线性水波理论表明,由稳定运动的扰动引起的波型包含在楔形物中,楔形物的半角取决于基于深度的弗劳德数如果H(H)对于有限深通道中轴对称压力分布的流动问题,我们报告了尾流的视角,即最大峰值的角度。对于中等深度的通道,表观尾流角对弗劳德数的依赖性与楔角非常不同,并且随着如果H(H)通过临界值如果H(H)= 1. 对于浅水区,这两个角度往往彼此紧随,这导致在某些情况下出现非常大的明显尾迹角。

1
公元-公元。
克雷克
, “
水波理论的起源
,”
每年。流体力学版次。
36
,
1
28
(
2004
).
2
J。
Lighthill公司
,
流体中的波
(
剑桥大学出版社
,
1978
).
三。
西。
汤姆森
, “
船上波浪
,”
程序-仪器机械。工程师。
38
,
409
434
(
1887
).
4
总高度。
哈夫洛克
, “
波群在色散介质中的传播,应用于由行波扰动产生的水面波
,”
程序。R.Soc.A公司
81
,
398
430
(
1908
).
5
T。
托尔斯维克
,
T。
舒缓
,
一、。
迪登库洛娃
、和
答:。
舍列梅特
, “
用时频方法识别船舶尾流结构
,”
J.流体力学。
765
,
229
251
(
2015
).
6
F、。
迪亚斯
, “
船舶波浪和开尔文
,”
J.流体力学。
746
,
1
4
(
2014
).
7
M。
拉博
F、。
潮湿
, “
船舶尾迹:开尔文角还是马赫角?
,”
物理学。修订稿。
110
,
214503
(
2013
).
8
答:。
达尔蒙
,
M。
邦扎康
、和
E.公司。
拉斐尔
, “
大弗劳德数下的开尔文尾流模式
,”
J.流体力学。
738
,
R3级
(
2014
).
9
答:。
巴内尔
F、。
诺贝尔奖
, “
开尔文尾流的远场特征
,“in
第16届海军流体力学研讨会论文集
(
国家学院出版社
,
1986
),第页。
18
36
.
10
一、。
卡鲁索托
G.公司。
卢梭
, “
重新审视切伦科夫效应:从游泳鸭到引力类似物中的零模
,“in
模拟重力现象学
(
施普林格
,
2013
),第页。
109
144
.
11
M。
邦扎康
,
答:。
达尔蒙
、和
E.公司。
拉斐尔
, “
各向异性运动扰动的尾流模式和波阻抗
,”
物理学。流体
26
,
092106
(
2014
).
12
F、。
潮湿
M。
拉博
, “
非轴对称压力扰动远场尾迹角的定标
,”
物理学。版本E
89
,
063004
(
2014
).
13
F、。
诺贝尔奖
,
J。
,
年。
,
L。
商行
,
C、。
,
对。
、和
C、。
, “
为什么船的尾迹看起来比开尔文角窄?
,”
欧元。J.机械。B: 液体
46
,
164
171
(
2014
).
14
M。
拉博
F、。
潮湿
, “
滑行船体的窄尾流和波浪阻力
,”
海洋工程。
90
,
34
38
(
2014
).
15
C、。
,
J。
,
年。
,
C.至J。
,
西。
,
年。
,
M。
、和
F、。
诺贝尔奖
, “
单体船开尔文尾流干扰效应的连续分布源表示
,”
欧元。J.机械。B: 液体
51
,
27
36
(
2015
).
16
美国˚。
埃林森
, “
均匀涡度下的船波
,”
J.流体力学。
742
,
R2级
(
2014
).
17
对。
佩提亚戈达
,
南威尔士。
McCue公司
,
T·J。
莫罗尼
、和
J·M·。
后退
, “
GPU加速的无Jacobian Newton-Krylov方法计算非线性船型
,”
J.计算。物理学。
269
,
297
313
(
2014
).
18
对。
佩提亚戈达
,
南威尔士。
McCue公司
、和
T·J。
莫罗尼
, “
开尔文船波型的视角度是多少?
,”
J.流体力学。
758
,
468
485
(
2014
).
19
F、。
潮湿
M。
拉博
, “
马赫状毛细引力尾迹
,”
物理学。版本E
90
,
023009
(
2014
).
20
J。
,
C、。
,
年。
,
小时。
,
C.J.公司。
,
F、。
诺贝尔奖
,
X。
、和
西。
, “
开尔文船尾流三种简单模型的比较
,”
欧元。J.机械。B: 液体
49
,
12
19
(
2015
).
21
J.V.公司。
韦豪森
E.与。
莱顿(Laitone)
,
表面波
(
施普林格
,
1960
).
22
年。
,
J。
,
C、。
,
小时。
,
D。
,
对。
、和
F、。
诺贝尔奖
, “
浅水中单体船产生的远场波
,”
欧元。J.机械。B: 液体
49
,
226
234
(
2015
).
您当前无权访问此内容。