我们报道了从动量厚度雷诺数80–1950对不可压缩、标称零压力颗粒平板边界层的直接数值模拟。用分子普朗特尔数模拟了恒温固体表面与自由流之间的传热公共关系=1⁠。表面摩擦系数和其他边界层参数在湍流点出现之前遵循Blasius解。在整个平板中，斯坦顿数和表面摩擦力的比值标准/C类（f）与准确的雷诺相似值0.5的偏差小于1.5%。转捩下游扩展湍流区域的平均速度和雷诺应力与实验数据一致。归一化均方根壁压脉动随着湍流边界层的流向增长而逐渐增大。墙体剪应力波动，τw个,rms（有效值）′+⁠另一方面，在该范围内保持恒定在约0.44，800<重新θ<1900⁠湍流普朗特数公共关系t吨壁面处的峰值约为1.9，并向边界层边缘单调减小，无近壁二次峰值，与以往的边界层传热实验一致。在过渡区，紊流点被许多发夹状涡紧紧填满。随着湍流点的平流和合并，这些年轻的孤立发夹林发展成为下游湍流区。温度高达重新θ=1900发现有清晰的发夹涡特征，这表明发夹林持续存在。

话题
热力学状态和过程, 构造物理学, 流体力学, 计算流体动力学, 空气动力学, 流动边界效应, 流动可视化, 流体阻力, 湍流模拟, 湍流
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