×

带底部阻力的旋转浅水方程:动能反向散射引起的分岔和增长。 (英语) Zbl 1522.35054号

小结:具有f面近似和非线性底部阻力的旋转浅水方程是中纬度地球物理流的典型模型,它通过简单地形经历能量损失。受大规模地球物理流数值格式的启发,我们在整个空间上考虑该模型,其中水平动能后向散射源项由负粘度建立,并用恒定参数稳定高粘度。我们通过相干流的存在研究了它与线性和非光滑二次底部阻力的相互作用。我们的结果强调,后向散射可能会产生不希望的放大和选择效应,从而对能量分布产生障碍。我们发现,减少线性底部阻力会破坏平凡流的稳定性,并产生与地转平衡(GE)和惯性重力波(IGWs)相关的非线性流。IGW是周期行波,而GE是静止的,可以通过平面波折减法进行研究。我们证明,对于各向同性后向散射,同时分叉和超临界分叉,而对于各向异性后向散射来说,主要分叉是GE。在所有情况下,非光滑二次底部阻力的存在意味着不寻常的标度律。对于通过Lyapunov-Schmidt约化进行的严格分岔分析,由于缺乏平滑性,并且由于高粘项在大波数下产生了缺乏谱隙,因此必须小心。对于纯光滑的底部阻力,我们确定了一类在非线性方程中线性行为的显式流动:振幅可以是稳定的和任意的,也可以是指数增长的和无界的。我们通过数值计算说明了结果,并在参数空间中给出了扩展分支。

MSC公司:

35B32型 PDE背景下的分歧
35B35型 偏微分方程背景下的稳定性
35C07型 行波解决方案
35G50型 非线性高阶偏微分方程组
35K91型 具有拉普拉斯、双拉普拉斯或多拉普拉斯的半线性抛物方程
35问题35 与流体力学相关的PDE
37纳米10 流体力学、海洋学和气象学中的动力系统
76立方厘米 不可压缩粘性流体的波浪
86A05型 水文学、水文学、海洋学

软件:

pde2路径
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用

参考文献:

