我们报道了石墨烯带中激光诱导手性边态的出现。分析解提供了对这些Floquet态性质的理解,并辅以输运性质的数值模拟。在这些结果的指导下,我们表明石墨烯可以用于实现具有显著可调性的非平衡拓扑状态:而激光强度可以用来控制其速度和衰减长度,改变激光偏振可以改变其传播方向。
DOI(操作界面):https://doi.org/10.103/PhysRevB.89.121401
©2014美国物理学会
P.M.佩雷兹·皮斯库诺1,冈萨洛·乌萨吉2,3,C.A.巴尔塞罗2,3、和L.E.F.Foa Torres公司1,*
第89卷,第。2014年3月12日至15日
(a) 设置方案:频率激光器Ω照亮一段最终无序的石墨烯带。圆极化可以诱导手征边态(b)–(d)。准能量色散随系统宽度的典型演化W公司增加[(b)W公司=21.3纳米,(c)W公司=42.6纳米和(d)W公司=426nm]从数值解中获得(1)。此图中的激光频率为ℏΩ=0.2γ0和N个最大值=2。颜色表示状态平均密度的权重。请注意,还有一个小间隙[24]在Dirac点[22,23]但在这个参数范围内可以忽略不计。增强此功能需要更高的频率和更大6-7个数量级的激光功率[22]而不是在这个提案中。
准能量色散与k个在附近K(K)[(a)插入]和K(K)′[(b)插入]点。上的重量米=0Floquet通道以从白色(零)到黑色(一)的色标显示。FES填补了ℏΩ/2重量接近0.5用红色和蓝色突出显示。每个山谷中这些状态的概率密度的空间分布(对于一个站点)以色标显示在相应的主框架中。面板(c)显示了沿(a)中所示地图的切割ɛα=0.15γ0,这次包括类型一个和B类位置(正方形和圆形)以及分析计算结果(虚线和实线)。结果对应于圆偏振光ℏΩ=0.3γ0和η=0.05和锯齿形石墨烯带W公司=213纳米。
点探测器定位站点之间总传输概率的空间分布秒1在层上L(左)和秒2在图层上R(右)这些层彼此相距63 nm,并在插图中用虚线标记。秒1作为从左侧[面板(a)、(c)和(e)]或从右侧[面板(b)、(d)和(f)]开始的第二个原子计数,并在插图上用红点标记。这个x的坐标秒2在图层上R(右)是这些图中的水平轴(一c(c)c(c)是碳-碳距离)。传输概率T型秒1→秒2和T型秒2→秒1分别显示为蓝色和红色点归一化的达到最大值。面板(a)和(b)用于圆极化辐照的原始样品(106 nm宽)(ℏΩ=γ0,η=三/16)费米能量接近动力学间隙的中心(ɛ=0.497×ℏΩ)。黑色虚线是指数,衰减率为1/ξ如分析溶液所示。在面板(c)和(d)中,层之间引入了0.1%的随机空位L(左)和R(右),而在(e)和(f)中,为2 nm宽的条带15.7从样品右侧切下nm长。
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