我们讨论了（2+1）维拓扑超导体${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}}$左右移动的Majorana边缘模式和${\mathbb{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="\times ">\times </trans>{\mathbb{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$对称性。在没有相互作用的情况下，这些相位通过积分拓扑不变量进行区分${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}}$。在交互的情况下${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="8">8</trans>}$对交互不稳定，并且${\mathbb{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="\times ">\times </trans>{\mathbb{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$可以动态生成不变的质量间隙。我们表明，这一现象与II型超弦理论的模不变性密切相关。更一般地，我们表明，非手性Majorana边态的全球引力异常是按以下分类的体拓扑超导体的物理表现：${\mathbb{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="8">8</trans>}}$.

• 收到日期：2012年3月8日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevB.85.245132网址