摘要
收到日期：2022年5月24日 2022年8月8日修订 2022年9月23日接受
图像
图1 （a） 描述碱土原子一维链的示意图（每个原子 能级）捕获在光学晶格中，并通过最近邻超交换相互作用。 初始域-全局不平衡的平衡编码了潜在的KPZ动力学。 （b） SU（3）对称可积自旋链的畴壁动力学随时间的变化。 （c） 使用 .动力学指数， ，表示超扩散，与KPZ传输一致。 重用权限（&P） 图2 （a） 可积非阿贝尔对称模型（蓝点）中KPZ传输的推测景观。 非阿贝尔对称性可以通过两种不同的方式被打破，要么通过向初始状态（橙色线）添加有限电荷密度，要么通过扰动潜在的哈密顿量（紫色线）。 （b） 通过畴壁传输的总极化， ，直接决定了动力学指数。 对于可积SU（3）模型， ; 当哈密顿量中的可积性或对称性被破坏时， [ 49 ]； 当初始状态具有非零电荷密度时， 注意，为了清晰起见，可积性破坏情况（绿色）的曲线向下移动。 （c） 表示电荷传输速度 作为电荷密度的函数 对于SU（3）模型和SU（2）模型（插图）[ 53 ]。 （d） 扩散系数 当Izergin-Korepin和XXZ（插入）可积模型接近SU（3）和SU（2）（插入）对称点时发生发散。 DMT键维度 被选为 和 分别针对SU（3）和SU（2）情况。 插入图中的绿色十字标记了从键维tDMRG模拟获得的先前数值结果 [ 54 ]. 重用权限（&P） 图3 （a） –（d）KPZ标度函数来自各种可积动力学：静态、非阿贝尔对称模型、Floquet对应模型和超对称模型。 （a） [（d）]在后期 该模型不同于高斯和列维飞行期望，但与KPZ尺度函数表现出极好的一致性。 （a）[（d）]的插入：相对于KPZ缩放函数的相对差异。 我们注意到，随着时间的增加，协议扩展到更长的长度范围。 （b） [（c）]具有不同非阿贝尔对称性的静态[Floquet]可积模型的延迟重标度极化剖面。 对于所探索的所有对称性，动力学表现出与KPZ标度函数的良好一致性。 插入（b）[（c）]：放大极化剖面。 数值模拟中的系统尺寸选择如下： 对于所有静态模型， 对于Floquet SU（3）和SO（3 用于其他Floquet型号。 （e） 对于所考虑的所有模型，极化梯度和电流之间的比率是不均匀的，这与任何线性传输方程的预期形成鲜明对比。 观测到的曲率与KPZ传输一致。 （f） 在可积超对称模型中，通过畴壁（上面板）传输的总电荷和提取的动力学指数 （下面板）与超扩散一致。 （g） 可积函数中的极化梯度 具有不同孔密度的模型。 在相同的演化时间内，具有较小空穴密度的系统更接近KPZ期望。 重用权限（&P）