非微扰地计算了局部夸克双线性算子的重整化因子${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}$坚固链节非微扰三叶草（SLiNC）费米子的味道，重点介绍手征和连续外推的各种程序。模拟以晶格间距进行$\mathrm{<trans\; data-src="a">一</trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0.074">0.074</trans>}\text{<trans data-src="\hspace{0.17em}">\hspace{0.17em}</trans>}\text{<trans data-src="\hspace{0.17em}">\hspace{0.17em}</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="fm">调频</trans>}$以及五个π介子质量值在290–465 MeV范围内，允许安全稳定的手性外推。重点讨论了影响赝标量电流重整化因子的著名π极的减法。在微扰理论中，我们还计算了局部双线性对一个回路的逆传播子和格林函数。我们通过扰动计算晶格伪影到二阶以及晶格间距中的所有阶来研究晶格伪影。重整化条件在${\mathrm{<trans\; data-src="RI">RI公司</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}\text{<trans data-src="−">−</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="MOM">母亲</trans>}$方案，用于微扰和非微扰结果。在重整化尺度的不同值下获得的重整化因子被转换为$\stackrel{<trans\; data-src="¯">¯</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="MS">微软</trans>}}$方案，并且被微扰地演化到2GeV。通过对连续极限的外推，消除了对初始重整化尺度的任何剩余依赖性。我们还研究了系统误差的各种来源。在校正非扰动估计时要特别小心，方法是使用相同的动作减去根据单环扰动理论计算的晶格伪影。我们测试了两种不同的方法，通过减去$\mathcal{<trans\; data-src="O">O（运行）</trans>}<trans\; data-src="(">(</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="g">克</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="a">一</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src=")">)</trans>$供款，或完成（所有订单$\mathrm{<trans\; data-src="a">一</trans>}$)单圈晶格伪影。

• 收到日期：2014年9月2日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.91.014502