程函方程解的水平面定义了零面或特征面。本文在Minkowski空间中研究了这些曲面的性质。特别是,我们对这些“曲面”的奇点感兴趣(一般来说,这些曲面可以是自相交的,并且只能是分段光滑的),也对将零曲面分解为一个二维波前的单参数族感兴趣,该波前也可以具有自相交和奇点。我们首先回顾了一种漂亮的方法,用于构造平面空间程函方程的一般解;它允许从任意Cauchy数据或形式的时间无关(平稳)解中求出解S=t−S0(x,y,z)。然后,我们应用此方法获得与零无穷大的剪切(“坏”)二维切割相关的全局渐近球形零曲面;曲面定义为从法线到切割。随后,对这些曲面及其相关波前的焦散和奇异性进行了研究。然后,我们从另一个角度,即从阿诺德的家庭生成理论来处理同一组问题。这种处理允许处理(参数化)自相交区域和零曲面的非光滑区域,否则很难处理这些区域。最后,我们将奇点的分析推广到特征曲面族的情况。

1
V.I.Arnold、S.M.Gusein Zade和A.N.Varchenko,可微映射的奇点,第一卷(伯克豪斯,波士顿,1985年)。
2
V.I.阿诺德,灾难理论(施普林格·弗拉格,柏林,海德堡,1986年)。
三。
V.I.阿诺德,经典力学的数学方法(Springer-Verlag,柏林,1980年)。
4
V.I.Arnold和S.P.Novikov编辑。,动力系统,第四卷(Springer-Verlag,柏林,1990年)。
5
H。
弗里德里希
J。
斯图尔特
,
程序。R.Soc.伦敦,Ser。A类
385
,
345
(
1983
).
6
西。
哈斯
,
M。
克里勒
、和
五、。
佩尔利克
,
班级。量子引力。
13
,
161
(
1996
).
7
P.Schneider、J.Ehlers和E.E.Falco,引力透镜(Springer Verlag,纽约,1992年)。
8
美国。
弗里泰利
,
C、。
科扎梅
、和
E.公司。
纽曼
,
数学杂志。物理学。
36
,
4984
(
1995
).
9
美国。
弗里泰利
,
C、。
科扎梅
、和
E.公司。
纽曼
,
数学杂志。物理学。
36
,
6397
(
1995
).
10
R.Penrose和W.Rindler,自旋和时空(剑桥大学,英国剑桥,1994年)。
11
E.T.Newman和K.P.Tod,“渐近平坦空间-时间”,in广义相对论与引力,第2卷由A.Held编辑(Plenum,纽约,1980),以及其中引用的参考文献。
12
L.Landau和E.Lifschitz,经典力学(佩加蒙,海丁顿山大厅,牛津,1960年)。
13
R.Courant和D.Hilbert,数学物理方法(Interscience,纽约,1962年),第二卷。
14
C、。
科扎梅
E.公司。
纽曼
,
数学杂志。物理学。
24
,
2481
(
1983
).
15
S.L.公司。
肯特
E.T.公司。
纽曼
,
数学杂志。物理学。
24
,
949
(
1983
).
16
美国。
弗里泰利
,
C、。
科扎梅
、和
E.公司。
纽曼
,
物理学。版次D
56
,
4729
(
1997
).
17
右侧。
林德
E.T.公司。
纽曼
,
数学杂志。物理学。
15
,
1103
(
1974
).
18
Bishop、Gomez、Lehner、Szilagyi和Winicour最近的预印本使用相同形式的度量来研究爱因斯坦方程的数值解。
19
I.薛定谔,不断扩大的世界(剑桥大学,英国剑桥,1956年)。
20
C.Kozameh和E.Newman,“真空Maxwell、Yang-Mills和爱因斯坦方程的非局部方法”,摘自时空的拓扑性质和整体结构由P.Bergmann和V.de Sabbata编辑(Plenum,纽约,1986年)。
21
K.P.Tod,英寸广义相对论的最新进展由A.Janis和J.Porter编辑(Birkhauser,Boston,Basel,1992)。
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