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非Lipschitz系数随机热方程的路径唯一性。 (英语) Zbl 1108.60057号

本文处理形式为的随机热方程\[\压裂{\部分}{\部分t}u(t,x)=\压裂{1}{2}\增量u(t、x)dt+\西格玛(u(t),x))\dot{W}(x,t),\tag{1}\]
其中,\(Delta)表示拉普拉斯量,\(W)是在\({mathbb R}_+\乘以{mathbbR}^d)意义上的高斯鞅测度J.B.沃尔什[发表于:《圣徒的概率》第XIV-1984年。莱克特。数学笔记。1180, 265–437 (1986;Zbl 0608.60060号)]. 注意,\(W\)是在滤波概率空间上定义的\((\Omega,{\mathcal F},{\mathcal F}_t,{\mathbb P})\)和\(W_t(\varphi)\)\(=\)\(\int_0^t\int_{\mathbb R}^d}\varphi(s,x)W(dx,ds)\)是\(\varphi)\(\in\)\(C_C^{\infty}bb R}_+\times{\mathbb R}^d)\)紧支撑的空间,({mathbbR}_+\乘以{mathbb R}^d\)上的无穷可微函数。这里,(u)是一个在({mathbb R}_+times)上的随机函数,系数(sigma)是在({mathbb R{)上的实值连续函数,满足全局增长条件:对于所有(u在{mathbbR}中),存在一个常数(c_0),这样\[|\sigma(u)|\leqsland c_0(1+|u|)。\标记{2}\]
作者证明了(1)的存在性和路径唯一性,特别是在非Lipschitz系数和奇异空间噪声相关的情况下。一个随机过程(u:\)\(Omega\ times{\mathbb R}_+\ times}\mathbbR}^d\)\(to{\mathbb R}\)被称为随机热方程(1)的解,该过程是可联合测量的和({\mathcal F}_t\)自适应的,其常数意义相对于定义在\(\Omega \)上的鞅测度\(W\)的变化,和初始条件\(u_0\),如果对每个\(t \geq 0 \),则对几乎所有\(x \ in{mathbb R}^d \),\[u(t,x)=\t(x-y)u_0(y),dy+int_0^t\int_{{mathbb R}^d}p_{t-s}(x-y,u(s,y))W(dy,ds),\tag{3}\]
其中,(p)表示(d)维热核。对于范数\(f\|_{lambda,\infty}\)\(=\)\\(f\|{lambda,\infty}<\infty)对于任何\(\lambda>0\}),被赋予由\(\λ>0\)的范数\(\cdot\。据说,(C({mathbb R}~+,C{text{tem}})中(3)的解的路径唯一性成立,如果对于每一个(u_0 in)(C{text}tem}),具有样本路径a.s.in的(3)解的任意两个解的概率必须等于1。设函数\(k=k(x,y)\):\({\mathbb R}^{2d}\ to{\mathbb R}\)为\(W\)的相关核。对于C_{text{tem}}中的\(u_0\),假设\[|k(x,y)|\leqslead c1\{|x-y|^{-\alpha}+1\}\tag{4}\]
对于所有(x,y\ in{mathbb R}^d)和一些(alpha\ in(0,2\楔形d)),(3)存在一个随机弱解,其中样本路径为a.s.in(C({mathbbR}_+,C{text{tem}})。这是主要结果,它对任何空间维度都有效。
定理假设,对于某些\(α\ in(0,1)\),\(σ:\)\({mathbb R}\ to{mathbbR}\)是某些\(γ\ in((1+\alpha)/2,1]\)的Hölder连续的指数\(\gamma\),并且(4)保持不变。那么,(C(mathbb R_+,C_{text{tem}})中(3)的解的路径唯一性成立。
有关其他相关工作,请参见例如。L.Mytnik公司【Ann.Probab.26,No.3,968–984(1998;Zbl 0935.60045号)]和A.Sturm公司【Electron.J.Probab.8,第6号论文(2003年);Zbl 1064.60199号)].

MSC公司:

60甲15 随机偏微分方程(随机分析方面)
60K35型 相互作用的随机过程;统计力学类型模型;渗流理论
60K37型 随机环境中的进程
60J80型 分支过程(Galton-Watson、出生和死亡等)
60F05型 中心极限和其他弱定理
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参考文献:

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