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有限磁场下的热导率和能斯特效应。 (英语) Zbl 1388.83054号

摘要:我们利用规范/重力对偶性研究了强关联系统在磁场存在下的热电导率。我们考虑一类具有施加动量松弛的轴子场的爱因斯坦-麦克斯韦-狄拉顿理论。根据黑洞视界数据导出了直流电导率和能斯特信号的一般解析公式。对于显式模型研究,我们详细分析了动量弛豫修正的二元黑洞。在这个模型中,对于小动量弛豫,能斯特信号显示出对磁场的钟形依赖,这是铜氧化物正常相的特征。我们通过数值分析计算所有交流(AC)电、热电和导热系数,并确认其零频率极限精确地再现了我们的解析直流公式,这是对我们的方法的非平凡一致性检查。我们讨论了动量弛豫对包括回旋共振极点在内的电导率的影响。

MSC公司:

83C22号 爱因斯坦-麦克斯韦方程组
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参考文献:

[1] S.A.Hartnol,凝聚态物理全息方法讲座,课堂。数量。Grav.26(2009)224002【arXiv:0903.3246】【灵感】·Zbl 1181.83003号 ·doi:10.1088/0264-9381/26/22/224002
[2] C.P.Herzog,《全息超流体和超导性讲座》,《物理学杂志》。A 42(2009)343001[arXiv:0904.1975]【灵感】·兹比尔1180.82218
[3] G.T.Horowitz、J.E.Santos和D.Tong,全息晶格的光导率,JHEP07(2012)168[arXiv:1204.0519]【灵感】·Zbl 1397.83154号 ·doi:10.1007/JHEP07(2012)168
[4] G.T.Horowitz、J.E.Santos和D.Tong,晶格诱导标度的进一步证据,JHEP11(2012)102[arXiv:1209.1098]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP11(2012)102
[5] G.T.Horowitz和J.E.Santos,广义相对论与铜利率,JHEP06(2013)087[arXiv:1302.6586][灵感]·Zbl 1342.83084号 ·doi:10.1007/JHEP06(2013)087
[6] Y.Ling,C.Niu,J.-P.Wu和Z.-Y.Xian,Einstein-Maxwell膨胀引力中的全息晶格,JHEP11(2013)006[arXiv:1309.4580][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP11(2013)006
[7] P.Chesler、A.Lucas和S.Sachdev,《周期势中的共形场理论:全息和场理论的结果》,《物理学》。版本D 89(2014)026005[arXiv:1308.0329]【灵感】。
[8] A.Donos和J.P.Gauntlett,《非均匀全息晶格的热电特性》,JHEP01(2015)035[arXiv:1409.6875]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP01(2015)035
[9] D.Vegh,无平移对称全息,arXiv:1301.0537[灵感]。
[10] R.A.Davison,全息大质量引力中的动量弛豫,物理学。版本D 88(2013)086003[arXiv:1306.5792]【灵感】。
[11] M.Blake和D.Tong,全息大质量引力的万有电阻率,物理学。版本D 88(2013)106004[arXiv:1308.4970]【灵感】。
[12] M.Blake、D.Tong和D.Vegh,全息晶格为重力子提供了有效质量Phys。修订稿112(2014)071602[arXiv:1310.3832]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.112.071602
[13] A.Amoretti,A.Braggio,N.Magnoli和D.Musso,动量耗散全息照相中电荷和热扩散率的界限,arXiv:1411.6631[灵感]·Zbl 1388.83160号
[14] A.Donos和J.P.Gauntlett,《全息Q晶格》,JHEP04(2014)040[arXiv:1311.3292][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/JHEP04(2014)040
[15] A.Donos和J.P.Gauntlett,《全息照相中的新型金属和绝缘体》,JHEP06(2014)007[arXiv:1401.5077]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP06(2014)007
[16] T.Andrade和B.Withers,动量松弛的简单全息模型,JHEP05(2014)101[arXiv:1311.5157][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP05(2014)101
[17] B.Goutéraux,动量耗散全息照相中的电荷输运,JHEP04(2014)181[arXiv:1401.5436][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP04(2014)181
[18] M.Taylor和W.Woodhead,《非均匀性简化》,欧洲物理学。J.C 74(2014)3176[arXiv:1406.4870]【灵感】。 ·doi:10.1140/epjc/s10052-014-3176-9
[19] K.-Y.Kim、K.K.Kim,Y.Seo和S.-J.Sin,全息模型中的相干/非相干金属跃迁,JHEP12(2014)170[arXiv:1409.8346][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP12(2014)170
[20] Y.Bardoux、M.M.Caldarelli和C.Charmousis,《用自由场塑造黑洞》,JHEP05(2012)054[arXiv:12042.458][INSPIRE]·Zbl 1348.83043号 ·doi:10.1007/JHEP05(2012)054
[21] N.Iizuka和K.Maeda,渐近反德西特中各向异性黑膜的研究,JHEP07(2012)129[arXiv:1204.3008][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP07(2012)129