[1] Arbic,B.K.和Scott,R.B.,《关于二次底部阻力、地转湍流和海洋中尺度涡流》,J.Phys。海洋学家。,38(2008),第84-103页,doi:10.1175/2007jpo3653.1。
[2] Balmforth,N.J.和Mandre,S.,《滚波动力学》,《流体力学杂志》。,514(2004),第1-33页,doi:10.1017/S0022112004009930·Zbl 1067.76009号
[3] Cross,M.C.和Hohenberg,P.C.,《平衡之外的图案形成》,修订版。物理。,65(1993),第851-1112页,doi:10.1103/RevModPhys.65.851·Zbl 1371.37001号
[4] Danilov,S.、Juricke,S.,Kutsenko,A.和Oliver,M.,《海洋模型中的一致次网格动量闭合》,载于《大气和海洋中的能量传输》,Eden,C.和Iske,A.编辑,Springer,Cham,2019年,第145-192页,doi:10.1007/978-3-030-05704-6_5。
[5] De Wit,A.、Dewel,G.和Borckmans,P.,《混沌图灵-霍普夫混合模式》,《物理学》。E版,48(1993),第R4191-R4194页,doi:10.1103/PhysRevE.48.R4191。
[6] Grianik,N.、Held,I.M.、Smith,K.S.和Vallis,G.K.,《二次阻力对二维湍流反向级联的影响》,《物理学》。《流体》,16(2004),第73-78页,doi:10.1063/1.1630054·Zbl 1186.76207号
[7] Grubišić,V.、Smith,R.B.和SchäR,C.,《底部摩擦对通过孤立障碍物的浅水流的影响》,《大气科学杂志》。,52(1995),第1985-2005页,doi:10.1175/1520-0469(1995)052<1985:TEOBFO>2.0.CO;2
[8] Guan,Y.、Chattopadhyay,A.、Subel,A.和Hassanzadeh,P.,《使用卷积神经网络对二维湍流进行稳定后验大涡模拟:通过传递学习对高Re进行后向散射分析和推广》,J.Compute。物理。,458(2022),111090,doi:10.1016/j.jcp.2022.111090·Zbl 07527717号
[9] Häcker,T.、Schneider,G.和Zimmermann,D.,在边缘稳定长波情况下Ginzburg-Landau近似的合理性,《非线性科学杂志》。,21(2011),第93-113页,doi:10.1007/s00332-010-9077-7·Zbl 1209.35010号
[10] Jansen,M.F.、Adcroft,A.、Khani,S.和Kong,H.,《关于海洋中尺度涡旋的能量一致、分辨率感知参数化》,J.Adv.模型。地球系统。,11(2019),第2844-2860页,doi:10.1029/2019MS001750。
[11] Jansen,M.F.和Held,I.M.,使用能量一致的后向散射参数化亚脊尺度涡流效应,海洋模型。,80(2014),第36-48页,doi:10.1016/j.ocemod.2014.06.002。
[12] Juricke,S.、Danilov,S.,Koldunov,N.、Oliver,M.、Sein,D.V.、Sidorenko,D.和Wang,Q.,《运动动能后向散射参数化:从实施到全球海洋模拟》,J.Adv.Model。地球系统。,12(2020),e2020MS002175,doi:10.1029/2020 MS002175。
[13] Juricke,S.、Danilov,S.、Koldunov,N.、Oliver,M.和Sidorenko,D.,《非结构网格上的海洋动能反向散射参数化:对全球涡流允许模拟的影响》,J.Adv.Model。地球系统。,12(2020),e2019MS001855,doi:10.1029/2019MS001 855。
[14] Juricke,S.、Danilov,S.,Kutsenko,A.和Oliver,M.,非结构化网格上的海洋动能后向散射参数化:对航道中尺度湍流的影响,海洋模型。,138(2019),第51-67页,doi:10.1016/j.ocemod.2019.03.009。
[15] Klöwer,M.、Jansen,M.F.、Claus,M.,Greatbatch,R.J.和Thomsen,S.,双旋回盆地浅水模型中基于能量预算的后向散射,海洋模型。,132(2018),第1-11页,doi:10.1016/j.ocemod.2018.09.006。
[16] Kowalik,Z.和Whitmore,P.M.,对阿拉斯加Adak记录的两次海啸的调查,科学。村。危险。,9(1991),第67-83页。
[17] Ledesma-Durán,A.和Aragón,J.L.,Turing-Hopf分岔附近的时空二次不稳定性,科学。众议员,9(2019),11287,doi:10.1038/s41598-019-47584-9。
[18] Matthews,P.C.和Cox,S.M.,在平稳分岔附近具有伽利略不变性的一维模式形成,物理学。E版(3),62(2000),第1473-R1476页,doi:10.1103/PhysRevE.62.R1473。
[19] Matthews,P.C.和Cox,S.M.,《守恒定律的模式形成》,《非线性》,13(2000),第1293-1320页,doi:10.1088/0951-7715/13/4/317·Zbl 0960.35007号
[20] Pedlosky,J.,《地球物理流体动力学》,第二版,纽约斯普林格出版社,1987年,doi:10.1007/978-1-4612-4650-3·Zbl 0713.76005号
[21] Perezhogin,P.A.,NEMO海洋模型中动能后向散射参数化的测试,俄罗斯J.Numer。分析。数学。型号。,35(2020),第69-82页,doi:10.1515/rnam-2020-0006·Zbl 07207774号
[22] Prugger,A.和Rademacher,J.D.M.,显式叠加和强迫平面波广义Beltrami流,IMA J.Appl。数学。,(2021年),第761-784页,doi:10.1093/imamat/hxab015·Zbl 1481.76061号
[23] Prugger,A.、Rademacher,J.D.M.和Yang,J.,《简单能量后向散射的地球物理流体模型:显式流动和无界指数增长》,地球物理学。天体物理学。流体动力学。,116(2022),第374-410页,doi:10.1080/03091929.2021.2011269·Zbl 1506.76200号
[24] Satake,K.,1992年尼加拉瓜地震海啸的线性和非线性计算,Pure Appl。地球物理学。,144(1995),第455-470页,doi:10.1007/BF00874378。
[25] Schneider,G.和Uecker,H.,《非线性偏微分方程,动态系统方法》,美国数学学会,普罗维登斯,RI,2017年·Zbl 1402.35001号
[26] Schneider,G.和Zimmermann,D.,Marangoni对流不稳定性的Ginzburg-Landau近似证明,数学。方法应用。科学。,36(2013),第1003-1013页,doi:10.1002/mma.2654·Zbl 1285.35114号
[27] Steinherr Zazo,M.,分段光滑非线性系统的分岔分析与应用,博士论文,不来梅大学,不来门,德国,2022年,doi:10.26092/elib/1407。
[28] Steinherr Zazo,M.和Rademacher,J.D.M.,分段光滑非线性系统中Hopf分岔的Lyapunov系数,SIAM J.Appl。动态。系统。,19(2020),第2847-2886页,doi:10.1137/20M1343129·Zbl 1477.34063号
[29] Taylor,J.R.和Sarkar,S.,埃克曼底层的分层效应,J.Phys。海洋学家。,38(2008),第2535-2555页,doi:10.1175/2008JPO3942.1。
[30] Uecker,H.,《非线性偏微分方程中的连续性和分岔——算法、应用和实验》,Jahresber。Dtsch公司。数学-版本124(2022),第43-80页,doi:10.1365/s13291-021-00241-5·Zbl 1490.35002号
[31] Uecker,H.、Wetzel,D.和Rademacher,J.D.M.,pde2path-二维椭圆系统中连续和分岔的Matlab包,Numer。数学。理论方法应用。,7(2014年),第58-106页·Zbl 1313.65311号
[32] Yang,J.,《扩散、平流和模式形成》,博士论文,德国不来梅不来梅大学,2019年,doi:10.26092/elib/21。
[33] Zeitlin,V.,《锋、涡和波的拉格朗日动力学:理解(半)地转调整》,载于《地球物理流中的锋、波和涡》,Flor,J.-B.,ed.,Springer,Berlin,Heidelberg,2010,pp.109-137,doi:10.1007/978-3-642-11587-54。
[34] Zhang,J.,Lu,X.,Wang,P.和Wang,Y.P.,使用数据同化对区域潮汐模型进行线性和非线性底摩擦参数化的研究,《大陆架研究》,31(2011),第555-573页,doi:10.1016/J.csr.2010.12.011。
[35] Zimmermann,D.,《Nikolaevskiy方程的Matthews-Cox近似的严格证明》,《微分方程》,262(2017),第5409-5424页,doi:10.1016/J.jde.2017.02.005·Zbl 1364.35074号
[36] Zurita-Gotor,P.、Held,I.M.和Jansen,M.F.,《动能守恒超扩散可以改进低分辨率大气模型》,J.Adv.模型。地球系统。,7(2015),第1117-1135页,doi:10.1002/2015MS000480。
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。