在整数量子霍尔区的量子临界点处，计算了样品平均纵向两端电导和相应的库波电导。在大系统尺寸的极限下，两个输运量在最低朗道带的数值不确定性范围内是相同的，$\mathrm{<trans\; data-src="0.60">0.60</trans>}<trans\; data-src="\pm ">\pm </trans>\mathrm{<trans\; data-src="0.02">0.02</trans>}\text{<trans data-src="\hspace{0.17em}">\hspace{0.17em}</trans>}\text{<trans data-src="\hspace{0.17em}">\hspace{0.17em}</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="0.58">0.58</trans>}<trans\; data-src="\pm ">\pm </trans>\mathrm{<trans\; data-src="0.03">0.03</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}$分别是。在第二低的朗道带中，临界电导$\mathrm{<trans\; data-src="0.61">0.61</trans>}<trans\; data-src="\pm ">\pm </trans>\mathrm{<trans\; data-src="0.03">0.03</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}$它确实支持普遍性的概念。然而，这些数字与迄今为止普遍认为的数值有很大差异$\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}$我们认为，这种差异是由于临界波函数的多重分形结构造成的，这一特性通常应在量子临界点的电导中显示出来。

• 收到日期：2005年7月26日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevLett.95.256805