二维湍流具有动能和均方涡度作为无粘运动常数。因此，它允许两种形式的惯性范围，E（k）～ε2/3k个−5/3 和 E（k）～η2/3k个−3⁠式中，ε是单位质量的级联动能率，η是均方涡度的级联速率，单位质量的动能为∫0∞E（k）dk⁠. The负极5三范围被发现需要从较高波数到较低波数的反向能量级联k个以及零涡度流。−3范围给出了向上的涡度流和零能量流。这些结果中的悖论通过基本波数相互作用的不可约三角形性质得到了解决。形式−3范围给出了非局部级联，因此必须通过对数因子进行修改。如果能量以恒定速率输入到波数波段～k个我并且雷诺数较大，推测准稳态会导致负极5三的范围k个«k个我和−3范围k个»k个我，直到粘性截止。随着时间的推移，总动能稳步增加负极5三档位推至更低k个，直到整个流体的尺寸被强烈激发。如果在其他参数不变的情况下，运动粘度降至零，则粘度的能量耗散率将降至零。

1
L。
Onsager公司
,
Nuovo Cimento供应商。
6
,
279
(
1949
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
2
T.D.公司。
李
,
J.应用。物理学。
22
,
524
(
1951
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
三。
年。
小村
,
J.Meteorol公司。Soc.日本
30
,
59
(
1952
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
4
C.H.B.公司。
普里斯特利
和
私人助理。
Sheppard公司
,
夸脱。J.罗伊。美托洛尔。Soc公司。
78
,
488
(
1952
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
5
G.K.Batchelor，均匀湍流理论（英国剑桥大学出版社，1953年），第186页。
6
R。
Fjoφrtoft公司
,
泰勒斯
5
,
225
(
1953
).
谷歌学者
 
7
F.R.哈马，英寸第三届中西部流体力学会议记录（明尼苏达州明尼阿波利斯市明尼苏打大学，1953年），第427页。
8
W.H.Reid，未出版（1959年）。参考文献9中给出了这项工作的说明。
9
年。
小村
,
物理学。流体
5
,
395
(
1962
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
10
右侧。
克莱契南
,
物理学。修订信函
18
,
202
(
1967
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
11
右侧。
克莱契南
,
物理学。流体
9
,
1728
(
1966
).
谷歌学者
交叉引用
搜索ADS
 
12
R.C.托尔曼，统计力学（牛津大学出版社，纽约，1938年），第95页。
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©1967美国物理研究所。
1967
美国物理研究所
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