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Koji长田;中村大道;胡尔德斯，汉族

使用非文本局部真实模型的贝尔定理中的不完整性。 （英语） Zbl 1439.81021号

国际J.Theor。物理学。 59，第2期，313-320（2020年）.
在本文中，作者研究了用多体态描述的贝尔定理。有二维设置和三维设置模型贝尔实验。在非文本场景中，这两个模型是等价的，不能对局部现实理论进行分类。在上下文场景中，两个模型之间存在差异，可以对3D设置模型进行分类。人们可以从二维设置模型构建三维设置模型。作者证明了贝尔定理在非文本场景中的不完全性。
考虑在具有坐标向量的三维空间中由单位向量（vec N_j，j=1，dots，N）参数化的（N）自旋（frac{1}{2}）粒子系统{x} _1个^{（j_1）}，\dots\vec x_N^{（j_N）}\ in \mathbb R^3\）。有理不变张量结构由相关张量（hat{T}）定义，使得期望值计算为（E（vecn_1，dots，vecn_n）=hat{T}。（\vec{n} _1个\otimes\点，\times\vec{n} _n（_n）)\)组件\（T_{i_1\点i_N}:=E（\vec{x} _1个^{（i_1）}，\dots\vec x_N^{（i _ N）}）\）。如果相关函数是用局部实在论描述的，那么相关张量必须用\（E_{LR}（\vecn_1，\dots，\vecn_n）=\intd\lambda\rho（\lambda）I^{（1）}（\ vec{n} _1个，\lambda）I^{（2）}（\vec{n} _2，\lambda）\dots I^{（N）}（\vec{n} n个，\lambda）\），其中\（I^{（j）}（\vec{n} _j（_j），λ）是具有值\（\pm 1\）的二分变量\（\vec｛n｝.\sigma\）的测量的预定隐藏结果。因为在非文本场景中，2D设置和3D设置模型是等效的，所以单位向量通过\（\vec{n} _j（_j）（\阿尔法^{lj}j)=\cos\alpha^{lj}j\韦克{x} _j（_j）^{（1）}+\sin\alpha^{lj}j\韦克{x} _j（_j）^{(2)}\). 选择\（alpha_j^{（l_j）}=（l_j-1）\frac{\pi}{3}，j=1，\dots，N，l_j=1,2,3\），然后作为本文的主要结果，作者证明了\（（E_{LR}，E）\leq2^NT{\max}<（E，E）=\左（\frac}3}{2}\右）^N\sum{i_1，\ dots，i_N=1,2}T^2_{i_1，\ dotes，i_N}\），这违反了贝尔定理\（（E_{LR}，E）=（E，E）\）。
审核人：Do Ngoc Diep（河内）

引用于1文件

MSC公司：

81页40页 量子相干、纠缠、量子关联
81第05页 量子理论中的一般问题和哲学问题
第81页，共15页 量子测量理论、态操作、态准备
第81页，共13页 量子理论中的语境

关键词：

量子非定域性;量子测量理论;形式主义
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{K.Nagata}等人，国际期刊Theor。物理学。59，第2号，313--320（2020；Zbl 1439.81021）
全文： 内政部 arXiv公司

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