1简介和结果陈述
稳态空间ℋn个+1是Bondi和Gold提出的宇宙模型[4]和Hoyle[12]它是均匀和各向同性的,也就是说,它不仅在所有点和所有方向上看起来都一样,而且在任何时候都一样[10,第5.2节]。如果ℝ1n个+2=(ℝn个+2,〈,〉=d日x个12+⋯+d日x个n个+12-d日x个n个+22)表示n个+2-维Minkowski空间,稳态空间ℋn个+1是德西特空间的一半𝕊1n个+1={对∈ℝ1n个+2:〈对,对〉=1},由提供ℋn个+1={对∈𝕊1n个+1:〈对,一〉>0},其中一∈ℝ1n个+1是零锥上半部分的非零零矢量。这个空间是一个由单参数全脐超曲面族叶状化的非完全流形{我τ:τ∈(0,∞)},称为切片,其中我τ={对∈ℋn个+1:〈对,一〉=τ},并且都具有恒定的平均曲率H(H)=-1.边界ℋn个+1是空超曲面我0={对∈𝕊1n个+1:〈对,一〉=0}代表过去的无穷大我∞={对∈𝕊1n个+1:〈对,一〉=∞}是代表未来无限的极限边界。
的等效模型ℋn个+1是(ℝ+n个+1,克),其中ℝ+n个+1=ℝn个×ℝ+,是向量空间的上半空间ℝn个+1被赋予了度量标准
(1.1)
克
=
1
x个
n个
+
1
2
(
d日
x个
1
2
+
⋯
+
d日
x个
n个
2
-
d日
x个
n个
+
1
2
)
,
哪里x个=(x个1,…,x个n个+1)是的标准坐标ℝn个+1.通过度量的表达式克英寸(1.1),稳态空间ℋn个+1是洛伦兹近似于双曲空间的上半空间模型,被视为(n个+1)-多维Lorentz–Minkowski空间ℝ1n个+1在这个模型中,切片是一个水平超平面我(小时)={x个∈ℝn个+1:x个n个+1=小时}对于小时>0.
本文研究了切片域上给定平均曲率方程的Dirichlet问题:如果Ω⊂ℝn个是光滑有界域,给定φ∈C类0(∂Ω)和H(H)∈ℝ,找到解决方案单位∈C类2(Ω)∩C类0(Ω¯)属于
(1.2)
{
div公司
(
D类
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
)
=
n个
单位
(
H(H)
+
1
1
-
|
D类
单位
|
2
)
在里面
Ω
,
|
D类
单位
|
<
1
在里面
Ω
¯
,
单位
=
φ
沿着
∂
Ω
.
在这里div公司和D类是的欧几里德散度和梯度算子ℝn个分别是。如果单位是的解决方案(1.2),其图形Σ单位={(x个1,…,x个n个,单位(x个1,…,x个n个)):(x个1,…,x个n个)∈Ω}是一个类空间超曲面ℋn个+1恒定平均曲率H(H)相对于向上方向,其边界是φ的图形。例如,具有恒定平均曲率的类空超曲面在时空中很有趣ℋn个+1,因为它们被用作对应于爱因斯坦方程的柯西问题的方便初始超曲面[15]. 此外,由具有恒定平均曲率的超曲面进行时空的叶理也是有趣的,因为叶理的每个叶的所有点都是瞬时观测者(或法向观测者),并且超曲面的(类时间的)单位法向向量测量观测者如何相对于下一个离开。因此(1.2)可以被视为规定正常观察者行为的局部结果(在域Ω上)。在最简单的时空——洛伦兹-闵可夫斯基空间中,关于狄里克莱问题的第一个显著结果要归功于Bartnik和Simon[三]who证明了几乎任何域Ω和边值φ的可解性。
在文献中,Dirichlet问题的第一个存在性结果(1.2)出现在中[16]. 最近,中径向对称类空超曲面的存在性ℋn个+1具有恒定平均曲率的[7]. 其中使用的方法是经典的Schauder不动点定理,并且将结果扩展到更广泛的时空类,即Robertson–Walker空间。然而,我们的解决方法(1.2)是以下连续性方法[三,16]. 证明具有指定平均曲率和边界的图的存在性需要建立先验C类1估计,这些估计是通过使用双曲面作为屏障来完成的。关于解的唯一性问题(1.2),椭圆PDE的标准参数不能提供完整的答案(参见备注2.2). 另一方面,在[17]. 最近,作者证明了平面圆盘和双曲帽是唯一具有常平均曲率的紧致类空曲面ℋ三跨越一个圆[13]。
Dirichlet问题的可解性(1.2)取决于是否H(H)小于或大于-1,即切片的平均曲率值。例如,对于φ=小时,图表Σ单位位于切片的一侧我(小时)即,Σ单位高于我(小时)(或单位>小时)如果H(H)<-1及以下我(小时)(或单位<小时)如果H(H)>-1。请注意,空间相对于我(小时)如果H(H)<-1或H(H)>-1; 另请参见备注中关于唯一性的差异2.2.在上述文件中[16],Montiel证明了(1.2)的φ=小时和H(H)<-1,假设Ω是严格平均凸的。这个结果证明了边界在无穷远处的非紧类空超曲面的存在性。根据最大值原理H(H)对于这些超曲面,必须小于-1,并且小时→0以及适当的控制C类1估计,他成功地建立了边界在过去无穷远处的完备类空超曲面的存在性。本文的目的是考虑Dirichlet问题H(H)>-1,其中获得先验估计不是该情况的结果H(H)<-1技术难度大。事实上,我们将证明的存在结果适用于-1≤H(H)<0Ω满足更强的凸性假设。这里我们回顾一下,如果κ>0,一个域Ω⊂我(小时)如果主曲率为κ-凸κ1,…,κn个-1属于∂Ω关于向内法向量满足κ我≥κ我们证明的主要结果如下。
定理1.1
让-1≤H(H)<0.让Ω⊂我(小时)是一个严格包含在球中的κ-凸域我(小时)半径1。如果
(1.3)
κ
≥
1
-
H(H)
2
,
那么就存在Dirichlet问题的解决方案(1.2)的φ=小时.
