
π
1
−
β
2
∫
R(右)
2
u个
2
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
‖
u个
‖
γ
2
≤
C类
(
1
+
γ
c(c)
)
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
u个
2
)
d日
x个
≲
1
.
至于
我
1
,我们表示两个函数
v(v)
和
w个
在里面
Ω
(
u个
)
通过
v(v)
(
x个
)
≔
u个
(
x个
)
−
一
(
u个
)
和
w个
(
x个
)
≔
v(v)
(
x个
)
(
1
+
一
2
(
u个
)
)
1
2
.
然后
v(v)
,
w个
∈
H(H)
0
1
(
Ω
(
u个
)
)
直接计算得出
u个
2
(
x个
)
≤
w个
2
(
x个
)
+
1
+
一
2
(
u个
)
,
∇
w个
(
x个
)
=
(
1
+
一
2
(
u个
)
)
1
2
∇
v(v)
(
x个
)
.
因此,我们得到
(2.2)
∫
Ω
(
u个
)
|
∇
w个
(
x个
)
|
2
d日
x个
=
(
1
+
一
2
(
u个
)
)
∫
Ω
(
u个
)
|
∇
v(v)
(
x个
)
|
2
d日
x个
≤
(
1
+
一
2
(
u个
)
)
1
−
∫
R(右)
2
V(V)
(
x个
)
u个
2
d日
x个
<
1
.
因此,可以在有界域上应用经典的奇异Trudinger–Moser不等式来推导
(2.3)
我
1
=
∫
Ω
(
u个
)
e(电子)
4
π
1
−
β
2
u个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≤
e(电子)
4
π
1
−
β
2
(
1
+
一
2
(
u个
)
)
∫
Ω
(
u个
)
e(电子)
4
π
1
−
β
2
w个
2
|
x个
|
β
d日
x个
<
C类
.
结合以下估算
我
1
和
我
2
,我们看到了不平等(1.6)持有。因此,我们完成定理证明1.1.
现在,我们证明了与Trudinger–Moser不等式相关的集中压缩原理(1.6).
定理证明1.2。
通过将积分分为两部分,我们得到
(2.4)
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
B类
1
(
0
)
+
∫
B类
1
c(c)
(
0
)
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≕
我
1
+
我
2
.
首先,我们估计
我
1
.自
第页
<
1
1
−
‖
u个
0
‖
V(V)
2
,存在一个
ε
0
>
0
这样的话
第页
(
1
+
ε
0
)
<
1
1
−
‖
u个
0
‖
V(V)
2
.拣选
q个
=
(
1
+
ε
0
2
)
(
2
2
−
β
)
,然后
第页
(
1
−
β
2
)
q个
<
1
1
−
‖
u个
0
‖
V(V)
2
和
1
q个
′
=
β
+
ε
0
2
+
ε
0
>
β
2
因此,可以应用Hölder不等式推导出
(2.5)
我
1
≤
∫
B类
1
(
0
)
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
|
x个
|
β
d日
x个
≤
∫
B类
1
(
0
)
e(电子)
4
π
第页
q个
1
−
β
2
u个
k个
2
d日
x个
1
q个
∫
B类
1
(
0
)
|
x个
|
−
β
q个
′
d日
x个
1
q个
′
≤
C类
,
其中最后一个不等式来自Trudinger–Moser不等式的集中压缩原理,涉及退化势(参见[26]).
至于
我
2
,仍然使用涉及退化势的Trudinger–Moser不等式的集中压缩原理,我们得到
我
2
≤
∫
B类
1
c(c)
(
0
)
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
d日
x个
<
C类
.
这与不平等一起(2.5)给出了那个
啜饮
k个
∫
R(右)
2
e(电子)
4
π
第页
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
因此,我们完成了证明。□
本节专门讨论极限基态解的存在性方程式(1.8)通过直接计算,我们得到了其相关的泛函和Nehari流形:
J型
∞
(
u个
)
=
1
2
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
γ
u个
2
)
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
和
N个
∞
=
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
|
u个
≠
0
,
N个
∞
(
u个
)
=
0
,
哪里
N个
∞
(
u个
)
=
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
γ
u个
2
)
d日
x个
−
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
)
u个
|
x个
|
β
d日
x个
.
