研究了圆柱绕流脉冲问题非定常边界层方程的终端结构。众所周知,该问题的经典边界层方程和相互作用边界层方程都是奇异的,圆柱上相互作用边界元的奇异结构尚未在欧拉框架内使用经典有限差分方法得到正确的求解。本文的目的是解决圆柱体冲击起动流动的经典边界层和相互作用边界层的奇异结构。采用自适应网格方案,结合交互情况下的面板方法,解决与奇异点出现定义的终端结构相关的极小时间和长度尺度问题。在欧拉坐标系中进行的计算表明,交互边界层计算比经典边界层计算终止得更快,并且随着雷诺数的减少,奇点出现的时间更早,并且更靠近圆柱体的后驻点。讨论了与先前拉格朗日和固定网格欧拉结果的比较。

1
V·J。
Peridier公司
,
F.T.公司。
史密斯
,
法学博士。
散步的人
, “
涡致边界层分离。第1部分。非定常极限问题Re→∞。第2部分。非定常相互作用边界层理论
,”
J.流体力学。
232
,
99
(
1991
).
2
J·W·。
埃利奥特
,
S.J.公司。
考利
、和
F.T.公司。
史密斯
, “
边界层分解:(i)在运动表面上;(ii)在自相似非恒定流中;(iii)在完全不稳定流中
,”
地球物理学。气虚。流体动力学。
25
,
77
(
1983
).
三。
F.T.公司。
史密斯
, “
任何非定常相互作用边界层都可能发生有限时间破裂
,”
数学软件
35
,
256
(
1988
).
4.
S.J.公司。
考利
, “
圆柱绕流隐涵流Blasius展开的计算机推广和解析延拓
,”
J.流体力学。
135
,
389
(
1983
).
5
法律。
范多梅伦
标准F。
, “
分离层流边界层奇异性的自发产生
,”
J.计算。物理学。
38
,
125
(
1980
).
6
D.B.博士。
英格姆
, “
不稳定分离
,”
J.计算。物理学。
53
,
90
(
1984
).
7
T。
杰贝吉
, “
具有智能数值格式的非定常边界层
,”
J.流体力学。
163
,
129
(
1986
).
8
N。
莱利
、和
R。
瓦珊塔
, “
非定常高雷诺数流动
,”
J.流体力学。
205
,
243
(
1989
).
9
R·A·W·M。
亨克斯
、和
A.E.P.公司。
维尔德曼
, “
关于定常和非定常边界层描述的分解
,”
J.流体力学。
179
,
513
(
1987
).
10
欧洲委员会。
亚当斯
,
F.T.公司。
史密斯
、和
A.T.公司。
康力斯克
, “
涡流诱导边界层的自适应网格方案
,”
美国汽车协会J。
33
,
864
(
1995
).
11
E.C.Adams,“流体力学中非定常问题的自适应网格方法”,硕士论文,俄亥俄州哥伦布俄亥俄州立大学。
12
Z.Xiao、O.R.Burggraf和A.T.Conlisk,“由接近圆柱体的涡流引起的三维相互作用边界层流动”,提交给J.Fluid Mech。
13
J.Katz和A.Plotkin,低速空气动力学(McGraw-Hill,纽约,1991年)。
14
手术室。
布格格拉夫
, “
粘性相互作用理论中边界条件的选择
,”
美国汽车协会J。
4
,
1145
(
1966
).
15.
风险管理。
横梁
无线电频率。
变暖
, “
可压缩Navier-Stokes方程的隐式因子格式
,”
美国汽车协会J。
16
,
393
(
1978
).
16
Fu-Sh公司。
A.T.公司。
康力斯克
, “
相互作用对对流直线涡诱导边界层的影响
,”
J.流体力学。
200
,
337
(
1989
).
17
A.T.Conlisk,“强涡旋边界层相互作用中的压力场”,AIAA论文编号:89-02931989年1月9-12日,内华达州雷诺。
18
H。
Affes公司
,
Z.公司。
、和
A.T.公司。
康力斯克
, “
旋涡接近圆柱时的边界层流动
,”
J.流体力学。
275
,
33
(
1994
).
19
H.Affes、Z.Xiao、A.T.Conlisk、J.M.Kim和N.M.Komerath,“旋涡引起的三维边界层流动”,提交给AIAA J。
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