摘要
收到日期：2012年4月20日
图像
图2 – 说明最初占据的动量模式 （着色球体） ，用于五种平均场配置。 球体的面积与平均粒子数成正比。 第六个初始条件， ，在几何上与 ，但具有最初占用的动量 。如果没有另外说明，平均而言，粒子总数的一半占据零模式。 重用权限（&P） 图3 左：单件职业编号 作为时间的函数 （以晶格单位），对于不同的离散动量模式 , ，沿着 轴。 结果在大小为的网格上计算 ，来自初始字段配置 注意双对数刻度。 线条显示不同的幂律演变 .右：零模式占用编号 和相干人口 作为时间的函数 （双对数刻度），平均运行次数超过100次，网格大小 、和初始条件 . 标志着漩涡产生的时间。 重用权限（&P） 图4 漩涡密度 作为时间的函数 （以晶格为单位）。 注意双对数刻度。 （a） 图2中给出的各种初始条件的演变，在一个大小的网格上平均运行20次 。线条显示不同的幂律演变。 假设旋涡面积由 ，最大密度的旋涡堆积将对应于旋涡密度 （b）不同初始零模种群的演化 .平均值在一个大小的格子上进行了20次跑步 ，对于初始条件 .拟合参数为 和 与NTFP最接近的方法是 – . 重用权限（&P） 图6 中两个涡旋-反涡旋对之间的散射事件示意图 尺寸。 左图：两个涡对的散射导致两个涡的相互湮灭和密度波的发射。 右：两个涡旋对的散射，导致涡旋-反涡旋距离的变化 和对速度 我们曾经说过 在密度波的发射下，涡旋对迅速衰减。 重用权限（&P） 图7 总能量随时间变化的贡献 （以晶格单位），平均运行174次。 我们展示了相互作用的能量 ，可压缩能量 ，不可压缩能量 和量子压力 根据附录中的定义，根据尺寸网格推导 对于初始条件 如图2所示。 注意双对数刻度。 有关幂律演变的讨论，请参见第2d节。 重用权限（&P） 图9 逆相干长度空间中多涡旋态的轨迹 和逆平均涡-反涡距离 ，从开始 。添加箭头以沿时间方向引导眼睛。 虚线表示最小值 ，在大小为的网格上可用 我们将NTFP理解为在其他最大相干背景上具有几个最大分离对的配置，这意味着它位于虚线的交叉点附近。 因此，NTFP最接近于 和 。实心（红色）圆圈表示平均跑了174次， ，初始时间 ，和最后一次 ; 填充正方形，平均跑1223次 , 、和 ; 和开放式方块，平均跑了16次， , 、和 注意，符号在对数时间刻度上的间距相等。 我们标明时间 , , 、和 .平均数 系统中剩余的漩涡数量为 , , , 、和 . 重用权限（&P） 图10 逆相干长度和逆平均涡旋-反涡旋距离空间中的多涡旋状态。 （a） 热配置 适用于一系列温度 ，从右下角到左上角递增。 实线标记了 函数从代数变为指数，表示BKT转换。 （b） 热管比较 对于相同的温度范围 伴随着相应的动力学演化。 （数据与图9相同。）虚线表示最小值 ，在大小为的网格上可用 。请注意 轴间距[0.25,0.55]已被截断。 重用权限（&P）