让我们指出,在Ω域上需要某种小的假设,因为以下结果是作者在[13]。
定理1.2
让-1<H(H)<0然后让Ω⊂我(小时)是一个有界域。如果Ω包含半径为的球
(1.4)
第页
0
=
1
-
H(H)
1
+
H(H)
,
则在常平均曲率Ω上不存在类空图H(H)和有边界∂Ω.
这一结果的证明使用了一个论点,即将预期解的图形与具有屏障超曲面作用的单参数双曲平面族进行比较。的价值第页0英寸(1.4)意味着第页0>1这就是我们在定理中假设的原因1.1域Ω包含在半径为1的球中。另一方面,作为我(小时)等距于方程的欧几里德超平面x个n个=小时,则Ω的κ-凸性意味着Ω也是κ/小时-凸作为欧氏超平面的子流形x个n个=小时.
本文的结构如下。在节中2我们回顾了稳态空间的一些基本知识,得到了规定的平均曲率方程。章节三致力于给出切片上的图的概念。连续性方法所需的高度和坡度估计值见第节4最后,在第节5我们证明了定理1.1根据前面章节中使用的方法6我们获得了Dirichlet问题解的先验梯度估计H(H)边界条件φ。
2准备工作
设∑是一个连通超曲面。平稳的浸入ψ:Σ→ℋn个+1如果通过ψ的诱导度量是∑上的黎曼度量,则称为类空超曲面。类空超曲面总是可定向的,因为环境空间的因果特性允许选择唯一的单位时间类法向量场N个,全局定义在∑上,∑是未来定向的。作为的度量ℋn个+1符合Minkowski度量,即ℋn个+1与被视为Minkowski空间的开集的上半空间相同ℝ1n个+1回想一下,存在一个显式等距Φ:ℋn个+1⊂𝕊1n个+1→ℋn个+1⊂ℝ+n个+1反转方向的两个模型之间[16]. 考虑到目标环境空间,我们还将使用欧几里德意义上的水平和垂直术语ℝ+n个+1。在此模型中ℋn个+1,等距是Minkowski空间的保角变换ℝ1n个+1保留上半部空间ℝ+n个+1例如,围绕垂直直线的旋转是等距的ℋn个+1以及从任何角度的水平翻译或同义词ℝn个-1×{0}.
如果∇代表∑上的Levi-Civita连接,平均曲率H(H)定义为
(2.1)
H(H)
=
-
追踪
(
W公司
)
n个
=
-
κ
1
+
⋯
+
κ
n个
n个
,
哪里W公司是形状操作符κ我是ψ的主曲率。什么时候?H(H)是常数,我们说∑是CMC超曲面或H(H)-超曲面,如果我们想强调平均曲率的值。我们指出,减号的选择(2.1)跟随[1,5]它与中采用的符号相反[16]. 根据(2.1),一片我τ平均曲率恒定H(H)=-1关于未来单位法向量。
考虑到指标(1.1),我们可以考虑∑Minkowski度量〈,〉和度量标准克.如果N个是的高斯地图ψ:Σ→ℋn个+1,然后N个′=N个/x个n个是浸没的高斯图ψ:Σ→ℝ1n个+1.自克和〈,〉保形度量是通过(1.1),我们有κ我=x个n个κ我′+(x个n个∘N个′),其中κ我和κ我′是的主要曲率(Σ,克)和(Σ,〈,〉)分别是。从定义H(H)英寸(2.1),我们得出结论
(2.2)
H(H)
=
x个
n个
H(H)
′
-
(
x个
n个
∘
N个
′
)
,
哪里H(H)和H(H)′是的平均曲率Σ⊂ℋn个+1和Σ⊂ℝ1n个+1分别为。
公约。
以下是方向N个类空超曲面∑的两个模型ℋn个+1将面向未来。如果Σ⊂𝕊1n个+1然后,作为向量一位于空锥体的上半部分,我们有〈N个,一〉>0.如果Σ⊂ℝ1n个+1,然后N个与处于同一时间方向𝐞n个+1=(0,…,0,1)也就是说,克(N个,𝐞n个+1)<0或者,同等地,〈N个,𝐞n个+1〉<0.根据未来导向的选择,如果H(H)是的平均曲率Σ⊂𝕊1n个+1,然后-H(H)是的平均曲率Σ⊂(ℝ+n个+1,克).
