我们引入了一个基于正映射的可分性准则$\mathrm{<trans\; data-src="\Gamma ">\Gamma </trans>}<trans\; data-src=":">:</trans>\stackrel{<trans\; data-src="\to ">\to </trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="\rho ">\rho </trans>}}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="Tr">晶体管</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\rho ">\rho </trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\rho ">\rho </trans>}<trans\; data-src=",">,</trans>$哪里$\mathrm{<trans\; data-src="\rho ">\rho </trans>}$是一个追踪类Hermitian操作员。任何可分离状态都由$\mathrm{<trans\; data-src="\Gamma ">\Gamma </trans>}$并将恒等式转化为非负算子，这为可分离性提供了一个简单的必要条件。这种条件通常是不够的，因为它很容易被纠缠稀释。在一个子系统是量子比特的特殊情况下，$\mathrm{<trans\; data-src="\Gamma ">\Gamma </trans>}$简化为时间反转，因此该可分性条件等价于部分转置。因此，对于$\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}<trans\; data-src="\times ">\times </trans>\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}<trans\; data-src="\times ">\times </trans>\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}$系统。最后，两个量子位的映射和“魔术”基础中的复共轭之间的简单联系[Phys.Rev.Lett。78，5022（1997）]。

• 收到日期：1997年10月31日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevA.60.898