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伽罗瓦覆盖了BPS谱和量子单谱。 (英语) Zbl 1368.81146号

使用\(N_c=N_f=2\)及其\(N_f=0\)堂兄弟类\(\mathcal{S}[A_1]\)模式查看\(N=2\)SQCD[D.盖奥托,“\(N=2\)二元论”,预印本,arXiv:0904.2715](见§2.3.),由二次微分定义^{自由}_2\)在球面上,并且集(φ{(2)}_2=xi^astφ{。或者,将四个对象上的唯一\(\mathbb{C}\)-类别\(\mathcal{C}^{(2)}\)与\(N_C=N_f=2\)和\(\mathbb)关联到SQCD{Z} _2\)作用于\(\mathcal{C}^{(2)}\),从而\(\mathcal{C}^{(0)}=\mathcal{C}^{{Z} _2\)与纯(SU(2))SYM的线性范畴一致,上述参数转移了伽罗瓦理论,将(mathcal{C}^{(2{Z} _2\). 这是用于[D.盖奥托等,Commun。数学。物理学。299,第1期,163-224(2010年;Zbl 1225.81135号); 高级数学。234, 239–403 (2013;兹比尔1358.81150)],导出穿墙公式。
本文的目的是明确具有BPS谱的(N=2)QFT的概念,该BPS谱是另一个(N=2\)理论的BPS谱Galois覆盖。
在§2中,在回顾了BPS状态、表示理论和纯(SU(2))SYM之后,雅可比代数(mathcal{J}=mathbb{C} 问/定义了具有超势(W)和三角函子的2-无环箭图。然后引入了Slodowy-GIM(广义交矩阵)代数和类(mathcal{S}[A_1]\)代数。§2的结论是解释(局部)有界(mathbb{C})范畴的Galois覆盖。当(Sigma)是一个带有穿孔和标记边界的曲面时,(Q)是理想三角剖分的颤动[S.福明等,数学学报。201,第1期,83–146页(2008年;Zbl 1263.13023号)]然后,从(mathbb{C})范畴和(Pi_1(Sigma)范畴的Galois覆盖导出了两个基本群(Pi(mathcal{J})。§2.4.5中的示例表明它们可能有所不同。§3研究{Z} k(_k)\)(SU(2))SQCD和纯SYM的覆盖,并简要讨论类(mathcal{S}[A_1]\)模型的Abelian Galois覆盖。§4假设\(\Sigma_G\);(Sigma)的对应覆盖定义在(mathbb{Q})的代数闭包上,即Belyi函数(xi)存在于(Sigma_G)上[G.V.贝利,数学。苏联,伊兹夫。14, 247–256 (1980;Zbl 0429.12004号)],非阿贝尔覆盖物是应用格罗森迪克的dessin d’enfants进行研究的[P.B.科恩等,Commun。数学。物理学。163,第3期,605–627(1994年;Zbl 0811.14030号)]. 在本例中,dessin(D)由\(xi^{-1}([0,1])\)给出。它定义了(Sigma_G)的正则三角剖分(T_{mathrm{can}}(D)),并显示了所有dessin D’enfant类(mathcal{S}[a_1]N=2)模型都有一个腔室,其BPS谱由(a_3)Argyres-Douglas谱的(2d)副本组成,其中(D)是相关Belyi函数的度(§4.5)。事实).
作者表示,BPS光谱覆盖的目的是证明穿墙公式[康采维奇(M.Kontsevich)Y.Soibelman先生,“稳定性结构,动力Donaldson-Thomas不变量和簇变换”,预印本,arXiv公司:0811.2436],这与计算量子环面代数上量子单值函数经典极限(mathbb{M}(q))的作用基本相同{T} (_Q)(q) \)[S.Cecotti公司等,“(R)-扭转和(4d/2d)对应”,预印,arXiv:1006.3435号]. 这在§5讨论伽罗瓦覆盖和量子单值性之间的关系中进行了解释。作者强调将量子单值性表示为量子双对数的乘积[L.D.法迪耶夫R.M.卡沙耶夫,型号。物理学。莱特。A 9,第5期,427–434(1994年;Zbl 0866.17010号)]. 参考(5.6)、(5.7)))适用于一般情况。否则,我们应该使用更一般形式的量子KS公式,这对于研究几个物理问题是必要的。在陈述直接数学结果的物理解释时,应谨慎。
最后一节§6说明了在由亏格一曲线上的亚纯二次微分(phi_2)定义的类理论[Gaiotto等人,loc.cit.]的背景下BPS谱的Galois覆盖,并描述了它们与扩展仿射(GIM)李代数的根系的关系。附录中给出了其他示例、正文中某些事实证明的技术部分以及特定数学工具的评论。

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