首先,我们展示
N个
∞
不为空。
证明。
拾取
u个
0
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
是一个紧支撑的正光滑函数。定义新函数
小时
(
秒
)
通过
小时
(
秒
)
≔
N个
∞
(
秒
u个
0
)
=
秒
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
0
|
2
+
γ
u个
0
2
d日
x个
−
∫
R(右)
2
秒
u个
0
(f)
(
秒
u个
0
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
那么就足以证明
什么时候
秒
>
0
足够小,那么
小时
(
秒
)
>
0
.
什么时候
秒
>
0
足够大,可以容纳
小时
(
秒
)
<
0
.
对于权利要求(i),我们可以根据假设(i)–(iv)推断
(f)
推导出
|
(f)
(
t吨
)
|
≤
ε
|
t吨
|
+
C类
ε
t吨
μ
−
1
e(电子)
β
0
1
−
β
2
t吨
2
−
1
对于任何正常数
ε
使用这个估计,可以直接得到
(3.1)
小时
(
秒
)
=
秒
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
0
|
2
+
γ
u个
0
2
d日
x个
−
∫
R(右)
2
(f)
(
秒
u个
0
)
秒
u个
0
|
x个
|
β
d日
x个
≥
秒
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
0
|
2
+
γ
u个
0
2
d日
x个
−
ε
秒
2
∫
R(右)
2
u个
0
2
|
x个
|
β
d日
x个
−
C类
ε
秒
μ
∫
R(右)
2
u个
0
μ
e(电子)
β
0
1
−
β
2
秒
2
u个
0
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
.
自
μ
>
2
,我们可以看到
小时
(
秒
)
>
0
对于
秒
足够小。因此,我们完成了索赔(i)的证明。
对于(ii),我们首先估计:
(3.2)
t吨
(f)
(
t吨
)
≥
μ
t吨
μ
F类
(
1
)
−
C类
,
哪里
t吨
∈
R(右)
和
C类
是独立于
t吨
.通过条件(ii),我们有
F类
(
t吨
)
≥
t吨
μ
F类
(
1
)
的
t吨
≥
1
.
自
F类
是连续的,存在一些常数
C类
1
这样的话
F类
(
t吨
)
≥
t吨
μ
F类
(
1
)
−
C类
1
的
t吨
≥
0
.
因此,(3.2)根据条件(ii)。然后,我们可以估计
小时
(
秒
)
:
(3.3)
小时
(
秒
)
=
秒
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
0
|
2
+
γ
u个
0
2
d日
x个
−
∫
R(右)
2
(f)
(
秒
u个
0
)
秒
u个
0
|
x个
|
β
d日
x个
≤
秒
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
0
|
2
+
γ
u个
0
2
d日
x个
−
μ
秒
μ
F类
(
1
)
∫
Ω
u个
0
μ
|
x个
|
β
d日
x个
+
C类
∫
Ω
u个
0
|
x个
|
β
d日
x个
,
这意味着
秒
足够大,
小时
(
秒
)
<
0
。因此,我们完成了引理3.1.□
设置
(3.4)
米
∞
=
inf公司
{
J型
∞
(
u个
)
|
u个
∈
N个
∞
}
.
现在,我们估计最小能量
米
∞
它在证明基态存在方面起着重要作用。
引理3.2。
有个保持
米
∞
<
2
π
β
0
.
证明。
让
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
是一个正函数,以便
‖
u个
‖
γ
=
1
从…的论点引理3.1,可以看出存在一个积极的
t吨
0
这样的话
N个
∞
(
t吨
0
u个
)
=
0
.
从定义
米
∞
,我们有
米
∞
≤
J型
∞
(
t吨
0
u个
)
.
