克里斯蒂安·梅耶(Christian S.J.Mayer)。;多米尼克·A·冯·特尔齐。;赫尔曼·法塞尔。 马赫数为3时通过斜击穿完全过渡到湍流的直接数值模拟。 (英语) Zbl 1241.76251号 J.流体力学。 674, 5-42 (2011)。 摘要:在马赫数为3的超音速平板边界层中引入了一对低振幅斜波。然后,利用线性稳定性理论、抛物化稳定性方程和直接数值模拟(DNS)对其下游发展和层流到湍流转变的伴随过程进行了数值研究。在本文中,首先对线性区域进行了详细研究。第二部分的重点是早期和晚期的非线性状态。它显示了非线性相互作用如何填满扰动波谱,出现了哪些流动结构,以及这些结构如何局部分解为小尺度。最后,该研究回答了斜破裂能否达到充分发展的湍流边界层的问题。结果表明,表面摩擦的发展是典型的过渡和湍流边界层。在过渡区,表面摩擦系数最初在流向上增加,最后在达到早期湍流状态时衰减。在表面摩擦最大值的下游,水流失去了时间上的周期性,并具有湍流边界层的特征平均流和谱特性。DNS数据清楚地表明,斜向破裂可以导致充分发展的湍流边界层,因此这是二维超声速边界层过渡的相关机制。 引用于26文件 MSC公司: 76F06型 过渡到湍流 76层65 湍流的直接数值模拟和大涡模拟 76F40型 湍流边界层 关键词:可压缩边界层;过渡到湍流;湍流模拟 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{C.S.J.Mayer}等人,《流体力学杂志》。674,5-42(2011年;兹bl 1241.76251) 全文: 内政部 参考文献: [1] Mack,《计算物理方法》,第247页–(1965) [2] Ma,J.流体力学。488页,第37页–(2003年) [3] Kosinov,非平行流的非线性不稳定性,第196页–(1994)·doi:10.1007/978-3642-85084-4_17 [4] Kosinov,《空气物理研究方法》,第159页–(1994) [5] Fasel,Transitional and Turbulent Compressible Flows第77页–(1993) [6] 怀特,粘性流体流动(1991) [7] Mack,内部文件(1969) [8] Z.Angew Thumm。数学。机械。第69页,598页–(1989) [9] 科尔斯,J.Aero。科学。第21页,433页–(1954年)·数字对象标识代码:10.2514/8.3083 [10] Canuto,流体动力学中的谱方法(1988)·doi:10.1007/978-3642-84108-8 [11] Fezer,层流-湍流过渡pp 415–(1999) [12] Maekawa,第五届湍流和剪切流现象国际研讨会论文集TSFP-5第301页–(2007) [13] Ermolaev,《三维边界层中的非线性不稳定性和跃迁》,第17页–(1996)·doi:10.1007/978-94-009-1700-2_2 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。