以前处理非平稳过程中辐射校正的方法，如原子场中电子的散射或$\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}$-射线，通过$\frac{{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}{\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$，存在缺陷，因为它们预测了过渡概率的无限低频修正。这种困难可以通过这里开发的一种方法来避免，该方法基于另一种假设，即$\frac{{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="m">米</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}}}$,$\frac{\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="m">米</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}$和$\frac{\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\Delta ">\Delta </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="p">第页</trans>}}$($\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}$=辐射角频率，$\mathrm{<trans\; data-src="\Delta ">\Delta </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="p">第页</trans>}$=电子动量的变化）与单位相比很小。与$\frac{{\mathrm{<trans\; data-src="e">e（电子）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}}{\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$，这允许过渡到经典极限$\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$电子上的外部扰动在玻恩近似中处理。结果表明，对于上述三个参数可以忽略不计的频率，量子力学计算只产生了经典公式的直接重新解释的结果，即电子运动的给定变化的总概率不受与辐射的相互作用的影响，发射量子的平均数是无限的，这样平均辐射能量等于相应轨道上经典辐射的能量。

• 1937年5月14日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRev.52.54