构造Moser函数序列
{
M(M)
n个
}
n个
⊂
H(H)
1
(
R(右)
2
)
作为Yang[28],然后我们可以将引理3.3应用于[28]推导出存在一些
n个
0
∈
N个
这样的话
最大值
t吨
≥
0
J型
∞
(
t吨
M(M)
n个
0
)
<
2
π
β
0
,
这意味着
米
∞
≤
最大值
t吨
≥
0
J型
∞
(
t吨
M(M)
n个
0
)
<
2
π
β
0
.
因此,我们得到了期望的结论。□
此外,我们还表明
米
∞
是积极的。
证明。
自
t吨
(f)
(
t吨
)
≥
μ
F类
(
t吨
)
,我们有
米
∞
≥
0
.假设相反,
米
∞
=
0
.然后存在一个序列
{
u个
k个
}
k个
⊆
H(H)
1
(
R(右)
2
)
这样的话
N个
∞
(
u个
k个
)
=
0
和
J型
∞
(
u个
k个
)
→
0
作为
k个
→
+
∞
.
因此,直接计算得出
米
∞
=
林
k个
→
+
∞
1
2
∫
R(右)
2
|
∇
u个
k个
|
2
+
γ
u个
k个
2
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
+
∞
1
2
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
u个
k个
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≥
1
2
−
1
μ
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
u个
k个
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
+
∞
1
2
−
1
μ
∫
R(右)
2
|
∇
u个
k个
|
2
+
γ
u个
k个
2
d日
x个
,
这意味着
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
|
∇
u个
k个
|
2
+
γ
u个
k个
2
d日
x个
=
0
.
自
u个
k个
∈
N个
∞
,可以将条件(i)–(v)应用于
(f)
以获得
(3.5)
1
=
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
u个
k个
|
x个
|
β
1
‖
u个
k个
‖
γ
2
d日
x个
≤
∫
R(右)
2
1
‖
u个
k个
‖
γ
2
ε
|
u个
k个
|
2
|
x个
|
β
+
C类
ε
u个
k个
μ
e(电子)
β
0
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
.
对于
k个
足够大,我们有
‖
u个
k个
‖
γ
≪
1
.让
v(v)
k个
=
u个
k个
‖
u个
k个
‖
γ
那么无界域上的奇异Trudinger–Moser不等式意味着
α
≤
4
π
(
1
−
β
2
)
,
∫
R(右)
2
e(电子)
α
v(v)
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
=
∑
我
=
1
∞
∫
R(右)
2
α
我
u个
k个
2
我
我
!
|
x个
|
β
‖
u个
k个
‖
γ
2
我
d日
x个
≤
C类
,
这就产生了
(3.6)
∫
R(右)
2
u个
k个
2
我
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
我
!
‖
u个
k个
‖
γ
2
我
α
我
.
Hölder不等式给出了
(3.7)
∫
R(右)
2
u个
k个
第页
|
x个
|
β
d日
x个
≤
∫
R(右)
2
u个
k个
2
我
|
x个
|
β
d日
x个
θ
∫
R(右)
2
u个
k个
2
我
+
2
|
x个
|
β
d日
x个
1
−
θ
≤
C类
(
我
+
1
)
!
‖
u个
k个
‖
γ
第页
α
第页
/
2
,
哪里
θ
∈
[
0,1
]
和
第页
=
2
我
θ
+
2
(
我
+
1
)
(
1
−
θ
)
.组合(3.5)具有(3.7),我们可以使用Hölder不等式和Trudinger–Moser不等式来推导
(3.8)
1
≤
1
‖
u个
k个
‖
γ
2
∫
R(右)
2
ε
|
u个
k个
|
2
|
x个
|
β
+
C类
ε
u个
k个
μ
e(电子)
β
0
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
ε
α
+
C类
‖
u个
k个
‖
γ
2
∫
R(右)
2
u个
k个
q个
′
μ
|
x个
|
β
d日
x个
1
q个
′
∫
R(右)
2
e(电子)
β
0
1
−
β
2
q个
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
1
q个
≤
C类
ε
+
C类
‖
u个
k个
‖
γ
μ
−
2
,
哪里
q个
>
1
.自
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
=
0
,(3.8)无法保持。因此
米
∞
>
0
.□
让
{
u个
k个
}
k个
⊆
H(H)
1
(
R(右)
2
)
是一个最小化的序列,以便
N个
∞
(
u个
k个
)
=
0
和
J型
∞
(
u个
k个
)
→
米
∞
作为
k个
→
+
∞
.
