我们研究了Eddingon激发的Born-Infeld引力与Born-Infeld电动力学耦合的球对称静态时空。这两个常数，${\mathrm{<trans\; data-src="b">b条</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$它参数化了电动力学（物质）和重力部门的Born-Infeld结构，表征了我们分析解决方案的特征。发现黑洞或裸奇点，这取决于${\mathrm{<trans\; data-src="b">b条</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$以及电荷和质量。通过分析固定$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$，变化中${\mathrm{<trans\; data-src="b">b条</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$反之亦然。此外，我们还将新的度量函数与已知的度量函数进行了比较${\mathrm{<trans\; data-src="b">b条</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="\to ">\to </trans><trans\; data-src="\infty ">\infty </trans>$（麦克斯韦）和$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}<trans\; data-src="\to ">\to </trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}$（地球黑洞）案例。有趣的是，对于这两个参数之间的特定关系，${\mathrm{<trans\; data-src="b">b条</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="4">4</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$,$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}<trans\; data-src=">">></trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}$，我们得到了一个类似于著名的Reissner-Nordström线元素的解，尽管做了一些修改。利用这个特殊的解作为背景时空，我们研究了Born-Infeld光子的零测地线以及引力透镜。在有趣的特征中，我们注意到（i）光子球的半径随着增加而增加$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$和（ii）领先订单修正期的净正贡献，包括$\mathrm{<trans\; data-src="\kappa ">\kappa </trans>}$，在偏转角的弱透镜公式中。我们还通过数值和绘图研究了各种其他解决方案的有效电势和光传播。综上所述，我们的论文是首次尝试找出物质和重力扇区的Born-Infeld结构如何影响产生的重力场的性质和特征。

• 收到日期：2015年5月7日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.92.084004（物理版）