Etera R.利文。 洛伦兹多面体的哈密顿流:Kapovich-Millson相空间和(算子名{SU}(1,1))纠缠器。 (英语) Zbl 1406.81052号 数学杂志。物理学。 60,第1期,012301,18页(2019年). 摘要:我们描述了具有N面的多面体的Kapovitch-Millson相空间的Lorentzian版本。从(mathfrak{su}(1,1))李代数的Schwinger复变元(或旋量)对表示出发,定义了三维Minkowski空间(mathbb{R}^{1,2})中类空向量的相空间。考虑到这个空间的(N)个副本,通过闭包约束的商迫使这三个向量的和消失,我们得到了具有(N)面的洛伦兹多面体的相空间,其法向量是类空间的,直到洛伦兹变换。我们确定了一个(算子名{SU}(1,1))不变观测值的生成集,其哈密顿流产生多面体的几何变形。我们区分了区域保护变形和区域变换变形。然后我们表明,区域保护观测值形成了一个{gl}_N(mathbb{R})李代数,并生成一个{GL}_N在固定总面积下洛伦兹多面体上的(mathbb{R})作用。此操作是循环的,所有洛伦兹多面体都可以通过\(\操作符名从完全挤压的多面体(只有两个非平凡面)中获得{GL}_N(\mathbb{R})\)转换。所有这些特征都延续到量子水平,其中量子洛伦兹多面体被定义为来自主连续级数的酉\(\算符名称{SU}(1,1)\)表示之间的SU(1,1)交织器。这些(算符名{SU}(1,1))-纠缠器是3+1维环形量子引力中用于类时间切片的自旋网络态的构建块,本分析适用于量子引力中类时间边界量子几何的变形,这与准长观测值和全息对偶性的研究特别相关。{©2019美国物理研究所} MSC公司: 81S30个 包括Wigner分布等在内的相空间方法应用于量子力学问题 17对25 例外(超)代数 17B81号 李(超)代数在物理学等方面的应用。 51米20 多面体和多面体;规则图形,空间划分 51B20型 非线性入射几何中的Minkowski几何 20克20分 实、复、四元数上的线性代数群 83立方厘米 引力场的量子化 关键词:准局部可观测性与全息对偶 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{E.R.Livine},J.数学。物理学。60,第1期,012301,18页(2019年;Zbl 1406.81052) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] Rovelli,C.,PoS QGQGS,2011,003 [2] A.佩雷斯。 [3] Thiemann,T.(2001) [4] 弗赖德尔,L。;Speziale,S.,物理学。D版,82,084040(2010)·doi:10.1103/physrevd.82.084040 [5] 杜普伊斯,M。;Ryan,J.P。;Speziale,S.,SIGMA,8052(2012)·Zbl 1270.83015号 ·doi:10.3842/sigma.2012.052 [6] 弗赖德尔,L。;Livine,E.R.,J.数学。物理。,51, 082502 (2010) ·Zbl 1312.83017号 ·doi:10.1063/1.3473786 [7] Bianchi,E。;多纳,P。;Speziale,S.,物理学。修订版D,83044035(2011)·doi:10.1103/physrevd.83.044035 [8] Livine,E.R.,J.数学。物理。,54, 123504 (2013) ·Zbl 1290.83023号 ·数字对象标识代码:10.1063/1.4840635 [9] 亚历山德罗夫,S。;Kadar,Z.,经典量子引力,223491(2005)·Zbl 1135.83306号 ·doi:10.1088/0264-9381/22/17/010 [10] Conrady,F。;Hnybida,J.,经典量子引力,27185011(2010)·兹比尔1200.83050 ·doi:10.1088/0264-9381/27/18/185011 [11] Conrady,F.,经典量子引力,27155014(2010)·Zbl 1195.83038号 ·doi:10.1088/0264-9381/27/15/155014 [12] Conrady,F。;Hnybida,J.、J.数学。物理。,52, 012501 (2011) ·Zbl 1314.22004年 ·doi:10.1063/1.3533393 [13] 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