自
0
<
米
∞
<
2
π
β
0
,(A-R)条件意味着
{
u个
k个
}
k个
以为界
H(H)
1
(
R(右)
2
)
.在不失一般性的情况下,我们假设
u个
k个
≥
0
然后,在一个序列中,存在一些
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
这样的话
u个
k个
⇀
u个
我
n个
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,
u个
k个
→
u个
我
n个
L(左)
本地
第页
(
R(右)
2
)
对于任何
第页
≥
1
,
u个
k个
→
u个
一
.
e(电子)
我
n个
R(右)
2
.
引理3.4。
让
{
u个
k个
}
k个
是中的有界序列
H(H)
1
(
R(右)
2
)
弱收敛到
u个
这样的话
(3.9)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
,
然后
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
证明。
通过将积分分为两部分,我们得到
(3.10)
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
{
|
u个
|
≤
R(右)
}
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
+
∫
{
|
u个
k个
|
≥
R(右)
}
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
{
|
u个
|
≥
R(右)
}
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≕
我
k个
R(右)
+
J型
k个
R(右)
.
对于
我
k个
R(右)
,我们也将积分分为两部分。
(3.11)
我
k个
R(右)
=
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
(
0
)
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
{
|
u个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
(
0
)
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
+
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
c(c)
(
0
)
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
{
|
u个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
c(c)
(
0
)
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≕
我
1
第页
k个
R(右)
+
我
2
第页
k个
R(右)
.
支配收敛定理得出
林
k个
→
+
∞
我
1
k个
R(右)
=
0
现在,我们考虑这个术语
我
2
第页
k个
R(右)
根据条件(i)-(v)
(f)
,我们可以推导出
F类
(
t吨
)
≤
t吨
(f)
(
t吨
)
≤
ε
t吨
2
+
C类
ε
t吨
μ
e(电子)
β
0
1
−
β
2
t吨
2
−
1
.
自
|
u个
|
<
R(右)
,然后
(3.12)
F类
(
u个
)
≤
ε
+
C类
ε
R(右)
μ
−
2
e(电子)
β
0
1
−
β
2
R(右)
2
−
1
u个
2
=
C类
(
β
0
,
R(右)
)
u个
2
.
结合(3.7)具有(3.12),可以应用奇异的Trudinger–Moser不等式得到
(3.13)
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
c(c)
(
0
)
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
(
β
0
,
R(右)
)
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
c(c)
(
0
)
u个
k个
2
|
x个
|
β
d日
x个
≤
C类
(
β
0
,
R(右)
)
第页
β
∫
{
|
u个
k个
|
≤
R(右)
}
∩
B类
第页
c(c)
(
0
)
u个
k个
2
d日
x个
≤
C类
(
β
0
,
R(右)
)
第页
β
啜饮
k个
‖
u个
k个
‖
γ
2
.
因此
林
第页
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
我
2
第页
k个
R(右)
=
0
.至于
J型
k个
R(右)
,我们使用条件(iii)和(3.9)推导出
(3.14)
林
R(右)
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
∫
{
|
u个
k个
|
≥
R(右)
}
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
林
R(右)
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
∫
{
|
u个
k个
|
≥
R(右)
}
M(M)
0
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
林
R(右)
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
M(M)
0
R(右)
∫
{
|
u个
k个
|
≥
R(右)
}
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
0
.