的CMC超曲面的第一个示例ℋn个+1是完全脐带超曲面,其中最突出的是切片和上双曲面。一个片我(小时)={x个∈ℝn个+1:x个n个+1=小时}(小时>0)具有平均曲率H(H)=-1通过等距Φ,我们得到Φ(我τ)=我(小时),其中小时=1/τ.
An(上部)双曲线平面半径的第页>0和中心c(c)=(c(c)1,…,c(c)n个+1)∈ℝ1n个+1由定义
ℍ
n个
(
第页
;
c(c)
)
=
{
对
∈
ℝ
1
n个
+
1
:
〈
对
-
c(c)
,
对
-
c(c)
〉
=
-
第页
2
,
〈
对
-
c(c)
,
𝐞
n个
+
1
〉
<
0
}
.
这个超曲面具有恒定的平均曲率H(H)=c(c)n个+1/第页对于N个′(对)=(对-c(c))/第页在下文中,如果双曲平面的中心是(0,…,0,t吨),我们只写ℍn个(第页;t吨).
我们通过获取H(H)在本地坐标中。类空间超曲面ℋn个+1(第个,共个ℝ1n个+1)是函数的局部图∑单位定义在(x个1,…,x个n个)-带有的平面|D类单位|<1.平均曲率H(H)′∑,作为Minkowski空间的超曲面ℝ1n个+1,满足
(2.3)
div公司
(
D类
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
)
=
n个
H(H)
′
,
关于未来有向单位法向量场
(2.4)
N个
′
=
1
1
-
|
D类
单位
|
2
(
单位
x个
1
,
…
,
单位
x个
n个
,
1
)
.
对于高斯地图N个=单位N个′,表达式(2.2)结合方程式(2.3)给出了以下偏微分方程H(H)属于Σ⊂ℋn个+1:
(2.5)
问
H(H)
[
单位
]
:=
div公司
(
D类
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
)
-
n个
单位
(
H(H)
+
1
1
-
|
D类
单位
|
2
)
=
0
.
方程式(2.5)是拟线性椭圆型的,其性质是两个解的差分函数满足一个线性方程。那么Hopf的强极大值原理[9,定理3.5]适用,这允许扩展欧氏空间中CMC超曲面的通常切线原理。
提议2.1
命题2.1(相切原理)
让Σ1和Σ2是中的两个类空超曲面H(H)n个+1具有内部或边界切点对并且两个超曲面具有相同的常平均曲率。如果Σ1位于Σ2围绕对,然后Σ1与…重合Σ2在一个开放的环境中对.
连续应用切线原理,其中Σ1和Σ2不谋而合,我们发现Σ1∩Σ2是一个开放集Σ我对于我=1,2.
备注2.2
与之相关的Dirichlet问题的唯一性(1.2)无法保证。如果我们写下方程式(2.5)作为
∑
我
,
j个
=
1
n个
一
我
j个
(
x个
,
单位
,
D类
单位
)
∂
2
单位
∂
x个
我
∂
x个
j个
+
b条
(
x个
,
单位
,
D类
单位
)
=
0
,
一
我
j个
=
一
j个
我
,
然后是术语
b条
(
x个
,
单位
,
D类
单位
)
=
-
n个
单位
(
H(H)
+
1
1
-
|
D类
单位
|
2
)
变量在增加单位我们不能应用标准理论[9,定理10.1]。然而,当域Ω为星形时,存在解的唯一性(参见[13]和[16,推论12])。
稳态空间中的3个图
Dirichlet问题的图的概念(1.2)与切片的域上的图一致ℋn个+1。我们需要在两个模型中链接此概念,以在第节中获得4,求解所需的高度和坡度估计(1.2). 让小时>0。给定一个域Ω⊂ℝn个,采取Ω×{小时}⊂我(小时).如果(f)是Ω上的一个函数,我们将其与q个∈Ω×{小时}测地线的点ℋn个+1路过q个和正交于我(小时)在远处(f)(q个)从我(小时)在上半空间模型中,这种测地线是一条垂直直线,因此Ω×{小时}是欧几里得图x个n个+1=单位(x个1,…,x个n个)Ω上,其中单位=小时e(电子)(f).在模型中ℋn个+1作为的子集𝕊1n个+1,正交测地线Ω⊂我τ在q个∈Ω是
γ
(
t吨
)
=
科什
(
t吨
)
q个
+
新几内亚
(
t吨
)
(
-
q个
+
一
τ
)
.
如果(f)是Ω上的函数,图Σ(f)属于(f)是
Σ
(f)
=
{
X(X)
(
q个
)
=
科什
(
(f)
(
q个
)
)
q个
+
新几内亚
(
(f)
(
q个
)
)
(
-
q个
+
一
τ
)
:
q个
∈
Ω
}
.
请注意
(3.1)
〈
X(X)
,
一
〉
=
τ
e(电子)
-
(f)
.
∑的切线空间X(X)(q个)是
T型
X(X)
(
q个
)
Σ
(f)
=
{
-
〈
∇
(f)
,
v(v)
〉
e(电子)
-
(f)
q个
+
e(电子)
-
(f)
v(v)
+
科什
(
(f)
)
〈
∇
(f)
,
v(v)
〉
τ
一
:
v(v)
∈
T型
q个
我
τ
}
,
哪里∇是中的渐变操作符我τ.单位法向量场N个指向未来是
N个
(
X(X)
(
(f)
)
)
=
1
e(电子)
-
2
(f)
-
|
∇
(f)
|
2
(
e(电子)
-
2
(f)
q个
-
1
τ
e(电子)
-
(f)
科什
(
(f)
)
一
-
∇
(f)
)
.
