A.Shadi Tahvildar-Zadeh；克尔-纽曼时空及其电磁场的零粒度极限。数学杂志。物理学。2015年4月1日；56（4）：042501。https://doi.org/10.1063/1.4915290
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我们讨论消失的极限克以Boyer–Lindquist坐标表示的最大解析扩展Kerr–Newman电真空时空的（牛顿万有引力常数）。我们研究拓扑非平凡时空 M（M） 0 出现在这个极限中，并表明它由两个平面闵可夫斯基时空的副本组成，这些副本交叉连接在一个类时间的实心圆柱体上（类空间2盘×类时间）克→0，克尔–纽曼时空的电磁场在该背景时空上收敛于麦克斯韦方程组的非平凡解 M（M） 0 。我们展示了如何通过求解Maxwell方程来获得这些场，其中奇异源仅支持在类空间切片中的一个圆上 M（M） 0 这些源并没有遭受任何折磨其他源的病态，这些源是在之前试图解释拓扑简单的闵可夫斯基时空上的克尔-纽曼场时发现的。我们刻画了这些源的奇异行为，并证明了克尔–纽曼静电势和磁标量势是在环奇异处具有相同爆破行为的所有函数中Maxwell方程的唯一解。
由非耳用这件事，我们的意思是，转述Bondi（参考文献。4和17)，在商店里可以买到的东西。”因此，特别是无限带电或无限大的物体，或违反正能量条件，或以超光速相对于无穷大运动的物体，都会被认为是奇异的。
一个天体物理相关但数学上截然不同的问题是，KN流形的部分及其电磁场能否代表轴对称、稳定旋转、带电、，非紧凑型天体物理物体的模型，例如无限延伸、无限薄的圆盘，参见参考文献。18.
人们应该在这些方程的名称后面加上第二个“麦克斯韦”，以强调麦克斯韦真空定律D类=电子,B类=H（H）用于闭合电磁场的通用麦克斯韦方程组。如果需要区分不同的电磁真空定律（参见，例如参考。31).
通常称为真空中光速。”我们发现这个术语有点问题，因为常量c（c）也存在于爱因斯坦的真空方程，没有电磁学，就没有所谓的“光”。
首先由拉梅介绍，他称之为测温参数。
值得注意的是，在同一份文件中，Zipoy还使用了长形的找到另一类Weyl解的球坐标。这个家族是由Voorhees独立发现的（参考文献。33)如今被称为Zipoy-Voorhess（-Weyl）度量系列。这些时空是不多页，与我们这里的讨论无关。
尽管这些术语在经典意义上与物质相关，但这些时空是真空的，即没有物质。ADM代表Arnowitt、Deser和Misner2他将这些量表示为空间切片无穷远处球面上的曲面积分。
中的类似结构次文本案例产生了一个系统长形的覆盖外部补片的球坐标。
一般来说，相对论上下文通常被称为博伊尔-林德奎斯特坐标，以表彰使用它们来找到克尔解的最大分析延伸的研究人员。6
球坐标的这一性质似乎是齐波伊最先观察到并提出的。37
对于κm≠0，这是不时空的离散对称性，因为在第页=0，但在第页= 2κ米。
顺便说一句，这些最初是阿佩尔发现的1作为静电库仑势复杂化的真实和虚构部分。然而，阿佩尔并没有注意到他们住在一个双层床单的房间里。
大型GR社区的类似态度可能是Zipoy没有因他的发现获得足够信任的原因。以下评论5也许是这种态度的代表：Zipoy在空域爱因斯坦方程的球坐标系中提出了一些静态轴对称解R（右）伊克= 0. 他赋予它们相当可怕的拓扑特性。
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