由于积分的绝对连续性
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
,人们可以看到
林
R(右)
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
J型
k个
R(右)
=
0
.结合上述估计,我们完成了以下证明引理3.4.□
如果
{
u个
k个
}
k个
⊆
N个
∞
是的最小化序列
米
∞
,(A-R)条件给出
{
u个
k个
}
k个
是中的有界序列
H(H)
1
(
R(右)
2
)
。那么接下来就是
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
这与引理3.4产生这样的结果
推论3.5。
让
{
u个
k个
}
k个
⊆
N个
∞
是一个最小化序列
米
∞
,然后
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
引理3.6。
让
{
u个
k个
}
k个
⊂
N个
∞
是一个最小化序列
米
∞
弱收敛到
u个
≢
0
具有
‖
u个
‖
γ
>
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
,然后
(3.15)
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
证明。
按照顺序,我们有
u个
k个
→
u个
a.e.英寸
R(右)
2
.中范数的下半连续性
H(H)
1
(
R(右)
2
)
产生这样的结果
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
≥
‖
u个
‖
γ
.
现在,我们将证据分为两种情况。
案例1:如果
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
=
‖
u个
‖
γ
.我们应用弱收敛性
u个
k个
以获得
u个
k个
→
u个
在里面
H(H)
1
(
R(右)
2
)
然后可以将结果应用于[16]推导出
u个
k个
强收敛于
u个
在里面
L(左)
第页
(
R(右)
2
,
|
x个
|
−
β
d日
x个
)
对于任何
第页
≥
2
,
0
<
β
<
2
.
现在,我们声称
(3.16)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
第页
d日
x个
<
+
∞
,
哪里
第页
>
1
以这样的方式选择
β
<
β
第页
<
2
。请注意
t吨
(f)
(
t吨
)
≤
ε
t吨
2
+
C类
ε
t吨
μ
(
e(电子)
β
0
(
1
−
β
2
)
t吨
2
−
1
)
我们可以得到
(3.17)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
第页
d日
x个
<
C类
第页
啜饮
k个
∫
R(右)
2
ε
第页
u个
k个
2
第页
|
x个
|
第页
β
+
C类
ε
u个
k个
μ
第页
e(电子)
第页
β
0
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
第页
β
d日
x个
.
然后(3.16)以下为(3.6)中的Hölder不等式和经典奇异Trudinger–Moser不等式
H(H)
1
(
R(右)
2
)
.通过将积分分为三部分,我们得到
(3.18)
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
B类
第页
(
0
)
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
−
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
+
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
(
u个
k个
−
u个
)
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
+
(
(f)
(
u个
k个
)
−
(f)
(
u个
)
)
u个
|
x个
|
β
d日
x个
≕
我
第页
k个
+
我
我
第页
k个
+
我
我
我
第页
k个
.
将Vitali收敛定理与(3.16),我们可以推导出任何
第页
>
0
,
(3.19)
林
k个
→
+
∞
我
第页
k个
=
0
.
对于
我
我
第页
k个
,可以管理类似的进度(3.16)为了得到那个
(3.20)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
,
对于任何
第页
>
1
通过霍尔德不等式,(3.20)和
u个
k个
→
u个
在里面
L(左)
第页
(
R(右)
2
,
|
x个
|
−
β
d日
x个
)
,我们可以得到
(3.21)
林
k个
→
+
∞
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
(
u个
k个
−
u个
)
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
1
第页
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
|
u个
k个
−
u个
|
第页
′
|
x个
|
β
d日
x个
1
第页
′
=
0
.
至于
我
我
我
第页
k个
,可以再次应用Hölder不等式来获得
(3.22)
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
(
(f)
(
u个
k个
)
−
(f)
(
u个
)
)
u个
|
x个
|
β
d日
x个
≤
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
u个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
+
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
1
第页
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
|
u个
|
第页
′
|
x个
|
β
d日
x个
1
第页
′
+
∫
B类
第页
c(c)
(
0
)
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
通过积分的绝对收敛,我们得到
(3.23)
林
第页
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
我
我
我
第页
k个
=
0
.
这与(3.19)和(3.21)产量(3.15).
案例2:如果
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
>
‖
u个
‖
γ
,定义
v(v)
k个
≔
u个
k个
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
,
v(v)
≔
u个
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
.
然后我们证明存在
第页
>
1
足够接近1,以便
(3.24)
第页
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
<
4
π
β
0
1
−
‖
v(v)
‖
γ
2
.