关于的计算𝕊1n个+1然后给出
〈
N个
,
一
〉
=
τ
e(电子)
-
(f)
1
-
e(电子)
2
(f)
|
∇
(f)
|
2
.
通过等距Φ,让Σ单位表示域上对应的图Φ(Ω)≡Ω⊂我(小时),我们在其中关联函数(f)和单位.如果我们允许对支持某一点𝕊1n个+1和Φ(对)=x个∈ℝ+n个+1,然后从(3.1)由此可见
(3.2)
〈
对
,
一
〉
=
1
单位
=
τ
e(电子)
-
(f)
,
所以小时=1/τ.我们还表示N个,定义于Σ⊂𝕊1n个+1,使用高斯地图N个′在中给出(2.4). 通过两个模型之间的等距Φ,我们发现〈N个,一〉=(x个n个+1∘N个′)/x个n个+1,因此
(3.3)
〈
N个
,
一
〉
=
1
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
.
从N个′英寸(2.4),我们有
〈
N个
′
,
𝐞
n个
+
1
〉
=
-
1
1
-
|
D类
单位
|
2
.
图的两个例子是切片和双曲平面。对于切片我(小时),我们有单位=小时,N个′=𝐞n个+1和〈N个′,𝐞n个+1〉=-1.对于双曲平面ℍn个(第页;t吨),t吨∈ℝ,我们有
单位
(
x个
1
,
…
,
x个
n个
)
=
t吨
+
x个
1
2
+
⋯
+
x个
n个
2
-
第页
2
和
〈
N个
′
,
𝐞
n个
+
1
〉
=
-
1
第页
x个
1
2
+
⋯
+
x个
n个
2
-
第页
2
.
功能的控制〈对,一〉和〈N个,一〉在中给出(3.2)和(3.3)分别对定理的证明起决定性作用1.1当我们建立先验C类1解决方案的估计单位这些估计将基于拉普拉斯公式〈对,一〉和〈N个,一〉.对于函数〈对,一〉,我们正在确认对带着它的图像ψ(对)通过浸入ψ:Σ→𝕊1n个+1关于∑viaψ上的诱导度量〈对,一〉(或〈ψ(对),一〉)是
(3.4)
Δ
〈
对
,
一
〉
=
-
n个
〈
对
,
一
〉
+
n个
H(H)
〈
N个
,
一
〉
.
如果我们现在假设平均曲率是常数,那么〈N个,一〉是
(3.5)
Δ
〈
N个
,
一
〉
=
|
σ
|
2
〈
N个
,
一
〉
-
n个
H(H)
〈
对
,
一
〉
,
其中σ是ψ的第二基本形式,参见[16]。
4连续性方法
定理证明中使用的技术1.1是连续性的方法[9],在规定的平均曲率方程中,参见,例如[2,6,14]. 在等距之后ℋn个+1,我们假设小时=1也就是说,Ω包含在切片中我(1)在这个切片中,曲率∂Ω与欧几里得一致,作为ℝn个.连续性方法考虑Dirichlet问题族
(4.1)
{
问
H(H)
(
t吨
)
[
单位
]
=
0
在里面
Ω
,
单位
=
1
沿着
∂
Ω
,
哪里H(H)(t吨)=t吨(1+H(H))-1和t吨∈[0,1]。我们证明了[0,1]由定义
一个
=
{
t吨
∈
[
0
,
1
]
:
存在
单位
t吨
∈
C类
2
,
α
(
Ω
)
这样的话
问
H(H)
(
t吨
)
(
单位
t吨
)
=
0
和
单位
t吨
|
∂
Ω
=
1
}
非空,在中关闭和打开[0,1]在这种情况下,1∈一个,证明解决方案的存在性单位∈C类2,α(Ω¯).作为H(H)恒定且Ω平滑,任何C类2,α解决方案将是平滑的Ω¯(请参见[9,定理6.17]),证明定理1.1.
让我们观察一下,如果H(H)=-1然后解决(1.2)的φ=1是常数函数单位=1此外,由于相切原理比较,此解决方案是唯一的Σ单位用切片我(c(c))对于c(c)>0.
证明一个一旦我们建立了先验C类1对未来解决方案的估计(1.2)也就是说,每个解决方案的高度和梯度估计单位第页,共页(1.2),请参阅[9]. 凸性条件(1.3)首先需要获得C类0比较图与双曲平面类型解的范数ℍn个(第页;c(c))此外,这些双曲平面将提供边界梯度估计。建立梯度估计,|D类单位|为了防止这种情况|D类单位|→1在某一点Ω¯或者,用马斯登和蒂普勒的术语来说,超曲面不能“归零”[15,第页。 124]. 这是定理证明的难点1.1,这将在下一小节中得到证明。
4.1高度估算
我们引入下一个符号。对于每个t吨≥0,带顶点的光锥ξ=(0,…,0,t吨)由定义𝒞t吨={x个∈ℝ+n个+1:〈x个-ξ,x个-ξ〉=0}.顶点ξ将圆锥体分为两个半圆锥体。让𝒞t吨+表示上半锥,并让整数(𝒞t吨+)是的凸域ℝ+n个+1由限定𝒞t吨+.
