用于模型分析图.2到图.14为不同的物理参数值绘制。图.2表明由于曲率参数，速度的横向分量没有变化γ但在动态区域[0,1.25]之后，速度分量随着曲率的减小而减小γ也就是说，圆柱体的外表面趋于平面，这意味着由于与流体接触的区域变得相切，粘度效应降低。图.三显示了Weissenberg数的影响λ关于速度的横向分量。随着λ速度的横向分量增加。我们知道Weissenberg数λ是弛豫时间与特定过程时间的比值，因此特定过程时间增加将降低Weissenberg数λ这表明速度分量增加了。图.4反映了Weissenberg数的影响λ速度的水平分量。速度分量渐近地接近于零η→∞，在这种情况下，速度是自由流速度。同样随着Weissenberg数的增加λ速度分量减小。我们知道Weissenberg数λ是弛豫时间与特定过程时间的比值，因此特定过程时间减少将增加Weissenberg数λ这表明速度分量减小，边界层厚度减小，反之亦然。图.5显示了速度剖面的变化（f）′(η)由于曲率参数γ分析表明，动态区域[0,0.75]有一个小的变化，在此区域之后，即在[0.75，∞）内，速度剖面接近于零，这意味着速度在[0.75,∞）区域内成为自由流。速度剖面（f）′(η)随着曲率参数的增加而增加γ。因为曲率参数增加γ导致曲率半径减小，从而降低流动阻力。边界层厚度随曲率参数的增加而增加γ.
发件人表 我.我们看到了逆关系表明C类（f）随着雷诺数的增加而减小。很明显重新x个导致粘性力减小，因此|C类（f）|. 在这种情况下C类（f）在曲率参数上γ。我们看到曲率参数增加γ增加这意味着作为曲率参数γ黏性力增加，黏性力减小。图形行为显示为图.6.表.二将不同的表面摩擦系数值与之前的结果进行了比较。
在图.7曲率参数的不同值γ结果表明，随着曲率参数的增加，温度分布和温度边界层都有所增加。所以曲率参数增加γ加快了传热速度。因此，热边界层随着曲率参数的增加而增加γ.图.8结果表明，导热系数ε的增加增加了温度分布和温度边界层，从而导致了传热火花的产生。图.9显示了普朗特尔数的增加公共关系降低边界层厚度。在传热问题中公共关系对控制动量和热边界层的相对增厚起着重要作用。较小的Pr值表明，与速度（动量）相比，热量扩散较快。因此，Prandtl数公共关系可用于增加或减少传导流中的冷却速度。图.10表明温度场随着热源的增加而增加β>0，因为在这些过程中发生放热反应并释放热量，因此系统热量增加，热边界层增加。图.11表明温度场随着热沉的增加而减小β<0，因为发生了吸热反应，系统吸收了热量，因此系统热量减少，热边界层也减少。这说明了热源β在传热问题中具有重要意义。等式.(34)定义了常规传热系数之间的关系，即努塞尔数努x个和雷诺数重新x个，我们注意到和这些关系表明，粘度的增加会降低雷诺数，反之亦然。所以由于曲率参数的增加γ粘度降低重新x个增加导致Nusselt数增加。也增加了努x个在拉伸气缸的情况下，提高了常规传热速率的幅度。此外，Nusselt数努x个取决于β，公共关系和ε，以及它们的影响在表.二。图形行为也显示在图.12，13、和14.
表.三显示了不同参数对局部Nusselt数的影响。热源增加β导致流体温度升高，从而导致从壁面到流体的传热速率降低。表.三还显示了Prandtl数的影响公共关系当地Nusselt号码。Prandtl数量增加公共关系导致流体温度降低，从而在壁面和流体之间产生温度梯度，传热速率增加。值得注意的是，导热系数ε的增加降低了局部努塞尔数。由于电导率ε增加了流体的温度，因此壁面和流体之间的温差减小，因此最终传热速率降低。
