胡齐希罗·荒木;Hajime Moriya 费米子晶格系统的平衡统计力学。 (英语) Zbl 1105.82003年 数学复习。物理学。 15,第2期,93-198(2003). 摘要:我们研究费米子晶格系统的平衡统计力学,由于不相交区域的局部代数的非交换性,与自旋晶格系统相比,费米子格子系统需要不同的处理。我们的主要结果是KMS条件和变分原理与动力学的最小假设等价,而对势没有任何显式假设。所有公式都是以费米子(CAR)代数(mathcal a)的(C^*)-动力学系统为基础的,其中包含以下全部或部分假设:(i) 相互作用是均匀的,即动力学(alpha_t)与偶数自同构(Theta)进行交换。(ii)(alpha_t)的生成器(delta_\alpha)的域包含所有严格局部元素的集合({mathcal A}_0)。(iii)集合({mathcal A}_0)是(delta_\alpha)的核心。(iv)动力学(alpha_t)与(mathcal A)的晶格平移自同构群(tau)交换。一个主要的技术工具是对格的任何子集\(I\)从\(\mathcal A\)到其\(C^*\)-子代数\(\mathcal A(I)\)的条件期望,这导致了交换平方系统。该技术克服了费米子系统张量积结构的不足,甚至简化了自旋晶格系统的许多已知参数。特别是,该工具用于获得所有(^*)-导数与其域({mathcal A}_0)、与(Theta)交换的实向量空间与满足一点相互作用能特定范数收敛条件的所有(Theta偶数)-标准势的实向量空间的同构。这使得有可能将唯一的标准势与满足(i)和(ii)的每个动力学相关联。势的收敛条件是根据*-导数定义的结果,而不是附加假设。如果对(^*\)-导子和势施加平移不变性,则保持同构,平移协变标准势空间成为相对于一点相互作用能范数的可分Banach空间。这是将凸分析应用于主要结果中的等价证明的重要基础。在没有均匀性假设(i)的情况下,自旋晶格系统的一切都是平行的。 引用于2评论引用于43文件 MSC公司: 82B20型 格系统(伊辛、二聚体、波茨等)和平衡统计力学中出现的图上系统 46L55号 非交换动力系统 46号55 泛函分析在统计物理中的应用 82-02 与统计力学有关的研究博览会(专著、调查文章) PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{H.Araki}和\textit{H.Moriya},数学版。物理学。15,第2号,93--198(2003;Zbl 1105.82003) 全文: DOI程序 arXiv公司 参考文献: [1] DOI:10.1007/BF01646092·doi:10.1007/BF01646092 [2] Araki H.,出版物。京都大学RIMS,第7页,第165页 [3] Araki H.,《科学年鉴》。埃科尔规范。Sup.Sér。第46页,第67页 [4] 内政部:10.1007/BF01645678·Zbl 0274.46048号 ·doi:10.1007/BF01645678 [5] 内政部:10.1007/BF01646450·doi:10.1007/BF01646450 [6] DOI:10.1007/BF01651545·Zbl 0289.46048号 ·doi:10.1007/BF01651545 [7] Araki H.,Les Methodes Mathematiques de la Theory Quantique des Champs,摘自:《中华人民共和国学术交流座谈会第248号》(1976) [8] 内政部:10.2977/prims/1195191148·Zbl 0326.46031号 ·doi:10.2977/prims/1195191148 [9] 内政部:10.2977/prims/1195190105·Zbl 0374.46055号 ·doi:10.2977/prims/1195190105 [10] 内政部:10.1007/BF01625778·doi:10.1007/BF01625778 [11] DOI:10.1007/BF01609126·doi:10.1007/BF01609126 [12] 内政部:10.1007/BFb0067386·doi:10.1007/BFb0067386 [13] Araki H.、Toukeirikigaku no suuri(1994) [14] DOI:10.1023/A:1021614924630·Zbl 1024.82002年 ·doi:10.1023/A:1021614924630 [15] 内政部:10.1088/0305-4470/35/14/302·Zbl 1043.94528号 ·doi:10.1088/0305-4470/35/14/302 [16] Bratteli O.,算子代数与量子统计力学2(1996) [17] 内政部:10.1006/jfan.2000.3564·Zbl 0962.46048号 ·doi:10.1006/jfan.2000.3564 [18] DOI:10.1007/BF01225381·Zbl 0637.46073号 ·doi:10.1007/BF01225381 [19] 内政部:10.1007/BF01646490·Zbl 1125.82310号 ·doi:10.1007/BF01646490 [20] 内政部:10.1007/978-1-4613-9641-3·doi:10.1007/978-1-4613-9641-3 [21] DOI:10.1007/BF00402023·Zbl 0674.46040号 ·doi:10.1007/BF00402023 [22] Israel R.B.,晶格气体理论中的凸性(1979)·Zbl 0399.46055号 [23] 内政部:10.1088/0305-4470/34/3/304·Zbl 0988.82003号 ·doi:10.1088/0305-4470/34/3/304 [24] Kosaki H.,J.操作员。理论16第335页- [25] DOI:10.1007/BF01654286·Zbl 0172.27702号 ·doi:10.1007/BF01654286 [26] 内政部:10.1063/1.1666274·数字对象标识代码:10.1063/1166274 [27] 内政部:10.1103/PhysRevLett.30.434·doi:10.1103/PhysRevLett.30.434 [28] DOI:10.1007/BF02506423·Zbl 0866.46049号 ·doi:10.1007/BF02506423 [29] 内政部:10.1142/9789812816054_0004·doi:10.1142/9789812816054 _0004 [30] Studia Mazur S.公司。数学。第70页第4页– [31] 数字对象标识码:10.1142/S0129055X99000416·Zbl 1039.82007年 ·doi:10.1142/S0129055X99000416 [32] DOI:10.1023/A:1016158125660·Zbl 1022.46037号 ·doi:10.1023/A:1016158125660 [33] 内政部:10.1007/PL00005539·Zbl 0998.46033号 ·doi:10.1007/PL00005539 [34] DOI:10.1007/BF02571350·Zbl 0707.46043号 ·doi:10.1007/BF02571350 [35] 内政部:10.1007/BF01646446·Zbl 0154.46502号 ·doi:10.1007/BF01646446 [36] 内政部:10.2307/2373896·Zbl 0344.46120号 ·doi:10.2307/2373896 [37] DOI:10.1007/BF01613149·doi:10.1007/BF01613149 [38] 内政部:10.1515/9781400863433·doi:10.1515/9781400863433 [39] Takesaki M.,数学课堂笔记。128,in:Tomita的模Hilbert-代数理论及其应用(1970)·doi:10.1007/BFb0065832 [40] 内政部:10.1007/978-1-4612-6188-9·doi:10.1007/978-14612-6188-9 [41] 富山J.,Proc。日本。阿卡德。第609页,共33页 [42] 内政部:10.2996/kmj/1138844604·兹比尔0199.19706 ·doi:10.2996/kmj/1138844604 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。