[22] L.Cheng,X.-H.Ge和S.-J.Sin,有限U(1)化学势下的各向异性等离子体,JHEP07(2014)083[arXiv:1404.5027][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP07(2014)083
[23] M.Blake和A.Donos,《量子临界输运和霍尔角》,《物理学》。修订稿114(2015)021601[arXiv:1406.1659]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.114.021601
[24] A.Donos和S.A.Hartnoll,全息照相中的交互驱动定位,《自然物理学》9(2013)649[arXiv:1212.2998]【灵感】。 ·doi:10.1038/nphys2701
[25] A.Donos、B.Goutéraux和E.Kiritsis,《螺旋对称全息金属和绝缘体》,JHEP09(2014)038[arXiv:1406.6351]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP09(2014)038
[26] A.Donos、J.P.Gauntlett和C.Pantelidou,d=4螺旋扭曲的共形场理论,Phys。版次:D 91(2015)066003[arXiv:1412.3446]【灵感】。
[27] J.Erdmenger、B.Herwerth、S.Klug、R.Meyer和K.Schalm,各向异性全息绝缘体中的S波超导性,JHEP05(2015)094[arXiv:150107615][INSPIRE]·Zbl 1388.83230号 ·doi:10.1007/JHEP05(2015)094
[28] S.A.Hartnol和P.Kovtun,二元黑洞的霍尔电导,物理学。修订版D 76(2007)066001[arXiv:0704.1160][灵感]。
[29] S.A.Hartnoll、P.K.Kovtun、M.Muller和S.Sachdev,凝聚态物质和二元黑洞量子相变附近的能斯特效应理论,物理学。版本B 76(2007)144502[arXiv:0706.3215]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevB.76.144502
[30] S.A.Hartnoll和C.P.Herzog,强耦合欧姆定律:S对偶性和回旋共振,物理学。修订版D 76(2007)106012[arXiv:0706.3228][灵感]。
[31] S.A.Hartnoll和C.P.Herzog,《不纯广告S/CFT通信》,Phys。D 77版(2008)106009[arXiv:0801.1693]【灵感】。
[32] K.-Y.Kim、K.K.Kim和M.Park,具有动量弛豫的简单全息超导体,JHEP04(2015)152[arXiv:1501.00446]【灵感】·Zbl 1388.81848号 ·doi:10.1007/JHEP04(2015)152
[33] K.-Y.Kim、K.K.Kim,Y.Seo和S.-J.Sin,规范不变性和全息重整化,arXiv:1502.02100[灵感]·Zbl 1364.81185号
[34] A.Donos和J.P.Gauntlett,《来自黑洞视界的热电直流电导率》,JHEP11(2014)081[arXiv:1406.4742][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/JHEP11(2014)081
[35] Y.Wang、L.Li和N.P.Ong,高温超导体中的能斯脱效应,物理学。修订版B 73(2006)024510[第二次修订/0510470]。 ·doi:10.1103/PhysRevB.73.024510
[36] P.W.Anderson,铜酸盐超导体中涡旋流体的动力学:能斯特效应,cond-mat/0603726。
[37] P.W.Anderson,《Tc以上的玻色流体:不可压缩涡旋流体和超固体》,《物理学》。修订稿100(2008)215301[arXiv:0705.1174]。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.100.215301
[38] A.Amoretti和D.Musso,带磁场和无序热电输运的通用公式,arXiv:1502.02631[灵感]·Zbl 1388.83161号
[39] M.Blake,A.Donos和N.Lohitsiri,全息照相的磁热电响应,arXiv:1502.03789[灵感]·Zbl 1388.83187号
[40] A.Lucas和S.Sachdev,奇异金属磁输运的记忆矩阵理论,物理学。版本B 91(2015)195122[arXiv:1502.04704]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevB.91.195122
[41] D.T.Son和A.O.Starinets,《AdS/CFT通信中的Minkowski空间相关器:配方和应用》,JHEP09(2002)042[hep-th/0205051][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2002/09/042
[42] I.Amado,M.Kaminski和K.Landsteiner,全息超导体的流体动力学,JHEP05(2009)021[arXiv:0903.2209][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2009/05/021
[43] M.Kaminski,K.Landsteiner,J.Mas,J.P.Shock和J.Tarrio,膜上全息算子混合和准正规模,JHEP02(2010)021[arXiv:0911.3610][灵感]·兹比尔1270.81178 ·doi:10.1007/JHEP02(2010)021
[44] A.Lucas,《奇异金属的导电性:从全息到记忆功能》,JHEP03(2015)071[arXiv:1501.05656][灵感]。 ·doi:10.1007/JHEP03(2015)071
[45] J.Alanen、E.Keski-Vakkuri、P.Kraus和V.Suur-Uski,全息量子霍尔跃迁的交流输运,JHEP11(2009)014[arXiv:0905.4538][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2009/11/014
[46] S.Sachdev,分数量子霍尔临界点附近的非零温度输运,物理学。版本B 57(1998)7157[第二部分/9709243]。 ·doi:10.1103/PhysRevB.57.7157
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