的确,人们可以使用
‖
u个
‖
γ
>
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
得出
J型
∞
(
u个
)
=
1
2
‖
u个
‖
γ
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≥
1
2
‖
u个
‖
γ
−
1
μ
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
>
0
.
这与
J型
∞
(
u个
k个
)
→
米
∞
和
米
∞
<
2
π
β
0
产生这样的结果
(3.25)
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
1
−
‖
v(v)
‖
γ
2
=
2
米
∞
+
2
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
2
J型
∞
(
u个
)
−
2
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
<
4
π
β
0
,
我们使用过的推论3.5现在,我们将展示
(3.26)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
第页
d日
x个
<
+
∞
和
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
哪里
第页
>
1
选择的方式
β
<
β
第页
<
2
和
第页
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
<
4
π
β
0
1
−
‖
v(v)
‖
γ
2
。请注意
t吨
(f)
(
t吨
)
≤
ε
t吨
2
+
C类
ε
t吨
μ
e(电子)
β
0
t吨
2
−
1
.我们得到
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
第页
d日
x个
<
C类
第页
∫
R(右)
2
ε
第页
u个
k个
2
第页
|
x个
|
第页
β
+
C类
ε
u个
k个
μ
第页
e(电子)
第页
β
0
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
第页
β
d日
x个
和
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
<
C类
第页
∫
R(右)
2
ε
第页
u个
k个
第页
|
x个
|
β
+
C类
ε
u个
k个
(
μ
−
1
)
第页
e(电子)
第页
β
0
1
−
β
2
u个
k个
2
−
1
|
x个
|
β
d日
x个
.
再次应用霍尔德不等式,我们可以得出(3.26)从定理1.2根据与案例1类似的进展
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
,
这就完成了证明。□
引理3.7。
让
{
u个
k个
}
k个
⊂
N个
∞
是一个最小化序列
米
∞
弱收敛到
u个
.然后是案例
u个
=
0
不能发生。
证明。
假设
u个
=
0
,然后它从推论3.5那个
(3.27)
林
k个
→
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
=
2
林
k个
→
∞
J型
∞
(
u个
k个
)
+
2
林
k个
→
∞
∫
Ω
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
2
林
k个
→
∞
J型
∞
(
u个
k个
)
=
2
米
∞
<
4
π
β
0
.
拣选
第页
>
1
足够接近1,以便
第页
β
<
2
和
第页
林
k个
→
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
<
4
π
β
0
,管理类似的进度(3.16),我们可以使用Hölder不等式,Trudinger–Moser不等式
H(H)
1
(
R(右)
2
)
以获得
(3.28)
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
第页
d日
x个
<
+
∞
和
啜饮
k个
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
k个
)
第页
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
现在,我们估计积分
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
,我们将其重写为
我
第页
k个
,
我
我
第页
k个
和
我
我
我
第页
k个
定义为(3.18).
林
k个
→
+
∞
我
第页
k个
=
0
是Vitali收敛定理的直接结果(3.28).
林
k个
→
+
∞
我
我
第页
k个
=
0
根据霍尔德不等式,(3.28)和
u个
k个
→
u个
在里面
L(左)
第页
(
R(右)
2
,
|
x个
|
−
β
d日
x个
)
Hölder不等式和积分的绝对收敛性
林
第页
→
+
∞
林
k个
→
+
∞
我
我
我
第页
k个
=
0
因此,我们得出
(3.29)
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
−
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
0
,
这意味着
0
<
2
米
∞
=
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
|
∇
u个
k个
|
2
+
γ
|
u个
k个
|
2
d日
x个
=
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
0
.
这样我们就有了矛盾。这证明了
u个
≠
0
.□
现在,我们可以证明定理1.3.
