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收到日期：2022年6月24日 2022年11月15日接受
物理学科标题（PhySH）
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图1 （a） 几何淬火设置的图示。 气体在底部为正弦曲线的1D箱式捕集器中初始化。 时间 ，电势被淬灭到一个扁平的盒子中，从而引发动力学。 （b） 紧急泡利阻塞示意图。 横向限制势中的激发可能发生在具有相反大速度的准粒子之间的碰撞之后 这里是基态激发 到第一激发态 如图所示。 该过程对应于快速创建两个粒子孔对 和 如果出射粒子的快度已经被占据，那么根据费米子准粒子统计，横向激发就不会发生。 重用权限（&P） 图2 （a） 密度扰动的实测时间演化 对于最低余弦模式的三次单独淬火。 平均原子密度为68、60和 分别是。 虚线表示硬墙的理论位置。 （b） 最低密度模式的演变 通过傅立叶分解获得。 （c） 寻址模式的演变 与一维和准一维GHD模拟进行了比较。 重用权限（&P） 图5 放松时间刻度 第一密度模式。 对于实验测量（点）和GHD模拟（阴影区域）， 通过拟合 密度模式 其中方程的阻尼振荡( 4 )。 实验结果分为四个模式振幅范围 在每个图中， 显示了不同温度 .温度 根据密度波动分析推断，相应的误差条代表置信区间的68%（更多详细信息见参考文献[ 43 ]). 同时，错误指示灯亮起 表示从拟合到等式的95%置信区间( 4 )。 虚线标记 对于每个振幅范围，进行了三种不同的GHD模拟：标准1D GHD（红色）、考虑费米子粒子统计（青色）的准一维GHD和忽略统计（蓝色）的经典碰撞积分的准一维GHD。 GHD结果绘制为阴影区域，其上边缘和下边缘分别标记给定范围内的最小和最大模式振幅。 所有模拟都假设平均原子密度为 ，对于某些测量值，其偏差高达20%。 通过缩放实验时间轴，计算了模拟和实验之间平均密度和有效盒长度的差异。 重用权限（&P） 图6 实验装置的图示。 云 原子被困在原子芯片下面，原子芯片的电流线产生一个香烟形状的电势。 在我们的约定中，纵向标记为 横向为 和 这里，重力沿 轴。 蓝色调谐激光沿着 方向； 使用DMD，其光束前端的形状可以沿纵轴产生所需的电势。 重用权限（&P） 图7 （a） 2 ms TOF后拍摄的原子云吸收照片。 盒子长度为 图中显示了被困在平箱势（左侧）和余弦势（右侧）中的原子云。 由于强的一维约束，短TOF产生了云在横向的膨胀，而其对纵向尺寸的影响可以忽略不计。 （b） 位于平箱势（左侧）和余弦势（右侧）中的云的平均纵向密度分布。 右侧的两个密度剖面对应于两个不同的振幅。 重用权限（&P） 图8 几何淬火的对称性。 如果动力学在余弦势或平面盒中初始化，阻尼不会改变。 在此测量中，平均原子密度为 ，初始热状态的温度为 在（a）中说明了密度扰动的演化 在从余弦模电势淬火到扁平盒后； 在（b）中，淬火被反转。 面板（c）显示了激发模式的演变 .蓝色数据点对应从单模到扁平盒的淬火，而红色数据点对应反向数据点（带翻转符号）。 理论上，由于GHD模型在时间反转变换下是不变的，因此很容易理解两种猝灭的对称性。 重用权限（&P） 图10 第一密度模式的松弛时间刻度。 对于实验测量（点）和GHD模拟（阴影区域），时间刻度 通过拟合第一密度模的时间演化得到 方程的阻尼振动( 4 )。 进行了四种不同的GHD模拟：标准1D GHD，假设没有初始横向激发的准1D GHD，估计激发态热布居的准1D-GHD，以及具有经典碰撞积分的准1D-GHD。 实验数据点的误差条表示 根据公式( 4 )。 阴影区的范围反映了考虑到两个模态振幅的不确定性，仿真结果的最大变化 和温度 表中列出。 不确定性 由公式拟合的95%置信区间给出( 4 )。 测量的温度 根据密度波动分析推断，相应的不确定性代表置信区间的68%（更多详细信息见参考文献[ 43 ]). 所有模拟都假设平均原子密度为 在盒子里。 同时，测量的平均原子密度 通过对多个实验实现进行平均得到，其由标准偏差给出的不确定度可以在表中找到。 通过缩放实验时间轴，计算了模拟和实验之间平均密度和有效盒长度的差异。 重用权限（&P）