让-1<H(H)<0然后让单位是…的解决方案(1.2)的单位=1沿着∂Ω.根据相切原理,与切片进行比较我(小时)对于的值小时从……开始小时=∞到小时=1,我们有单位<1单位为Ω。对于任何t吨∈[0,1),让𝒞t吨+是上面的光锥。表示方式Ωρ⊂ℝn个半径球ρ>0以原点为中心O(运行)然后假设Ω⊂Ω1.自纳入以来Ω⊂Ω1很严格,让ρ0<1是这样一个数字Ω¯⊂Ωρ0.作为单位=1在∂Ω,类似太空的条件|D类单位|<1Ω的凸性意味着|单位(q个)-单位(q个′)|<|q个-q个′|无论何时q个,q个′∈Ω对于q个≠q个′.这种不平等以及以下事实∂Σ单位⊂Ωρ0×{1}意味着Σ单位⊂整数(𝒞1-ρ0+),见图1.因为𝒞1-ρ0+是(1-ρ0)对0,其中对0=(0,0,1),我们发现
(4.2)
1
-
ρ
0
<
x个
n个
+
1
(
对
)
≤
1
为所有人对∈Σ单位,获得统一的高度估计值单位.
4.2边界梯度估算
我们沿边界建立了一个先验梯度估计∂Ω.
提议4.1
在定理的假设下1.1,我们有
(4.3)
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
≤
1
-
H(H)
2
针对每个解决方案单位Dirichlet问题(1.2).
证明。
如果H(H)=-1然后我们就知道了单位=1和|D类单位|=0,因此(4.3)是微不足道的。让-1<H(H)<0.考虑双曲平面的单参数族
{
ℍ
n个
(
第页
;
H(H)
第页
)
:
第页
∈
(
0
,
第页
1
]
}
,
哪里
第页
1
=
H(H)
H(H)
2
-
1
.
这些双曲平面满足以下特性:
我们有ℍn个(第页;H(H)第页)∩我(1)=∂ΩR(右)(第页)×{1},其中R(右)(第页)=(1-H(H)第页)2-第页2.在间隔中(0,第页1],我们有R(右)(第页)>1和功能R(右)(第页)在中增加第页,取1到之间的所有值1/1-H(H)2.
的顶点ℍn个(第页;H(H)第页)是V(V)(第页)=(H(H)+1)第页对0.然后V(V)(第页)来自O(运行)在第页=0直到V(V)(第页1)=对0/2.
十字路口ℍn个(第页;H(H)第页)∩𝒞0是半径为的球体
z(z)
(
第页
)
=
第页
(
H(H)
2
-
1
)
2
H(H)
,
包含在切片中我(z(z)(第页)).的一部分ℍn个(第页;H(H)第页)在开放集内整数(𝒞0+)位于下面我(z(z)(第页)).功能z(z)(第页)正在上增加第页,使用z(z)(0)=0.
我们现在开始验证估计(4.3). 让第页0>0足够接近第页=0这样的话z(z)(第页0)<1-ρ0,其中ρ0是在中获得的数字(4.2). 因为𝒞1-ρ0+⊂整数(𝒞0+),属性(iii)意味着ℍn个(第页0;H(H)第页0)不相交Σ单位,以及ℍn个(第页0;H(H)第页0)位于下面Σ单位(相对于高度坐标x个n个+1). 让我们观察一下ℍn个(第页0;H(H)第页0)∩我(1)=∂ΩR(右)(第页0)×{1}具有R(右)(第页0)>1.我们增加第页从值第页=第页0到第页=第页1.通过属性(i)和作为半径R(右)(第页)球的位置ΩR(右)(第页)增加第页,十字路口ℍn个(第页;H(H)第页)∩我(1)不满足∂Σ单位因为假设∂Σ单位声称∂Σ单位⊂Ω1×{1},见图1.由于每个双曲平面的平均曲率ℍn个(第页;H(H)第页)是H(H),相切原理确保在Σ单位和ℍn个(第页;H(H)第页)为所有人第页0≤第页≤第页1特别是,一旦我们到达第页=第页1,图表Σ单位位于双曲线平面之上ℍn个(第页1;H(H)第页1),找到新的较低高度估计值Σ单位即,
H(H)
H(H)
-
1
<
x个
n个
+
1
(
对
)
,
对
∈
Σ
单位
.
让ρ1=1/1-H(H)2我们通过属性(i)回忆起ℍn个(第页1;H(H)第页1)用切片我(1)是半径为的欧几里得球体ρ1.关于k个-Ωsays的凸性κ≥1/ρ1,因此域Ω具有以下Blaschke外滚动球特性:对于边界中的每个点∂Ω,里面有一个球我(1)半径的ρ1接触该点时,球的内部包括Ω,参见,例如[11]. 因此,对于每个q个∈∂Ω,可以水平移动Ωρ1×{1}在超平面中我(1),所以在新的位置上,我们q个∈∂Ωρ1∩∂Ω和Ω⊂Ωρ1因此,对于每个q个∈∂Ω,我们取初始双曲平面ℍn个(第页1;H(H)第页1)水平移动,直到接触Ω×{1}在这一点上q个*=(q个,1)如前所述。然后有一个邻居q个单位为Ω,这样图形Σ单位属于单位局部夹在双曲面之间ℍn个(第页1;H(H)第页1)和切片我(1)这意味着q个*,值〈N个′(q个*),𝐞n个+1〉上下边界为q个*的标量积𝐞n个+1用高斯地图我(1)和ℍn个(第页1;H(H)第页1)分别是。对于切片我(1),此值为-1,对于ℍn个(第页1;H(H)第页1),是的-R(右)(第页1)2-第页12/第页1=1/H(H)那么我们就有了不平等1/H(H)<〈N个′(q个*),𝐞n个+1〉<-1.来自(3.3),因此|D类单位|(q个)<1-H(H)2,因此
(4.4)
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
<
1
-
H(H)
2
.