定理证明1.3。
让
{
u个
k个
}
k个
⊆
N个
∞
是一个最小化序列
米
∞
弱收敛到
u个
首先,我们声称
(3.30)
‖
u个
‖
γ
2
≤
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
相反,鉴于引理3.6,我们推导出
(3.31)
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
因此,
‖
u个
‖
γ
2
>
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
‖
u个
k个
‖
γ
2
,
这是不可能发生的。因此,存在
秒
∈
(
0,1
]
这样的话
秒
u个
∈
N个
∞
回顾
米
∞
,可以使用
t吨
(f)
(
t吨
)
−
2
F类
(
t吨
)
和推论3.5以获得
米
∞
≤
J型
∞
(
秒
u个
)
=
1
2
∫
R(右)
2
秒
u个
(f)
(
秒
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
秒
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
1
2
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
林
k个
→
∞
1
2
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
J型
∞
(
u个
k个
)
=
米
∞
.
这意味着
秒
=
1
,因此
u个
∈
N个
∞
和
J型
∞
(
u个
)
=
米
∞
。证明已完成。□
4涉及简并势的方程基态解的存在性
本节专门讨论以下椭圆方程基态解的存在性:
(4.1)
−
Δ
u个
+
V(V)
(
x个
)
u个
=
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
,
x个
∈
R(右)
2
,
哪里
V(V)
是满足(V1)和(V2)的正的,
(f)
满足(i)-(vi)。首先,我们给出了相关的泛函和Nehari流形:
J型
V(V)
(
u个
)
=
1
2
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
u个
2
)
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
和
N个
V(V)
=
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
|
u个
≠
0
,
N个
V(V)
(
u个
)
=
0
,
哪里
N个
V(V)
(
u个
)
=
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
|
2
+
V(V)
(
x个
)
u个
2
)
d日
x个
−
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
管理类似的进度引理3.1,我们可以得到以下引理。
设置
米
V(V)
=
inf公司
{
J型
V(V)
(
u个
)
|
u个
∈
N个
V(V)
}
。我们可以得出以下关系
米
V(V)
和
米
∞
.
引理4.2。
有个保持
0
<
米
V(V)
<
米
∞
.
证明。
首先,我们展示
米
V(V)
<
米
∞
.基于以下假设
(f)
,一个人可以申请定理1.3推导出
米
∞
可以通过一些
u个
∞
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
.自
0
≤
V(V)
(
x个
)
<
γ
,我们有
∫
R(右)
2
(
|
∇
u个
∞
|
2
+
V(V)
(
x个
)
u个
∞
2
)
d日
x个
<
∫
R(右)
2
|
∇
u个
∞
|
2
+
γ
u个
∞
2
d日
x个
=
∫
R(右)
2
(f)
(
u个
∞
)
u个
∞
|
x个
|
β
d日
x个
.
自
(f)
(
t吨
)
t吨
正在增加,存在
秒
∈
(
0,1
)
这样的话
∫
R(右)
2
(
|
∇
(
秒
u个
∞
)
|
2
+
V(V)
(
x个
)
秒
2
u个
∞
2
)
d日
x个
=
∫
R(右)
2
(f)
(
秒
u个
∞
)
秒
u个
∞
|
x个
|
β
d日
x个
.
因此,
秒
u个
∞
∈
N个
V(V)
.自
t吨
(f)
(
t吨
)
−
2
F类
(
t吨
)
正在严格增加,我们已经
(4.2)
米
V(V)
≤
J型
V(V)
(
秒
u个
∞
)
=
1
2
∫
R(右)
2
(f)
(
秒
u个
∞
)
秒
u个
∞
−
2
F类
(
秒
u个
∞
)
|
x个
|
β
d日
x个
<
J型
∞
(
u个
∞
)
=
米
∞
.
因此,
米
V(V)
<
米
∞
.在…的帮助下定理1.1,可以实现与引理3.3推导出
米
V(V)
>
0
因此,有
0
<
米
V(V)
<
米
∞
.□
自
0
<
米
V(V)
<
米
∞
,(A-R)条件给出
{
u个
k个
}
以为界
H(H)
1
(
R(右)
2
)
.在不失一般性的情况下,我们假设
u个
k个
≥
0
然后,在一个序列中,存在一些
u个
∈
H(H)
1
(
R(右)
2
)
这样的话
u个
k个
⇀
u个
我
n个
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,
u个
k个
→
u个
我
n个
L(左)
本地
第页
(
R(右)
2
)
对于任何
第页
≥
1
,
u个
k个
→
u个
一
.
e(电子)
我
n个
R(右)
2
.
