引力辐射是针对小质量在无束缚轨道上通过大质量的情况计算的，其中小质量的速度可以是相对论的。这使得我们可以研究慢运动近似无效的情况下的引力辐射。由小质量引起的引力势或度量中的扰动是通过求解广义相对论的扰动场方程来明确确定的，这些扰动场方程是通过将度量展开到表示大质量几何的度量得到的。由此计算出发射波的能量通量。在非相对论极限下，结果与慢运动近似的结果一致。对极端相对论速度下辐射的定性行为进行了讨论，发现在相同的极限下与人们对快速运动近似的期望不一致。给出了从以下速度范围内辐射能量的总能量、功率和角度分布的数值结果$\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}<trans\; data-src=".">.</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}$到$\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}<trans\; data-src=".">.</trans>\mathrm{<trans\; data-src="9">9</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="9">9</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="9">9</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="9">9</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}$极端相对论极限的显著特征是正向辐射峰值和时间峰值，两者都发生在电磁辐射中，并且一次过境辐射的总能量与${<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src="-">-</trans>\frac{{\mathrm{<trans\; data-src="v">v（v）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}{{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}<trans\; data-src=")">)</trans>}^{<trans\; data-src="-">-</trans>\frac{\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}$.

• 1969年10月1日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.1.1559