托马斯·安德拉德;西蒙·A。;本杰明·威瑟斯 D大调德鲁德。 (英语) 兹比尔1388.83163 《高能物理杂志》。 2016年第6期,第134号论文,19页(2016). 小结:我们研究了在大量时空维度(D)极限下的全息动量弛豫。对于轴子模型,我们发现当(D)变大时动量守恒会恢复。为了进行补偿,我们用(D)缩放源的强度,以便即使在无限(D)时动量也会松弛。我们分析得到了控制电输运和热输运的准正态模,并给出了它们在1/D类扩展。我们还获得了1中的AC导热系数/D类,它以德鲁德的形式出现/D类我们的分析结果为交流电导率提供了一个合理的近似值,即使在\(D=4\)下,也将大\(D\)确立为这种情况下的一种实用方法。作为进一步的应用,我们讨论了有限(D)系统中已知存在的从相干行为到非相干行为转变的特征。 引用于12文件 理学硕士: 83立方厘米 广义相对论和引力理论中的量子场论方法 83E15号 Kaluza-Klein等高维理论 关键词:计量重力对应;全息术和凝聚态物理(AdS/CMT);AdS-CFT通信;弦论中的黑洞 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{T.Andrade}等人,《高能物理学杂志》。2016年,第6期,第134号论文,19页(2016;Zbl 1388.83163) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] G.T.Horowitz、J.E.Santos和D.Tong,全息晶格的光导率,JHEP07(2012)168[arXiv:1204.0519]【灵感】·Zbl 1397.83154号 ·doi:10.1007/JHEP07(2012)168 [2] G.T.Horowitz、J.E.Santos和D.Tong,晶格诱导标度的进一步证据,JHEP11(2012)102[arXiv:1209.1098]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP11(2012)102 [3] G.T.Horowitz和J.E.Santos,广义相对论与铜利率,JHEP06(2013)087[arXiv:1302.6586][灵感]·Zbl 1342.83084号 ·doi:10.1007/JHEP06(2013)087 [4] A.Donos和J.P.Gauntlett,《非均匀全息晶格的热电特性》,JHEP01(2015)035[arXiv:1409.6875]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP01(2015)035 [5] M.Rangamani、M.Rozali和D.Smyth,有效全息理论中的空间调制和电导率,JHEP07(2015)024[arXiv:1505.05171][灵感]·Zbl 1388.83315号 ·doi:10.1007/JHEP07(2015)024 [6] A.Donos和S.A.Hartnoll,全息照相中的交互驱动定位,《自然物理学》9(2013)649[arXiv:1212.2998]【灵感】。 ·doi:10.1038/nphys2701 [7] A.Donos和J.P.Gauntlett,《全息Q晶格》,JHEP04(2014)040[arXiv:1311.3292][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/JHEP04(2014)040 [8] D.Vegh,无平移对称全息,arXiv:1301.0537[灵感]。 [9] T.Andrade和B.Withers,动量松弛的简单全息模型,JHEP05(2014)101[arXiv:1311.5157][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP05(2014)101 [10] M.Taylor和W.Woodhead,简化非均匀性,《欧洲物理学》。J.C 74(2014)3176[arXiv:1406.4870]【灵感】。 ·doi:10.1140/epjc/s10052-014-3176-9 [11] B.Goutéraux,动量耗散全息照相中的电荷输运,JHEP04(2014)181[arXiv:1401.5436][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP04(2014)181 [12] R.A.Davison和B.Goutéraux,相干和非相干传输的动量耗散和有效理论,JHEP01(2015)039[arXiv:1411.1062]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP01(2015)039 [13] A.Donos和J.P.Gauntlett,《来自黑洞视界的热电直流电导率》,JHEP11(2014)081[arXiv:1406.4742][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/JHEP11(2014)081 [14] K.-Y.Kim、K.K.Kim,Y.Seo和S.-J.Sin,全息模型中的相干/非相干金属跃迁,JHEP12(2014)170[arXiv:1409.8346][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP12(2014)170 [15] R.A.Davison和B.Goutéraux,《解剖全息电导率》,JHEP09(2015)090[arXiv:1505.05092]【灵感】·Zbl 1388.83220号 ·doi:10.1007/JHEP09(2015)090 [16] R.Emparan、R.Suzuki和K.Tanabe,广义相对论的大D极限,JHEP06(2013)009[arXiv:1302.6382][INSPIRE]·兹比尔1342.83152 ·doi:10.1007/JHEP06(2013)009 [17] R.Emparan和K.Tanabe,大D黑洞的宇宙准正规模,物理学。版本D 89(2014)064028[arXiv:1401.1957]【灵感】。 [18] R.Emparan、R.Suzuki和K.Tanabe,大D黑洞的解耦和非解耦动力学,JHEP07(2014)113[arXiv:1406.1258][灵感]·Zbl 1390.83194号 ·doi:10.1007/JHEP07(2014)113 [19] R.Emparan,R.Suzuki和K.Tanabe,1/D扩展中(反)de Sitter黑洞的准正规模式,JHEP04(2015)085[arXiv:1502.02820][灵感]·Zbl 1390.83195号 ·doi:10.1007/JHEP04(2015)085 [20] Y.Bardoux、M.M.Caldarelli和C.Charmousis,《用自由场塑造黑洞》,JHEP05(2012)054[arXiv:12042.458][INSPIRE]·Zbl 1348.83043号 ·doi:10.1007/JHEP05(2012)054 [21] S.A.Hartnoll,《普遍非相干金属输运理论》,《自然物理学》11(2015)54[arXiv:1405.3651][灵感]。 ·doi:10.1038/nphys3174 [22] T.Andrade和S.A.Gentle,弛豫超导体,JHEP06(2015)140[arXiv:1412.6521]【灵感】·Zbl 1388.83162号 ·doi:10.1007/JHEP06(2015)140 [23] M.Henningson和K.Skenderis,全息Weyl异常,JHEP07(1998)023[hep-th/9806087][灵感]·Zbl 0958.81083号 ·doi:10.1088/1126-6708/1998/07/023 [24] D.T.Son和A.O.Starinets,《AdS/CFT通信中的Minkowski空间相关器:配方和应用》,JHEP09(2002)042[hep-th/0205051][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2002/09/042 [25] E.Berti,V.Cardoso和A.O.Starinets,黑洞和黑膜的准正规模式,Class。数量。Grav.26(2009)163001[arXiv:0905.2975]【灵感】·Zbl 1173.83001号 ·doi:10.1088/0264-9381/26/16/163001 [26] S.de Haro、S.N.Solodukhin和K.Skenderis,时空全息重建和AdS/CFT通信中的重整化,Commun。数学。Phys.217(2001)595[hep-th/0002230][灵感]·Zbl 0984.83043号 ·doi:10.1007/s002200100381 [27] A.M.GarcáA-GarcíA和A.Romero-Bermüdez,高维全息超导体的电导率和纠缠熵,JHEP09(2015)033[arXiv:1502.03616][灵感]·Zbl 1388.83053号 [28] S.Bhattacharyya、M.Mandlik、S.Minwalla和S.Thakur,《带电膜范式的研究》,JHEP04(2016)128[arXiv:1511.03432]【灵感】·Zbl 1388.83389号 ·doi:10.1007/JHEP04(2016)128 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。