针对具有非零空间曲率和/或非零宇宙学常数的时空，解决了含有经典辐射的均匀和各向同性时空中保角不变自由量子场的反作用问题。这些解取决于我们称之为的两个正则化参数$\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}$只有在后期接近广义相对论场方程适当解的解才被考虑。结果与之前在宇宙常数为零的空间平坦时空中发现的结果基本相同。因此，如果$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$，总是有一个解经历“时间对称反弹”，并且不包含奇点，如果$\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}$,$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$有一组具有粒子视界且没有奇点的解，如果$\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$始终存在至少一个具有初始奇异性但没有粒子视界的解。由空间曲率和宇宙学常数引起的差异包括时间对称反弹解的初始行为，以及如果空间曲率非零，在这种情况下许多解的初始性能$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\approx ">\approx </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\alpha ">\alpha </trans>}<trans\; data-src="<"><</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$.

• 1983年10月24日收到

内政部：https://doi.org/10.1103/物理版本D.29.615