最近由经典膨胀模型预测的高频残余引力波（GW）的最大信号和峰值可能牢牢地局限于千兆赫兹区域；在临界单位（即。，${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="\Omega ">\Omega </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="GW">格温</trans>}}<trans\; data-src=")">)</trans>$顺序为${\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}<trans\; data-src=",">,</trans>$大约比普通通胀模型大8个数量级。这只是小型电磁探测系统中高频GW电磁（e.m.）响应的最佳频带。我们考虑高斯光束通过静磁场对高频残余GW的电磁响应。发现在同步共振条件下，一阶微扰电磁功率流将围绕高斯光束的对称轴包含一个“左圆波”和一个“右圆波”，但是由+极化和$<trans\; data-src="\times ">\times </trans>$残余GW的极化特性不同，其行为的扰动与局部区域背景电磁场的扰动明显不同。对于具有典型参数的高频遗迹GW${\mathrm{<trans\; data-src="\nu ">\nu </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="g">克</trans>}}{<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}\mathrm{}}^{\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="Hz">赫兹</trans>}<trans\; data-src=",">,</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}\mathrm{}}^{\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="30">30</trans>}}$在典型的膨胀模型中，通过一个区域的相应微扰光子通量${\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="m">米</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$预计会是${\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}<trans\; data-src=".">.</trans>$这是我们最近使用典型的实验室参数分析和估计的最大扰动光子通量。此外，我们还讨论了高频残余GW在高斯光束中产生的几何相移，并估计了可能的物理效应。

• 收到日期：2002年12月3日

内政部：https://doi.org/10.10103/PhysRevD.67.104008