基于这样一个事实，即当所涉及的电子态之间的能量差小于声子能量时，由声子虚拟交换产生的电子之间的相互作用具有吸引力，提出了超导理论，$\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}$当这种吸引相互作用主导排斥屏蔽库仑相互作用时，有利于形成超导相。正常相位由Bloch单个粒子模型描述。超导体的基态是由正常态结构的线性组合形成的，在这种组合中，电子以相反的自旋和动量对被激发，其能量低于正常态，其数量与平均值成正比${<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\hslash ">\hslash </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$与同位素效应一致。通过指定某些布洛赫态的占位，并使用其余的形成虚拟对组态的线性组合，可以获得与正常相位的激发态一一对应的相互正交的激发态集。该理论产生了一个二阶相变和Pippard提出的形式的Meissner效应。比热和穿透深度及其温度变化的计算值与实验值吻合良好。单个粒子激发有一个能量缺口，从大约$\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}<trans\; data-src=".">.</trans>\mathrm{<trans\; data-src="5">5</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="k">k个</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="T">T型</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$在$\mathrm{<trans\; data-src="T">T型</trans>}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}\mathrm{<trans\; data-src="°">°</trans>}$K至0${\mathrm{<trans\; data-src="T">T型</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$给出了激发态超导波函数之间单粒子算符的矩阵元表，这些表有助于微扰展开和跃迁概率的计算。

• 1957年7月8日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRev.108.1175