结果表明，从公理局部场理论中已知的任何正则螺旋度振幅都满足色散关系$<trans\; data-src="-">-</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="\le ">\le </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\le ">\le </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}$实际上在拟拓扑积中是解析的$\mathrm{}<trans\; data-src="|">|</trans>\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}<trans\; data-src="|">|</trans><trans\; data-src="<"><</trans>\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}<trans\; data-src="\times ">\times </trans>\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}$在具有切口的剖切面中$\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="C">C类</trans>}<trans\; data-src="+">+</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}$,$\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}<trans\; data-src="=">=</trans><trans\; data-src="-">-</trans>\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}<trans\; data-src="-">-</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}<trans\; data-src="+">+</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="C">C类</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$，其中$\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}$,$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}<trans\; data-src="\ge ">\ge </trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}$是一个固定的数字。这是标量情况下所得结果对非零自旋粒子散射的推广。首先，Froissart极限被扩展到所有螺旋度振幅。此外，对于$<trans\; data-src="-">-</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="\le ">\le </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\le ">\le </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}$趋于无穷大时$\mathrm{<trans\; data-src="t">t吨</trans>}$通道，具有初始（最终）螺旋度${\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}$和${\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$(${\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$和${\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$)，以为界${{\mathrm{<trans\; data-src="C">C类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}}}^{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src="-">-</trans><trans\; data-src="max">最大值</trans>\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans><trans\; data-src="|">|</trans>\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}\mathrm{}<trans\; data-src="|">|</trans><trans\; data-src=",">,</trans><trans\; data-src="|">|</trans>\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}\mathrm{}<trans\; data-src="|">|</trans><trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}{<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="ln">自然对数</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$如果$\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}<trans\; data-src="+">+</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$是偶数，或者${{\mathrm{<trans\; data-src="C">C类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}}}^{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src="-">-</trans><trans\; data-src="max">最大值</trans>\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans><trans\; data-src="|">|</trans>\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}\mathrm{}<trans\; data-src="|">|</trans><trans\; data-src=",">,</trans><trans\; data-src="|">|</trans>\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}\mathrm{}<trans\; data-src="|">|</trans><trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}{<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="ln">自然对数</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="s">秒</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>}^{\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}}$如果$\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}<trans\; data-src="+">+</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$很奇怪，其中$\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}<trans\; data-src="-">-</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="\lambda ">\lambda </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}<trans\; data-src="-">-</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$一旦其中一个自旋大于1，就会产生超收敛振幅。自旋-0-spin-1散射的情况是临界的，并且在缺乏任何详细的动力学信息的情况下，在这种情况下无法获得超收敛振幅。

• 1968年3月25日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRev.174.2140