特别是|D类单位|不依赖于q个. ∎
4.3坡度估算
我们将获得以下方面的全局先验估计|D类单位|基于对|D类单位|沿着∂Ω这是通过研究满足类空间CMC超曲面的高斯映射的雅可比方程来实现的。下一个结果适用于H(H)≤0并保证获得梯度的全局估计降为获得边界梯度估计。这里我们考虑Dirichlet问题中边界数据的一般情况,假设单位=φ沿着∂Ω,其中φ∈C类0(∂Ω)。让我们介绍下一个符号:
φ
米
=
inf公司
∂
Ω
φ
,
φ
M(M)
=
啜饮
∂
Ω
φ
.
提议4.2
让H(H)≤0.让我们也Ω⊂R(右)n个是一个有界域,并且单位Dirichlet问题的有界解(1.2). 表示
单位
米
=
inf公司
Ω
单位
,
单位
M(M)
=
啜饮
Ω
单位
.
如果存在正常数C类1<1这样的话
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
1
,
那么就有一个常数C类=C类(H(H),φ米,单位米,单位M(M),C类1)<1这样的话
(4.5)
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
.
证明。
表示方式Σ单位的图形单位在两种模型中ℋn个+1.由于等距Φ反转了方向,H(H)≥0什么时候〈N个,一〉>0在模型中ℋn个+1,的子集𝕊1n个+1.然后(3.3)暗示
啜饮
∂
Σ
单位
〈
N个
,
一
〉
=
啜饮
∂
Ω
1
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
≤
1
φ
米
1
-
C类
1
2
:=
C类
2
,
哪里C类2=C类2(φ米,C类1)另一方面,来自身份(3.4)和(3.5),我们有
Δ
(
-
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
〈
N个
,
一
〉
)
=
(
|
σ
|
2
-
n个
H(H)
2
)
〈
N个
,
一
〉
≥
0
,
因为|σ|2≥n个H(H)2.然后-H(H)〈对,一〉+〈N个,一〉是一个次谐波函数,最大原理产生
(4.6)
-
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
〈
N个
,
一
〉
≤
啜饮
∂
Σ
单位
(
-
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
〈
N个
,
一
〉
)
≤
啜饮
∂
Σ
单位
〈
N个
,
一
〉
≤
C类
2
.
因此(3.2)暗示
〈
N个
,
一
〉
≤
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
C类
2
≤
H(H)
单位
米
+
C类
2
:=
C类
三
,
哪里C类三=C类三(H(H),单位米,C类2).我们将此不等式替换为(3.3)获得
1
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
≤
C类
三
.
因此,
|
D类
单位
|
≤
1
-
1
C类
三
2
单位
2
≤
1
-
1
C类
三
2
单位
M(M)
2
:=
C类
,
这证明了结果
定理所需的内部梯度估计1.1现在是提案的结果4.1和4.2然而,我们可以明确地给出这个估计的表达式。发件人(4.4)和(4.6)(现在0<H(H)<1和小时=1),我们有
(4.7)
-
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
〈
N个
,
一
〉
≤
啜饮
∂
Σ
单位
(
-
H(H)
+
1
1
-
|
D类
单位
|
2
)
<
1
-
H(H)
2
H(H)
.
因此,我们得到〈N个,一〉,并使用的值〈对,一〉英寸(3.2),我们有
〈
N个
,
一
〉
<
H(H)
单位
+
1
-
H(H)
2
H(H)
.
使用(3.3)我们再次得出结论
(4.8)
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
<
1
-
H(H)
2
.
既然已经得到了高度和梯度的估计,对于Dirichlet问题的解,我们明确地证明了定理1.1。再次假设小时=1关于中的边界值(1.2). 如果H(H)=-1,然后单位=1是的解决方案(1.2). 我们认为-1<H(H)<0并使用Section的符号4.在连续性方法中,让单位t吨是Dirichlet问题的解决方案(4.1). 首先,我们注意到一个非空,因为单位=1是一个解决方案,所以0∈一个.
为了证明这一点一个是的闭子集[0,1],我们必须找到C类1对解决方案的估计单位t吨对于t吨∈一个.高度估算(4.2)保留-1到0之间的所有平均曲率值。从全局梯度估计(4.8),我们有
|
D类
单位
t吨
|
<
1
-
H(H)
(
t吨
)
2
≤
1
-
H(H)
(
1
)
2
=
1
-
H(H)
2
.