引理4.3。
让
{
u个
k个
}
k个
⊆
N个
∞
是一个最小化序列
米
V(V)
,然后
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
证明。
自
{
u个
k个
}
k个
以为界
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,然后它从
0
<
米
V(V)
<
米
∞
<
2
π
β
0
那个
啜饮
k个
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
<
+
∞
.
因此,可以使用定理1.1而不是奇异的Trudinger–Moser不等式
H(H)
1
(
R(右)
2
)
并遵循与引理3.4以得到期望的结论。□
引理4.4。
让
{
u个
k个
}
k个
⊂
N个
V(V)
是一个最小化序列
米
V(V)
.假设
{
u个
k个
}
k个
是中的有界序列
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
弱收敛于
u个
≢
0
和
‖
u个
‖
V(V)
>
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
,然后
(4.3)
林
k个
→
+
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
证明。
按照顺序,
u个
k个
→
u个
a.e.英寸
R(右)
2
.中范数的下半连续性
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
收益
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
V(V)
≥
‖
u个
‖
V(V)
.
然后我们将证据分为两种情况。
案例1:如果
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
V(V)
=
‖
u个
‖
V(V)
.我们应用弱收敛性
u个
k个
以获得
u个
k个
→
u个
在里面
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
.自
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
=
H(H)
1
(
R(右)
2
)
,可以将结果应用于[16]推导出
u个
k个
强收敛于
u个
在里面
L(左)
第页
(
R(右)
2
,
|
x个
|
−
β
d日
x个
)
对于任何
第页
≥
2
,
0
<
β
<
2
。多亏了定理1.1,可以管理与中的案例1类似的进度引理3.6导出(4.3).
案例2:如果
林
k个
→
+
∞
‖
u个
k个
‖
V(V)
>
‖
u个
‖
V(V)
,对中的案例2稍作修改引理3.6,我们可以申请引理4.3和定理1.2得到(4.3)因此,我们得到了期望的结果。□
类似于引理3.7,签署人定理1.1事实上
0
<
米
V(V)
<
米
∞
<
2
π
β
0
,
我们可以得到以下结果
备注4.6。
引理4.2在获得奇异的Trudinger–Moser不等式和Trudinger-Moser不等的集中压缩原理方面发挥了重要作用
H(H)
V(V)
(
R(右)
2
)
证明是必要的引理4.4和4.5.
然后我们就可以证明基态解的存在性(4.1).
定理1.4.的证明。
首先,我们声称
(4.4)
‖
u个
‖
V(V)
2
≤
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
相反,鉴于引理4.4,我们推导出
(4.5)
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
.
因此,
‖
u个
‖
V(V)
2
>
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
‖
u个
k个
‖
V(V)
2
,
这恰恰相反。因此,存在
秒
∈
(
0,1
]
这样的话
秒
u个
∈
N个
V(V)
回顾
米
V(V)
,可以使用
t吨
(f)
(
t吨
)
−
2
F类
(
t吨
)
以获得
米
V(V)
≤
J型
V(V)
(
秒
u个
)
=
1
2
∫
R(右)
2
秒
u个
(f)
(
秒
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
秒
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
1
2
∫
R(右)
2
u个
(f)
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
)
|
x个
|
β
d日
x个
≤
林
k个
→
∞
1
2
∫
R(右)
2
u个
k个
(f)
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
−
∫
R(右)
2
F类
(
u个
k个
)
|
x个
|
β
d日
x个
=
林
k个
→
∞
J型
V(V)
(
u个
k个
)
=
米
V(V)
.
这意味着
秒
=
1
,因此我们有
u个
∈
N个
V(V)
和
J型
V(V)
(
u个
)
=
米
V(V)
.因此定理1.4已被证明。□