证明一个是的开放子集[0,1]是隐函数定理的结果。平均曲率的线性化是雅可比算子,对应于面积泛函的第二个变量,它由下式给出我=Δ-|σ|2+n个,请参阅[16]. 在这种情况下,如果我们证明我那么就是微不足道了我是索引为0的自共轭Fredholm算子,因此我是可逆的。从Banach空间的隐函数定理可以看出,如果Dirichlet问题(1.2)可以为值求解H(H)=H(H)0,则也可以在附近的开放区间内求解H(H)0然而,我们指出我们不能应用标准理论[9,定理10.1]。
我们证明了一个通过考虑以下特征值问题我:
{
我
[
(f)
]
+
λ
(f)
=
0
在
Σ
,
(f)
=
0
在
∂
Σ
.
关联到我,有一个二次型问作用于子空间C类0∞(Σ)∑上满足条件的光滑函数(f)=0在∂Σ。在这里问是
问
(
(f)
)
=
-
∫
Σ
(f)
⋅
我
[
(f)
]
𝑑
Σ
.
我们说∑是强稳定的,如果问((f))≥0为所有人(f)∈C类0∞(Σ)就光谱而言我,相当于第一个特征值λ1(我)属于我是非负的,所以我为零。下一个结果紧随其后[8,定理1]。
引理5.1
设∑是中的紧致CMC类空超曲面H(H)n个+1.假设存在一个函数克关于∑,使得克>0∑和我[克]≤0那么∑是强稳定的。
证明。
让(f)∈C类∞(Σ)具有(f)=0在∂Σ.定义小时=日志(克).自我[克]≤0,因此Δ小时≤|σ|2-n个-|∇小时|2.乘以(f)2在∑上积分,我们得到
(5.1)
∫
Σ
(
|
σ
|
2
(f)
2
-
n个
(f)
2
)
𝑑
Σ
-
∫
Σ
(f)
2
|
∇
小时
|
2
𝑑
Σ
≥
∫
Σ
(f)
2
Δ
小时
𝑑
Σ
.
作为div公司((f)2∇小时)=(f)2Δ小时+2(f)〈∇(f),∇小时〉,散度定理得出
-
∫
Σ
(f)
2
Δ
小时
𝑑
Σ
=
2
∫
Σ
(f)
〈
∇
(f)
,
∇
小时
〉
𝑑
Σ
≤
2
∫
Σ
|
(f)
|
|
∇
小时
|
|
∇
(f)
|
d日
Σ
≤
∫
Σ
(f)
2
|
∇
小时
|
2
d日
Σ
+
∫
Σ
|
∇
(f)
|
2
d日
Σ
.
将此不等式与(5.1),我们得到问((f))≥0事实上,如果(f)≠0,然后问((f))>0,因为在问((f))=0,我们发现(f)与…成比例小时,反驳这一点小时≠0沿着∂M(M). ∎
证明。
让t吨0∈一个并设置H(H)0=H(H)(t吨0).用∑表示单位t吨0.使用引理5.1Jacobi算子的核我如果我们找到一个函数,则为零克>0关于∑,使得我[克]≤0.考虑以下模型ℋn个+1作为的子集𝕊1n个+1,我们现在有0<H(H)0≤1和〈N个,一〉>0.定义
克
=
〈
对
,
一
〉
-
H(H)
0
〈
N个
,
一
〉
.
通过利用(3.4)和(3.5),我们获得
我
[
克
]
=
(
n个
H(H)
0
2
-
|
σ
|
2
)
〈
对
,
一
〉
≤
0
,
自从|σ|2≥n个H(H)02。还有待证明克>0∑上。来自不平等(4.7),我们有
H(H)
0
〈
N个
,
一
〉
<
H(H)
0
2
〈
对
,
一
〉
+
1
-
H(H)
0
2
.
因此,我们推断
克
=
〈
对
,
一
〉
-
H(H)
0
〈
N个
,
一
〉
>
(
1
-
H(H)
0
2
)
(
〈
对
,
一
〉
-
1
)
>
0
,
我们利用了这个事实单位≤1以及两者之间的关系单位和〈对,一〉在中给出(3.2). ∎
最后,这个引理总结了定理的证明1.1.
备注5.3
人们可以使用类似的论点给出另一种证明,即类似的子集一个英寸[16,第页。 931]在中打开[0,1]回想一下,它已经被证明了(参见[16,推论8])一致梯度估计对解成立单位Dirichlet问题(1.2)何时φ=小时和H(H)>1在德西特模型中ℋn个+1即,
(5.2)
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
≤
H(H)
2
-
1
H(H)
.
现在引理5.1通过出租申请克=〈N个,一〉.所以我们有克>0,并考虑到(3.2), (3.3)和(3.5),我们获得
我
[
克
]
=
-
n个
H(H)
〈
对
,
一
〉
+
n个
〈
N个
,
一
〉
=
n个
单位
(
-
H(H)
+
1
1
-
|
D类
单位
|
2
)
≤
n个
单位
(
-
H(H)
+
H(H)
)
=
0
,
其中,在最后一个不等式中,我们使用了梯度估计(5.2).
备注5.4
定理中获得的解1.1以及Montiel解决方案[16],非常稳定。
备注5.5
我们还得到了以下结果:如果H(H)≤0在de Sitter空间模型中ℋn个+1,每一个太空般的H(H)-切片的有界域上的图是强稳定的。取函数后进行证明克=〈对,一〉,这是积极的,并且观察到我[克]=n个H(H)〈N个,一〉-|σ|2〈对,一〉≤0请注意,此结果适用于每个域Ω和边界数据φ∂Ω,与中出现的图表相反[16]在定理中1.1,其中图形的边界是包含在切片中的闭合曲线(φ=小时).
6其他梯度估算结果
我们已经在Proposition中看到了4.2边界梯度估计转移到域内部。在本节中,我们将把这些估计扩展到关于H(H)边界数据φ。尽管本文中没有使用以下结果,但它们有自己的兴趣。第一个改进了估计|D类单位|在中给出(4.5)何时H(H)≤-1.
提议6.1
让H(H)≤-1.让我们也Ω⊂R(右)n个是一个有界域,并且单位Dirichlet问题的有界解(1.2). 如果存在正常数C类1<1这样的话
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
1
,
那么就有一个常数C类=C类(H(H),φ米,单位M(M),C类1)<1这样的话
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
.
证明。
我们考虑以下模型ℋn个+1作为的子集𝕊1n个+1,我们都知道H(H)≥1.使用它|σ|2≥n个H(H)2,来自(3.5), (3.2)和(3.3),我们有
Δ
〈
N个
,
一
〉
≥
n个
H(H)
(
H(H)
〈
N个
,
一
〉
-
〈
对
,
一
〉
)
=
n个
H(H)
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
(
H(H)
-
1
-
|
D类
单位
|
2
)
≥
0
.
最大原理产量〈N个,一〉≤啜饮∂Σ单位〈N个,一〉.作为单位≤单位M(M),来自(3.3)我们有这个
1
单位
M(M)
1
-
|
D类
单位
|
2
≤
1
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
≤
啜饮
∂
Ω
1
单位
1
-
|
D类
单位
|
2
=
1
φ
米
1
-
C类
1
2
,
最终获得
(6.1)
|
D类
单位
|
2
≤
1
-
φ
米
2
单位
M(M)
2
(
1
-
C类
1
2
)
.
这就完成了证明
让我们比较一下这个结果和命题中获得的估计4.2里面有一个[16]. Montiel直接得到内部梯度估计(5.2)从域Ω的平均凸性假设出发。一旦我们有了边界梯度估计,我们的估计就得到了,它们适用于任何有界域和任何边界条件φ。当平均曲率值为非负时,可以在Ω的内部和边界获得相同的梯度估计。特别是,我们得到了以下结果。
提议6.2
让H(H)≥0。让我们也Ω⊂R(右)n个是一个有界域,并且单位Dirichlet问题的有界解(1.2). 如果存在正常数C类1<1这样的话
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
1
,
那么就有一个常数C类=C类(H(H),φ米,φM(M),C类1)<1这样的话
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
≤
C类
.
在特殊情况下φ=小时在∂Ω,我们有
啜饮
Ω
|
D类
单位
|
=
啜饮
∂
Ω
|
D类
单位
|
.
证明。
作为H(H)≥0、切线原理比较Σ单位用切片我(小时)给予单位≤φM(M)另一方面,遵循与上述证明相同的步骤H(H)≤0在模型中𝕊1n个+1,我们有Δ〈N个,一〉≥0最大值原理给出了相同的不等式(6.1)但是现在单位M(M)=φM(M)第二部分是直接的,因为φ米=φM(M). ∎
7讨论和结论
本文研究了定态空间中切片Ω区域上的给定平均曲率方程的Dirichlet问题ℋn个+1.该空间可以通过切片进行叶理化,这些切片是具有恒定平均曲率的类空间超曲面H(H)=-1。的模型ℋn个+1,通常在文献中使用,被认为是de Sitter空间的子集𝕊1n个+1然而,在这里我们已经使用了的上半空间模型ℋn个+1,类似于洛伦兹-闵可夫斯基空间中的双曲空间ℝ1n个+1。在此模型中,一个切片我(小时)只是方程的水平超平面x个n个=小时。请注意,空间相对于切片是不对称的我(小时)、和值H(H)=-1对类空间常平均曲率超曲面的几何行为至关重要ℋn个+1在这个意义上,Montiel证明了当H(H)<-1,假设Ω是严格凸的。在我们的工作中,我们研究了Dirichlet问题的可解性H(H)具有H(H)>-1之前未考虑过的场景。现在解的图形位于ℋn个+1由确定我(小时)指向过去,与案例相反H(H)<-1,对域Ω的大小有限制,实际上,Ω不能太大。我们使用连续性方法来解决Dirichlet问题,需要得到C类1预期解决方案的先验估计。我们利用滚动比较论点,以双曲面为障碍,建立边界梯度估计值。这里我们要求域是κ-凸的,并且-1≤H(H)<0在得到边界梯度估计后,我们证明了Ω内部梯度估计的存在性。这个论点在椭圆偏微分方程理论中是典型的,但它与Montiel在H(H)<-1,其中Ω的平均凸性假设直接给出了所需的梯度估计。这个案子H(H)>-1更难,这反映在连续性方法中开放步骤的证明上C类1适当利用了估计值。理想的做法是用较弱的假设取代κ-凸性假设,例如∂Ω是平均凸的。这是可以预期的H(H)<-1但当H(H)>-1。我们讨论并启动了这个过程,因为我们获得了内部梯度估计值,之前我们推导了沿边界的梯度估计值∂Ω.